大学[电路]第02章-电阻电路的等效变换.ppt

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1、第2章电阻电路的等效变换引言2.1首页本章内容电路的等效变换2.2电阻的串联和并联2.3电阻的Y形连接和△形连接的等效变换2.4电压源、电流源的串联和并联2.5实际电源的两种模型及其等效变换2.6输入电阻2.7B+-ui等效对A电路而言，其中的电流、电压和功率相等。BACA2.两端电路等效的概念两个两端电路，端口具有相同的电压、电流关系,则称它们是等效的电路。C+-ui2.电阻的串、并联；3.电压源和电流源的等效变换；4.输入电阻的计算。重点：1.电路等效的概念；电阻电路仅由电源和线性电阻构成的电路分析方法欧姆定律和基尔霍夫定律是分析电阻电路的依据；等效变换的方法,也称化简

2、的方法。2.1引言任何一个复杂的电路,向外引出两个端钮，且从一个端子流入的电流等于从另一端子流出的电流，则称这一电路为二端网络(或一端口网络)。1.两端电路（网络）无源无源一端口ii2.2电路的等效变换电路等效变换的条件：电路等效变换的对象：电路等效变换的目的：两电路端口处具有相同的VCR。未改变的外电路A中的电压、电流和功率。（即对外等效，对内不等效）化简电路，方便计算。明确+_uS+_u12RiReqR1R2R3R4º+_uS+_u12Ri2.3电阻的串联和并联电路特点1.电阻串联(a)各电阻顺序连接，流过同一电流(KCL)；(b)总电压等于各串联电阻的电压之和(KVL

3、)。+_R1Rn+_uki+_u1+_unuRk由欧姆定律等效串联电路的总电阻等于各分电阻之和。等效电阻结论+_R1Rn+_uki+_u1+_unuRku+_Reqi串联电阻的分压电压与电阻成正比，因此串联电阻电路可作分压电路。例两个电阻的分压：表明+_uR1R2+-u1+-u2iº功率p1=R1i2，p2=R2i2，，pn=Rni2总功率p=Reqi2=(R1+R2+…+Rn)i2=R1i2+R2i2++Rni2=p1+p2++pn电阻串联时，各电阻消耗的功率与电阻大小成正比；等效电阻消耗的功率等于各串联电阻消耗功率的总和。表明2.电阻并联电路特点(a)各电阻两端为

4、同一电压（KVL)；(b)总电流等于流过各并联电阻的电流之和(KCL)。i=i1+i2+…+ik+…+ininR1R2RkRni+ui1i2ik_由KCL:i=i1+i2+…+ik+…+in=u/R1+u/R2+…+u/Rn=u(1/R1+1/R2+…+1/Rn)=u/Req等效电阻等效+u_iReqinR1R2RkRni+ui1i2ik_等效电阻的倒数等于各并联电阻的倒数之和，或等效电导等于并联的各电导之和。结论并联电阻的分流电流分配与电导成正比例两电阻的分流：R1R2i1i2i功率p1=G1u2，p2=G2u2，，pn=Gnu2总功率p=Gequ2=(G1+G2+…+

5、Gn)u2=G1u2+G2u2++Gnu2=p1+p2++pn电阻并联时，各电阻消耗的功率与电阻大小成反比；等效电阻消耗的功率等于各并联电阻消耗功率的总和表明i1+-i2i31895165V3.电阻的串并联例1电路中有电阻的串联和并联的连接方式称电阻的串并联。计算图示电路中各支路的电压和电流。12i1+-i2i3i4i518654165V612i1+-i2i3i4i518654165V例2解①用分流方法做②用分压方法做求：I1,I4,U4+_2R2R2R2RRRI1I2I3I412V_U4+_U2+_U1+从以上例题可得求解串、并联电路的一般

6、步骤：求出等效电阻或等效电导；应用欧姆定律求出总电压或总电流；应用欧姆定律或分压、分流公式求各电阻上的电流和电压。以上的关键在于识别各电阻的串联、并联关系！例3求:Rab,Rcd等效电阻针对端口而言61555dcba注意例4求:RabRab＝70601005010ba4080206010060ba120204010060ba20100100ba20例5求:RabRab＝10缩短无电阻支路1520ba56671520ba566715ba43715ba410断路例6求:Rab对称电路c、d等

7、电位ii1ii2短路根据电流分配bacdRRRRbacRRRRbacdRRRR2.4电阻的Y形连接和形连接的等效变换1.电阻的、Y形连接Y形（星形）网络形（三角形）网络包含三端网络baR1RR4R3R2R12R31R23123R1R2R3123，Y网络的变形：型电路(型)T型电路(Y、星型)这两个电路当它们的电阻满足一定的关系时，能够相互等效。注意i1=i1Y,i2=i2Y,i3=i3Y,u12=u12Y,u23=u23Y,u31=u31Y2.—Y变换的等效条件等效条件：u23i3i2