量子力学04new

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1、第四章态和力学量的表象在前面，我们基本是用坐标函数描述体系的状态并讨论其性质的，但正如在经典力学中我们可以选择不同的坐标来描述粒子的运动一样，量子力学中我们也可以选用其他变量的波函数来描述体系的状态。量子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。以前所采用的表象是坐标表象。这一章我们讨论其他表象，并介绍文献中常用的狄喇克符号。一、坐标表象的波函数——§4.1态的表象是位置几率二、动量表象的波函数——和可以互求，它们包含同样多的信息。我们称这样做是变换到了动量表象,可以称为动量表象中的“波函数”基谐振子基点：三、表象的波函数（为任意力学量）§4.2算符的矩

2、阵表示在坐标表象中：在表象中：于是有：可见必是一矩阵。一、算符的矩阵表示以um*乘以上式并积分，得写成矩阵形式如下1.以二阶矩阵为例：2.厄密共轭矩阵和厄密矩阵厄密共轭矩阵是厄密共轭算符的对应物。对任意算符A得到下述矩阵元之间的关系二、厄密算符的矩阵于是我们知道，一个矩阵取其厄密共轭，相当于矩阵转置后再取复共轭。即当一个矩阵等于它的厄密共轭矩阵，即满足条件时，称厄密自共轭矩阵，简称厄密矩阵。由(4.2-6)式和(4.2-8)式可知，厄密矩阵的矩阵元满足下述关系这一式子意味着，厄密矩阵的对角元（）为实数；而其余的各个非对角元素，对于主对角线是复数共厄反射

3、对称的。量子力学中要用厄密算符来描写力学量，所以同它们对应的矩阵必是厄密矩阵。由于厄密矩阵的对角元是实数，由此也可得到厄密算符的本征值必定是实数的结论。厄密算符的矩阵是厄密矩阵：三、算符在自身表象中为对角阵在其自身表象中的矩阵元因此我们常说表象为以为对角线的表象。在，为对角的表象即以，的共同本征函数为基矢的表象。四、连续谱在连续谱情况下，所有矩阵都是象征性的。§4.3量子力学公式的矩阵表示一、平均值公式（不显含t）二、薛定谔方程左边乘以并积分：三、本征方程1.本征方程2.求解本征值和本征矢将(4.3-9)式中等号右边部分移至左边，得：方程（4.3-10

4、）是一个线形齐次代数方程组：这个方程组有非零解的条件是系数行列式等于零，即：方程（4.3-11）称为久期方程。求解久期方程可得到一组λ值它们就是F的本征值。把求得的λi分别代入（4.3-10）式中就可以求得与这λi对应的本征矢其中i=1,2,…n,…。四、例题设已知在和的共同表象中，算符和的矩阵分别为求它们的本征值和归一化的本征函数，最后将和对角化。解：（1）求的本征值和本征函数。设在和的共同表象中，的本征函数为，为所对应的本征值。本征方程为即齐次方程有非零解的条件是系数行列式等于零，即展开后整理得即即的本征值为利用归一化条件，确定常数a1.因此，对应

5、于m=0的本征函数是利用归一化条件求a3.即因此，对应于m=0的本征函数为利用归一化条件求a2,即因此对应于m=-1的本征函数为（2）求的本征值和本征函数设的本征函数为，对应于。即令，并将的矩阵形式代入本征方程，即有b1,b2,b3有非零解的条件是由此得m=0,±1.对应于所以同样步骤得(3)将、对角化所谓对角化，即将、变换到自身的表象中去，这里s为幺正变换矩阵,即将在和的共同表象中的本征函数按列排成矩阵而得：于是变换矩阵R具有如下性质：是转置矩阵，I是单位矩阵)因为R*=R（实数），所以：（R+是共轭矩阵）满足上式的矩阵是幺正矩阵对于，幺正变换为于是

6、§4.4狄喇克(Dirac)符号在几何或经典力学中，常用矢量形式讨论问题而不指明坐标系。同样，量子力学中描写态和力学量，也可以不用具体表象。这种描写的方式是狄喇克最先引用的，这样的一套符号就称为狄拉克符号。微观体系的状态可以用一种矢量来表示，它的符号是，称为刃矢（右矢），简称为刃，表示某一确定的刃矢A，可以用符号。微观体系的状态也可以用另一种矢量来表示，这种矢量符号是，称为刁矢（左矢），简称为刁。表示某一确定的刁矢B可以用符号。刃和刁是两种性质不同的矢量，两者不能相加，它们在同一种表象中的相应分量互为共厄复数。刃和刁二者的关系是：对于两个态和，定义代表

7、一个复数，称为二者的内积，并且又，假定态的归一是两态正交是Hermitian算符满足条件所以是实数。本征方程是平均值公式是:基矢量集的正交归一性可表为态矢量在表象中的分解是算符F在表象中的矩阵元是S-方程现将一些公式的通常写法与用狄拉克符号的写法对照如下：典型例题用坐标轮换的方法，写出时，的全部本征函数，用球函数表达。例1、解：我们知道的全部本征函数为：上面是的一组本征函数。根据问题的对称性，当的取值同样有，而的本征函数，由上式将z换为x,x换为y,y换为z得到，用表示：同样的想法，通过同样的方法，可找到对于的的全部本征函数，即满足对于所得（）的全部本

8、征函数的正确性，我们可以验证。例如对于即的确是的本征函数，本征值是。选用不同的表象来描写态函数