补：复坡印矢量.ppt

《补：复坡印矢量.ppt》由会员上传分享，免费在线阅读，更多相关内容在行业资料-天天文库。

1、时谐电磁场问题求解的有利因素时-空可以分离求解！即：可以独立分析物理量的空间变化和时间变化实现时空分离的方法：将场量用复数形式来表示4.5时谐电磁场复习时谐场量的数学表示时谐场量的实数表示（瞬时表示）式中：时谐场量的复数表示场量的复数形式场量复数表达形式和瞬时（实数）形式相互转换场量的复数形式：场量的瞬时形式：场量的复数形式转换为实数形式的方法：麦克斯韦方程组微分形式麦克斯韦方程的复数表示──复矢量Maxwell方程5导电媒质理想介质瞬时矢量复矢量亥姆霍兹方程的复数表示──无源波动方程6洛仑兹条件达朗贝尔方程瞬时矢量复矢量时变电磁场为统一整体

2、位函数同时包括标量位和矢量位时谐场位函数的复数表示──有源波动方程复介电常数和复磁导率复介电常数在正弦电磁场中，复介电常数是一个复数，可以表示为其虚部总是大于零的正数，反映媒质的极化损耗。媒质单位体积的极化损耗平均功率为当频率较低时，媒质的极化损耗常常可以忽略。对于线性、均匀、各向同性的媒质，在没有场源的空间，麦克斯韦第一方程的复数形式为式中当介质的电导率为不为零的有限值，此时介质存在欧姆损耗。等效复介电常数表征欧姆损耗说明：采用等效复介电常数之后，可以把导体也视为一种等效的电介质，从而使包括导体在内的所有各向同性媒质采用同样的方法去研究介质

3、损耗角对导电媒质：导电媒质损耗角——弱导电媒质和良绝缘体——普通导电媒质——良导体导电媒质分类媒质导电性的强弱与频率有关，同一种媒质在低频时可能为良导体，而在高频时可能变得类似绝缘体。等效复介电常数虚部与实部的比,称为损耗角正切:描述了传导电流与位移电流的振幅比与媒质的介电性能相似，媒质的导磁性能在高频下可以用复磁导率表示为复磁导率复磁导率的虚部也是与磁损耗相对应的。对于导磁媒质，其损耗角正切定义为损耗越小的介质，其损耗角正切值越小。良好媒质的损耗角正切在10-3以下。且研究表明金属导体的电导率在直到红外线的整个射频范围内，均可看成实数且与频

4、率无关。例海水电导率，相对介电常数。求海水在和时的等效复介电常数。解：当时当时媒质导电性的强弱与频率有关，同一种媒质在低频时可能为良导体，而在高频时可能变得类似绝缘体。12表征电磁能量守恒关系的定理积分形式：坡印廷定理微分形式：表示通过界面在单位时间内进入V内电磁场的能量表示单位时间内空间区域电磁场能量的增量区域内场对荷电系统所作的功率设有一闭合介质空间区域V，其内存在时变的电荷、电流和电磁场。JρV时变电磁场的能量场量用复数表示时坡印廷定理的表示式积分形式：微分形式：Poynting定理给出了时变电磁场能量传播的一个新图像，电磁场能量通过电

5、磁场传播。如果把复介电常数和复磁导率考虑进来，请参考第4.5.6节（P185）为对场量取复数共轭运算。时谐场的平均能流密度和平均能流密度矢量对时谐场，平均坡印廷矢量可由场矢量的复数形式计算：式中：、为场量的复数表达式；平均能流密度：Poynting定理表示闭合空间区域V内电磁场能量守恒和转化的关系式，其中描述电磁场能量流动的物理量。代表单位时间内流出封闭面S的能量,即流出S面的功率。坡印廷矢量的大小表示单位时间内通过垂直于能量传输方向的单位面积的电磁能量。坡印廷矢量的方向即为电磁能量传播方向。坡印廷矢量称为Poynting矢量复坡印廷矢量它的

6、实部表示功率流密度的时间平均值，虚部为无功功率流密度。例一段长直导线l,半径为a,电导率为σ。设沿线通过直流I,试求其表面处的坡印廷矢量,并证明坡印廷定理。直流导线段［解］故表面处坡印廷矢量为它的方向垂直于导体表面,指向导体里面。为证明坡印廷定理,需将S沿圆柱表面积分:导体内的热损耗功率为电路理论中的焦耳定理.其微分形式为恒定电流或低频交流电的情况下，场量往往是通过电流、电压及负载的阻抗等参数表现，表面上给人造成能量是通过电荷在导线内传输的假象。负载只需经过极短（t=L/c，其中c为光速）的时间就能得到能量的供应。如能量真是通过电荷在导线内传

7、输，常温下导体中的电荷运动速度约10-5m/s，电荷由电源端到负载端所需时间约是场传播时间的亿万倍。I例已知无源的自由空间中，时变电磁场的电场强度为求：(1)磁场强度；（2）瞬时坡印廷矢量；（3）平均坡印廷矢量解：(1)(2)(3)另解：静态电磁场—时变电磁场—电磁波电磁问题分析求解电磁问题的基本出发点和强制条件出发点Maxwell方程组条件本构关系边界条件分类分析求解电磁问题静态电磁场电磁波按时间变化情况第2、3章第4、5、6、7、8章分类分析时变电磁场问题第4章电磁波的典型代表电磁波的传输共性问题个性问题电磁波的辐射第5、6章第7章第8章

8、均匀平面波波导天线