数学物理方程习题解答

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1、其中。为杆的密度,E为杨氏模量。证:在杆上任取一段,其中两端于静止时的坐标分别为兀与x+心。现在计算这段杆在时刻/的相对伸长。在时刻/这段杆两端的坐标分别为:兀+u(x,/);兀+△%+u(x+心J)其相对伸长等于[X+A5心+山』)]十+必")]一心訴(“如,/)Ax令心TO,取极限得在点兀的相对伸长为uv(x,r)o由虎克定律,张力7(x,r)等于T(x,t)=E(x)ux(x,t)其小E(x)是在点x的杨氏模量。设杆的横截面面积为S(jt),则作用在杆段(兀,兀+心)两端的力分别为E(x)S(x)«i(x,f);E(x+Ax)S(x+Ax)叭(

2、x+A_x,f).于是得运动方程p(x)s(x)-Ax-utt(x,Z)=ESuv(x+Ax)-ESux(x)x利用微分中值定理,消去心,再令心-0得p(x)s(x)utt=—(ESux)ox若$(x)=常量,则得。⑴嘤£(E(x)譽)dtoxox即得所证。2.在杆纵向振动时,假设(1)端点固定,(2)端点口由,(3)端点固定在弹性支承上,试分别导出这三种情况下所对应的边界条件。解:(1)杆的两端被固定在兀=0,兀=/两点则相应的边界条件为du,dxu(0,/)=0,“(?,/)=0.⑵若X=1为白由端,则杆在X=l的张力T(/,r)=E(x)—1

3、1筹于零,因此相应的边界条件为OX即(矿®)I.=0-/(0.qqo23.试证:圆锥形枢轴的纵振动方程为£—[(1--)2—]=p(l--)2dxhdxhdt-其中/z为圆锥的高(如图1)证:如图,不妨设枢轴底而的半径为1,则x点处截面的半径/为:1=1--h所以截而积$(兀)二龙(1-兰)S利用第1题,得hd2u2[E心尸迦]dxhdx若E(x)=E为常量,则得d2u4.绝对柔软逐条而均匀的弦线有一端固定,在它本身重力作用下,此线处于铅垂平衡位置,试导出此线的微小横振动方程。解:如图2,设弦长为儿弦的线密度为Q,则x点处的张力7XQ为T(x)=RT

4、(x)的方向总是沿着弦在兀点处的切线方向。仍以表示弦上各点在时刻/沿垂直于x轴方向的位移,取弦段(兀兀+心),贝ij弦段两端张力在u轴方向的投影分别为pg(I-x)sin&(x);pg(l-(x+Ar))sin0{x+Ar)其中&(Q表示T(x)方向与兀轴的夹角于是得运动方程PAx^=[/-(x+Ar)]g-Iy"]營Sd;=~(t2-x2-y2)空+3(『2—兀2_y2)空订2dt2_3=(r2-x2-y2)㊁•(2"+兀2+),2)_3矜2_,2宀1+3(?_252x2/—2)-訂2+2宀y2同理2-宀2『d^u(222d2ua?225dud

5、u(?22卜T’c9?2所以丽+乔"一…汀2(2……y即得所证。6.在单性杆纵振动时,若考虑摩阻的影响,并设摩阻力密度涵数(即单位质量所受的摩阻力)•杆件在该点的速度大小成正比(比例系数设为b),但方向相反,试导出这时位移函数所满足的微分方程.解:利用第1题的推导,由题意知此时尚须考虑杆段(兀,兀+心)上所受的摩阻力.由题设,单位质最所受摩阻力为-b”,故(圮兀+心)上所受摩阻力为-b・p(x)s(x)・Ax詈p(x)5(x)Ax•匕£=ESdt2利用微分中值定理,消去心,再令心TO得运动方程为:82ux+Axdu-ES—x-b•/7(x)5(x)A

6、x—dxdtau£S8udx-/?/?(x)5(x)8u~dt若s(X)=常数,则得且屮r.o刀TK、II、J卑贸单口J1畝肉釵丿•岀用牛匕ll、J仞111冋邂:t=0:u=(p(x),賈=屮(兀).解:令(/?-X)bl=V则dr/Jduzd\/7xduZJx?duwd2v.—[(h-xy—=-(u+—)+(/2-x)—+(A-xy—=(/?一x)(w+dxdxoxdxdxSx(Fd2v代入原方程,得(h7)a2vd2v1d2vdx2a2dt2山波动方程通解表达式得F(x-at)+G(x+at)所以v(x,f)=F(x-at)+G(x+at)(h

7、—x)为原方程的通解。山初始条件得宀[F(x)+G(x)]n-xJ—[-〃J)+°G/(x)]h-x1X心)=0(x)(1)所以F(兀)-G(x)=—J(a-h)i//(a)da+ca®由(1),(2)两式解出11Arc=—(/?-xWx)+——(a-h}u/(a}da+—于任何x,t有G(x+at)三常数.即对任何x,G(x)=C()]1pC又G(x)=—0(x)+—[i//(a)da22aK)2a所以0(x),讥X)应满足0(尤)+丄ri//(a)da=C、(常数)Cl也1或(p(x)+—0(x)=Oa3•利用传播波法,求解波动方程的特征问题(

8、乂称古尔沙问题)@(0)=0(0))d2ll252Wo"=atdt~dx~0(x)x+ai=O0(兀).解:

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