大学物理稳恒电流.ppt

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1、例：一个有两层介质的平行板电容器，其参数分别为1、1和2、2，外加电压U。求介质面上的自由电荷密度。解：极板是理想导体，为等位面，电流沿z方向。由110.5.5传导电流电流——大量电荷有规则的定向运动形成电流。方向：规定为正电荷运动方向。大小：单位（SI）：安培（A）电流强度——单位时间内通过某截面的电量。传导电流------自由电子(荷)在电场作用下，在导体内作定向运动形成的持续电流稳恒电流-----大小、方向均不随时间变化的电流2电流强度只能从整体上反映导体内电流的大小。当遇到电流在粗细不均匀的导线或大块导体中流动的情况时，导体的不同部分电流的大小和方

2、向都可能不一样。有必要引入电流密度矢量。电流密度是一个矢量，其大小等于流过垂直于电流方向的单位面积的电流强度，方向与该点正电荷的运动方向一致。即对恒定电流：3电流密度和电流强度的关系穿过某截面的电流强度等于电流密度矢量穿过该截面的通量。电流强度是电流密度的通量。如果在载流导体内任取一面元，其法向方向与电流密度的方向成角，则通过该面元的电流为4例10.5.5讨论导体中电流密度与载流子漂移运动的关系。漂移运动：载流子在电场作用下的定向运动。设导体每个载流子的电量为，数密，平均漂移速度为，在导体内沿电流方向取一底面积为、高为的小柱体，显然，柱体中的载流子内都要

3、通过截面，因此由此得电流密度5欧姆定律的微分形式实验表明：在电场不太强、电场变化频率不太高的情况下，导线中的电流强度与导线两端的电势差成正比，即-----欧姆定律导体电阻大小为式中，为导体的电阻率，为导体的电导率，为导体长度，为导体的横截面积。6在导体中取一小直园柱体，长为、横截面为，轴线与电流平行，两端电势分别为和，根据欧姆定律，应有而得到由于，所以有710.5.6电动势稳恒电场1.电流连续性方程稳恒电流：导体内各处电流密度都不随时间变化的电流。在导体内任取一闭合曲面，根据电流密度的定义是时间内闭合面内正电荷的增量，上式称为电流连续性方程。8若电流是稳恒的，则流

4、入、流出闭合曲面的电荷数应相等，即导体内的电荷数不随时间变化，即，根据电流连续性方程，则有即通过任一闭合曲面的稳恒电流必然为0，这就是稳恒电流的条件，2、稳恒电场在稳恒电流情况下，导体内电荷的分布不随时间改变。不随时间改变的电荷分布产生不随时间改变的电场，这种电场称稳恒电场。9稳恒电场与静电场具有相同的性质，都是有源无旋场。恒定电场与静电场重要区别：（1）恒定电场可以存在导体内部。（2）恒定电场中有电场能量的损耗,要维持导体中的恒定电流，就必须有外加电源来不断补充被损耗的电场能量。10说明：恒定电场同时存在于导体的内部和外部，在导体表面上的电场既有法向分量又有切向分量

5、，电场并不垂直于导体表面，因而导体表面不是等位面。11静电场稳恒电场电荷分布不随时间改变但伴随着电荷的定向移动电场有保守性，它是保守场，或有势场产生电场的电荷始终固定不动电场有保守性，它是保守场，或有势场静电平衡时，导体内电场为零，导体是等势体导体内电场不为零，导体内任意两点不是等势维持静电场不需要能量的转换稳恒电场的存在总要伴随着能量的转换12恒定电场与静电场的比拟基本方程静电场（区域）本构关系位函数边界条件恒定电场（电源外）对应物理量静电场恒定电场13恒定电场与静电场的比拟从前面的表可以看出，静电场和稳恒电场的物理量间有以下的对应关系：。因为两种场的电位都服从拉

6、普拉斯方程，都有相同的边界条件，因此两种场的解必然形式相同。因此欲求解稳恒电场的问题时，如果对应的具有相同边界条件的静电场的解已知，则恒定电场的解可用上面的对偶关系直接写出。无须重新求解，此法称为静电比拟法。14则在恒定电场中，两个电极间充满电导率为的均匀导电媒质时的（漏）电导为例如：在静电场中，两导体间充满介电常数为的均匀电介质时的电容为15例：同轴线的内导体半径为a，外导体的内半径为b，内外导体之间填充一种非理想介质，设其介电常数为、电导率为。试计算同轴线单位长度的绝缘电阻。解：方法一：用恒定电场的基本关系求解设在同轴线内外导体间加恒定电压，由于介质的，介质中存

7、在沿半径方向从内导体流向外导体的电流。另外，内、外导体中有轴向电流，导体中存在轴向电场，因而漏电介质中也存在切向电场，但，故可忽略。介质中任一点处的漏电流密度为16式中的是通过半径为r的单位长度园柱面的漏电流，根据欧姆定律的微分形式，有同轴线内外导体间的电势差为同轴线内外导体间的绝缘电阻为17方法二：用静电比拟法园柱形电容器的电容为单位长度同轴线的电容为同轴线单位长度的漏电导为单位长度的绝缘电阻为18例：计算半球形接地器的接地电阻。解：接地电阻：指电流从接地器流入大地，再向无穷远处扩散所遇到的电阻。主要是接地器附近的大地的电阻。设大地的电导率为，流过