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时间:2019-07-08
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1、实用文档北京航空航天大学物理研究性实验报告氢原子光谱和里德伯常数的测定第一作者:11031138余永超第二作者:11031149马仲海所在院系:自动化科学与电气工程学院所在院系:自动化科学与电气工程学院就读专业:自动化就读专业:自动化文案大全实用文档目录摘要1一、实验原理11、光栅及其衍射12、光栅的色散分辨本领与色分辨本领23、氢原子光谱3二、实验仪器41、分光仪42、投射光栅43、钠灯及电源44、氢灯及电源5三、实验步骤51、调节分光仪52、调节光栅53、测光栅常数64、测量氢原子里德伯常数6四、数据处理61、用钠灯测光栅常数62、用氢灯测定里德伯常数8
2、3、计算钠黄光的角色散率和分辨本领11五、实验讨论11六、实验仪器的改进建议12七、实验感想13八、参考文献13文案大全实用文档摘要在上学期学习了分光仪的调整的基础上,本学期进一步的应用分光仪来测量光栅常数,并对氢原子光谱和里德波常数进行了观察和测量,本报告对实验数据进行了处理及误差分析,同时对实验结果以及误差的来源进行了进一步的讨论,最后提出了减小误差的一些建议。关键词:分光仪里德伯常数角色散率误差文案大全实用文档一、实验原理1、光栅及其衍射波绕过障碍物而传播的现象称为衍射。衍射是波动的一个基本特征,在声学、光学和微观世界都有着重要的基础研究和应用价值。具
3、有周期性的空间结构的衍射屏称为“栅”。当波源与接收器距离衍射屏都是无限远时所产生的衍射称为夫琅禾费衍射。光栅是使用最广泛的一种衍射屏。在玻璃上刻画一组等宽度、等间隔的平行狭缝就形成了一个投射光栅;在铝膜上刻画出一组端面为锯齿形的刻槽可以形成一个反射光栅;而晶格原子的周期排列则形成了天然的三维光栅。本实验采用的是通过明胶复制的方法做成的投射光栅。它可以看成是平面衍射屏上开有宽度为的平行狭缝,缝间的不透光的部分的宽度为,称为光栅常数。如图1.1.1图1.1.1透射光栅图1.1.2光程差①光栅衍射可以看成是单缝衍射和多缝干涉的综合。当平面单色光正入射到光栅上市,其
4、衍射光振幅的角分布正比于单缝衍射因子和缝间衍射因子乘积,即沿方向的衍射光强:式中,,是光栅的总缝数。文案大全实用文档当时,也等于0,,形成干涉极大;当时,但时,,形成干涉极小。它说明:在相邻的两个主极大之间有N-1个极小、N-2个次级大;N数越多,主极大的角宽度越小。②.正入射时,衍射的主极大位置由光栅方程决定,单缝衍射因子不改变主极大的位置,只影响主极大的强度分配。③.当平行单色光斜入射时,对入射角α和衍射角θ做以下规定:以光栅面法线为准,由法线到光线逆时针入射为正,顺时针为负。这时光栅相邻狭缝对应点所产生的光程差为,光栅方程应为不同波长的光入射到光栅上时
5、,由光栅方程可知,其主极强位置是不同的。对同一级的衍射光来讲,波长越长,主极大的衍射角就越大。如果通过透镜接收,将在其焦面上形成有序的光谱排列,如果光栅常数已知,就可以通过衍射角测出波长。2、光栅的色散分辨本领与色分辨本领(1)色散率色散率讨论的是分光元件能把不同波长的光分开多大角度。若两种光的波长差为,它们衍射的角间距为,则角色散率定义为。可由光栅方程导出:当波长由时,衍射角由,于是,则上式表明,越大,对相同的的两条光线分开的角度也越大,实用光栅的值很小,所以又较大的色散能力。这一特性使光栅成为一种优良的光谱分光元件。与角色散率类似的另一个指标是线色散率。
6、它指的是波长差为的两条谱线,在观察屏上分开的距离有多大。这个问题并不难处理,只要考虑到光栅后面望远镜的物镜焦距即可,,于是线色散率(2)色分辨本领色散率只反映了谱线(主极强)中心分离的程度,它不能说明两条谱线是否重叠。色分辨本领是指分辨波长很接近的两条谱线的能力。由于光学系统尺寸的限制,狭缝的像因衍射而展宽。光谱线表现为光强从极大到极小逐渐变化的条纹。如果谱线宽度比较大,就可能因相互重叠而无法分辨。文案大全实用文档图1.2.1同一色散不同谱线宽度的分辨率根据瑞利判别准则,当一条谱线强度的极大值刚好与另一条谱线的极小值重合时,两者刚可分辨。波长差的计算,则可如
7、下推出。由可知,波长差为的两条谱线,其主极大中心的角距离,而谱线的半角宽度;当两者相等时,刚可被分辨即:由此得光栅的色分辨率定义为上式表明光栅的色分辨本领与参与衍射的单元总数和光谱的级数成正比,而与光栅常数无关。注意上式中的是光栅衍射时的有效狭缝总数。由于平行光管的限制,本实验中的有效狭缝总数,其中,是平行光管的通光口径。3、氢原子光谱原子光谱是一种最简单的原子光谱。之后玻尔提出了原子结构的量子理论,它包括三个假设:(1)定态假设:原子中存在具有确定能量的定态,在该定态中,电子绕核运动,不辐射也不吸收能量;(2)跃迁假设:原子某一轨道上的电子,由于某种原因发
8、生跃迁时原子就从一个定态过渡到另一个定态同时吸收或发
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