温度与引力关系浅析.doc

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1、温度与引力关系浅析（1）现代物理学对于引力与温度关系的认识在重力场中的三维空间中，介质在xyz方向上温度均为常数，即终极态均温•如郎道、吉布斯、王竹溪的热力学著作中均有专门介绍，他们都是利用能量判据导出了在重力场中温度是到处一样的结论，即重力场不影响温度分布•热统界之所以一直认为力场只能导致物体（气体尤为明显）的密度作不均匀分布，但不能影响物系的温度分布，这不仅是因为力场所导致的温度梯度很微弱（《大气科学》早就明确指出绝热稳衡态的大气柱存在着大约0.97k/100m的温度梯度；地热的研究也表明地球内部存在温度分布；宇宙无热寂迹象），不易检测；更是因为人们并没有从理论

2、上予以清晰而严密的证明，更没有进行过质疑和讨论•（2）当前温度与引力关系的实验目前，关于温度-引力实验主要有三类：物体之间的相互作用与物体相对于周围的环境温度有关：高于环境温度的产生引力，其温度越大，引力越大；低于环境温度的产生斥力，其温度越低，斥力越大•李华旺将万有引力常量实验仪的两个大铅球加热后放到仪器上，发现引力变大；两个大铅球的温度越高，引力越大•他将两个大铅球放到冰箱里，使它们降低温度，然后放到仪器上，发现引力成了排斥力；两个大铅球的温度越低，排斥力越大•他又把引力常量实验仪置于真空罐内，使实验室内的温度上升，真空罐内的温度没有变化，但大小铅球也相互排斥了

3、•冯劲松也进一步做了类似的真空实验，结果相同•2、物体的温度升高，重量变轻•几年前，冯劲松等通过加热不锈钢和铝试件显示了这一点•其实，早在4923年就有人进行过这方面的实验；2008年，俄罗斯科学家也发表了有关论文.3、质量较大的物体，其质心温度较大.李华旺将1000KG和40KG的两个铜球放在温度变化极小的山洞里，用热敏电阻测得大球的中心温度比小球的高约0.015°（3）重力场中介质的温度分布（朱顶余，何沛平）这里只运用两个通俗的数学逻辑：其一，就是一组大小各异的同向矢量之平均量肯定不等于零;其二，就是微商与累和这两种运算的结合与其次序无关ZA^0（1）i■I且总

4、有am,n=0,AmAna其中吋表示任意两个矢量（An、A）之间的夹角・这是一个最简单不过的数学逻辑；因为只有大小和方向都各异的一组矢量才有可能相互抵消为零；而大小各异的同向矢量只能相互加强，除非全为零；又因其大小各异，所以不可能全为零，也就是说这第W）式所示的结论毋庸置疑・其二，就是“微商"与“平均"这两种复合运算的结合与（这两种运算的）次序无关（即若颠倒这两种运算的次序并不影响该复合运算的结果）2mu・・1IAI2Z——2又因为在热学中有（为了简便,这里不妨暂且只讨论单原子理想气体）其实这就是代数学中常说的所谓的（“运符"）“交换律”，究其实质也就是“（微商）分

5、配律";乃属一种常用的计算方也・=VS=EV=VSw（）如果Ae,则有：Aee03••（）（）（）i」（）这第3式就是将第1、2两式所示的数学逻辑结合使用所得到的结论•这第3式所示的数学结论将是下面进行推理的逻辑基础若e代表第i个分子的热运动动能，即若有当然还须保持矢量y=yv=vz方向都相前则必有2mu23mu_kT=Pv工22其中T表示物系某一点的热力学温度；k则表示波耳兹曼常数；由此便得到了很有意义的结果：mmumgT06u■1■11i■1222的方向必须都保持相互一致！这意味着分子的动能梯这里的关键就是要求矢量vmuL••1I22必须是由（宏观的）外场（含引

6、力场、加速场）所导致的，即要求外场属一种度vniLL••1I2宏观力场；因为宏观的力场可以使（单原子）理想气体系统内的每个小局域（子系统）的各个分子具有方向一致的动能梯度•一般而论，在重力场中的粒子始终受到重力的作用，所以在重力场中任何类型的物系（含非理想气体）的各分子也都必然始终叠加着同一方向的动能梯度V——2.mu=mg(7)2这里以重力方向为正方向；其中u则表示第i个粒子相对于体系（小局域）质心.的平动速度也就是说，在重力场中分子还受到重力的作用,分子的动能在位移中必然发生附加的娈这附加的动能梯度正比于力场强度；这是一种—具有所谓附加的''动能梯度”mu（附加

7、）矢量，其方向都与重力方向一致；所以重力场必然迫使（同一小局域的）各分子附加着方向致0勺动能梯度•依第6式得知，重力场（含加速场）必然导致物系内各点都叠加着正比于力场强度的温度梯度・重力场（含加速场）虽然不能使同一个小局域（子系统）每个分子的热运动方向都保持相互一致；但却可以使各个分子附加着同一方向的加速度（即附加着同向的动能梯度），导致物系各点都叠加着一个正比于力场强度的温度梯度！分子动能引力梯度的平均值（工就是分子动能平均值（工E）/n的引力梯度v［（ZE）/n］；即有关系式：（ZvE）/n=v［（工E）/n］；一般地有DB=vZB；即交换运符次序不影响其结