第二章 课后答案【khdaw_lxywyl】

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1、第二章习题2-1铯的逸出功为1.9eV，试求：(1)铯的光电效应阈频率及阈值波长；(2)如果要得到能量为1.5eV的光电子，必须使用多少波长的光照射?解：（1）∵E=hν-W当hν=W时，ν为光电效应的最低频率（阈频率），即-19-3414ν=W/h=1.9×1.6×10/6.626×10=4.59×10-7∵hc/λ=wλ=hc/w=6.54×10(m)2(2)∵mv/2=hν-W-7∴1.5=hν-1.9ν=3.4/hλ=c/ν=hc/3.4(m)=3.65×10m+++2-2对于氢原子、一次电离的氦离子He和两次电离的锂离子Li，分别计算它们的：(

2、1)第一、第二玻尔轨道半径及电子在这些轨道上的速度；(2)电子在基态的结合能；(3)由基态到第一激发态所需的激发能量及由第一激发态退激到基态所放光子的波长．解：（1）由类氢原子的半径公式22402nrnran2n1ZmeZeZcV由类氢离子电子速度公式nn18Z6ZV310.21910n137nn2∴H:r1H=0.053×1/1nm=0.053nm2r2H=0.053×2/1=0.212nm66V1H=2.19×10×1/1=2.19×10(m/s)66V2H=2.19×10×1/2=1.095×10(m/s)2∴He+:r1He

3、+=0.053×1/2nm=0.0265nm2r2He+=0.053×2/2=0.106nm166V1He+=2.19×10×2/1=4.38×10(m/s)66V2He+=2.19×10×2/2=2.19×10(m/s)++2Li:r1Li++=0.053×1/3nm=0.0181nm2r2Li++=0.053×2/3=0.071nm66V1Li++=2.19×10×3/1=6.57×10(m/s)66V2Li++=2.19×10×3/2=3.28×10(m/s)(2)结合能：自由电子和原子核结合成基态时所放出来的能量，它等于把电子从基态电离掉所需要的

4、能量。2Rhc2ZEZ13.6基态时n=1∵n22nnH:E1H=-13.6eV22He+:E1He+=-13.6×Z=-13.6×2=-54.4eV++22Li:E1Li+=-13.6×Z=-13.6×3=-122.4eV211(3)由里德伯公式EZRhc()=Z2×13.6×A221223/4=10.2Z注意H、He+、Li++的里德伯常数的近似相等就可以算出如下数值。++2-3欲使电子与处于基态的锂离子Li发生非弹性散射，试问电子至少具有多大的动能?要点分析:电子与锂质量差别较小,可不考虑碰撞的能量损失.可以近似认为电子的能量全部传给

5、锂,使锂激发.解：要产生非弹性碰撞,即电子能量最小必须达到使锂离子从基态达++第一激发态,分析电子至少要使Li从基态n=1激发到第一激发态n=2.RLihc2因为En2Zn2++222⊿E=E2-E1=ZRLihc(1/1-1/2)≈3×13.6×3/4eV=91.8eV讨论:锂离子激发需要极大的能量22-4运动质子与一个处于静止的基态氢原子作完全非弹性的对心碰撞，欲使氢原子发射出光子，质子至少应以多大的速度运动?要点分析:质子与氢原子质量相近,要考虑完全非弹性碰撞的能量损失.计算氢原子获得的实际能量使其能激发到最低的第一激发态.解：由动量守恒定

6、律得mpV=(mp+mH)V'∵mp=mHV’=V/2由能量守恒定律,传递给氢原子使其激发的能量为:121212EmV(mm)VmVppHp224当氢原子由基态n=1跃迁到第一激发态n=2时发射光子需要的能量最小，由里德伯公式吸收的能量为22⊿E=E2-E1=Rhc(1/1-1/2)=13.6×3/4eV=10.2eV22∴mV/4=10.2eVV=(4×10.2)/m19410.2eV4102.6.110J4V.62510ms/27m.16710kgp4∴V=6.25×10(m/s)讨论:此题要考虑能量传递效率,两粒子

7、质量接近,能量传递效率低.2-5(1)原子在热平衡条件下处于不同能量状态的数目是按玻尔兹曼分布的，即处于能量为En的激发态的原子数为：式中N1是能量为E1状态的原子数，A为玻尔兹曼常量，gn和g1为相应能量状态的统计权重．试问：原子态的氢在一个大气压、20℃温度的条件下，容器必须多大才能有一个原子处在第一激发态?已知氢原子处于基态和第一激发态的统计权重分别为g1=2和g2=8．(2)电子与室温下的氢原子气体相碰撞，要观察到Hα线，试问电子的最小动能为多大?32-6在波长从95nm到125nm的光带范围内，氢原子的吸收光谱中包含哪些谱线?要点分析:原子发射

8、谱线和原子吸收谱线对应的能量完全相同,吸收能量激发.~111解：∵R(2