光波技术基础_第二讲.ppt

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1、第二章几何光学方法在几何光学方法中只能考虑光的传播方向，而不能考虑光的波动(相位)效应。光的传播路径由光线表示。本章内容：从光的射线方程出发，概略讨论一维及二维限制无损光波导，确定光的传播方向的基本规律以及各种光线的分类（约束条件）。下面将要看到，在一维和二维限制光波导中，将分别有一个和两个射线不变量描述光的传播方向，它们分别对应于“传统的”和“广义的”折射定律(斯涅尔定律，Snell’sLaw)。一、射线方程在几何光学方法中，光线的轨迹由射线方程确定：其中：s是沿光线轨迹的距离，n(r)是折射率的空间分布，r是矢径r+drdsr射线方程可以由麦克斯韦场方程组在λ→0的近似下得到也可以由费

2、玛原理出发加以证明。还可以把n(r)看成是由许多等n的薄层组成，在每个界面上应用斯涅尔定律，当层的厚度趋于零时也可以得到基本结论当介质为均匀各向同性，有,说明光线（即r的矢端轨迹）为直线在非均均介质空间，光线将发生弯曲，并指向折射率较高的区域，即折射率定则二、一维限制光波导中的光线平面光波导半导体光电子器件、LiNbO3波导器件、平面光波回路PLC一维平面光波导的基本结构由多层平板介质构成的波导结构，折射率在垂直于介质分界面的方向上发生变化。n4n1n2n31．阶跃折射率三层均匀一维平面光波导限制层波导层限制层n3n1n2xyzh对称结构：n2=n3非对称结构：n2n3由有：其中θ是入射

3、光线与界面（或z轴）的交角，β是描述光线传播方向的射线不变量斯涅尔定律当<zc时，发生完全内反射，形成约束光；当>zc时，只是部分反射，尚有部分折射。即：显然存在一个临界角：约束光：折射光：数值孔径(NA)：描述光波导的受光能力。定义为：光由波导端面外(折射率n0)入射时，约束光的最大入射半角(在n0中测量)的正弦值。对阶跃折射率:三、二维限制光波导中的光线与一维限制光波导中的光线不同，这里将出现子午光和旋进光两类光线，光线不变量也将从一个变为两个，分别说明子午面内的特性和(角向)旋进特性。为简便计，下面以圆截面光纤为例加以说明。当光纤中的折射率为阶跃分布时，可以写出数值孔径(NA

4、)相对折射率差-模间色散L--光纤长度,c--真空中的光速最大时间延迟:最短路径与最长路径传输时间之差最短路径由给出，距离为L最长路径由的由式给出.传输距离为：最大时间延迟（传输光脉冲展宽）：TL-传输容量限制色散导致的传输光脉冲展宽B--信号比特率例如：TL1/B动机：模间色散是限制多模光纤传输容量的主要因素多模光纤可传导的模式数量取决于光纤的芯径、数值孔径（相对折射率）以及光波长传导模数与波长的关系可理解为光波长对光纤芯径的度量，波长愈短（长），传输模数愈多（少）减少模数至单模是增加光纤传输容量的有效方法早期的工程师认为如此小芯径的光纤在工艺实现上很难,且耦合效率太低因此，提出了采

5、用剃度折射率分布减小模间色散的方法2、渐变折射率光纤折射率分布a--纤芯半径，=1~当»10时，趋近阶跃型当=1时，三角型（色散位移）当=2时，平方律分布--相对折射率差光纤的芯径有50um和62.5um两种当光纤中的折射率为渐变分布时，子午光和旋进光如右图所示。子午光的轨迹与一维限制渐变光波导中的情况相同；旋进光则是被限制在由r=ric和r=rtp决定的两个散焦面之间，且与它们相切。详细推导参见范崇澄《导波光学》第一章（如下页）数值孔径(NA)详细推导参见范崇澄《导波光学》第一章（如下）模间色散梯度折射率光纤的模间色散与因子有直接的关系，对于纤芯折射率分布按双曲正割曲线变化

6、的光纤模间色散为零。研究表面，对于剃度折射率光纤，当=2（1-）时模间色散最小，为：相应的，传输容量限制为：B--信号码率，L--传输距离，c--真空中光速进一步阅读A.W.SnyderandJ.D.Love,“OpticalWaveguideTheory”,ChapmanandHall,1983,第一、二章。