电磁场与微波技术 第1章

电磁场与微波技术 第1章

ID:40231102

大小:1.24 MB

页数:75页

时间:2019-07-27

电磁场与微波技术 第1章_第1页
电磁场与微波技术 第1章_第2页
电磁场与微波技术 第1章_第3页
电磁场与微波技术 第1章_第4页
电磁场与微波技术 第1章_第5页
资源描述:

《电磁场与微波技术 第1章》由会员上传分享,免费在线阅读,更多相关内容在行业资料-天天文库

1、第1章矢量分析矢量代数1.1矢量场的散度1.2矢量场的旋度1.3标量场的梯度1.4亥姆霍兹定理1.5常用坐标系1.6如果在空间的一个区域中,每一点都有一个物理量的确定值与之对应,则在这个区域中就构成了该物理量的场。场的一个重要属性是它占有一个空间,它把物理量用空间和时间的数学函数来描述。标量场在数学上只用一个代数变量描述,只有大小,没有方向。矢量场不仅需要定出大小,而且需要定出方向。1.1矢量代数矢量既有大小,又有方向。矢量A可以表示为A=eAA,其中A表示矢量A的大小,eA表示矢量A的方向。A=exAx+eyAy+ezAz(1.1)由式

2、(1.1)可以看出,一个矢量场对应三个标量场。1.1.1矢量的加法和减法两个矢量相加,等于两个矢量相应的分量分别相加,它们的和还是一个矢量。如图1.1(b)所示。A+B=ex(Ax+Bx)+ey(Ay+By)+ez(Az+Bz)(1.4)两个矢量相减,等于两个矢量相应的分量分别相减,它们的差依旧是一个矢量。如图1.1(c)所示。A-B=A+(-B)=ex(Ax-Bx)+ey(Ay-By)+ez(Az-Bz)(1.5)图1.1矢量加减法1.1.2标量与矢量相乘标量k与矢量A相乘,结果是A的方向未变,大小改变了k倍,kA=eAkA=exkAx

3、+eykAy+ezkAz(1.6)1.1.3矢量的点积矢量A与矢量B的点积,写成A·B,它的结果是一个标量,其大小等于两个矢量的大小与它们夹角θ余弦的乘积,如图1.2所示,表示为A·B=ABcosθ(1.7a)A·B=AxBx+AyBy+AzBz(1.7b)图1.2点积的图示1.1.4矢量的叉积矢量A矢量B的叉积,写成A×B,它的结果是一个矢量,其大小等于两个矢量的大小与它们夹角θ正弦的乘积,其方向垂直于矢量A与矢量B组成的平面(符合右手螺旋法则),如图1.3所示,表示为A×B=enABsinθ(1.8a)图1.3叉积的图示及右手螺旋ex

4、eyezA×B=AxAyAz(1.8c)BxByAz例1.1已知A=ex3+ey4+ez2,B=ex2+ey4+ez7,求:(1)A·B;(2)A与B的夹角;(3)A×B。解(1)A·B=AxBx+AyBy+AzBz=3×2+4+4+2×7=36(2)A·B36cosθ==≈0.80AB32+42+2222+42+72(3)exeyezA×B=AxAyAzBxByAz=ex(4×7-2×4)+ey(2×2-3×7)+ez(3×4-4×2)=ex20-ey17+ez41.2矢量场的散度1.2.1矢量场的矢量线矢量场A可以用画图的方式描述,称

5、为矢量场的矢量线(也叫做力线、流线、通量线等)图。矢量线图上每一点处的切线应当是该点矢量场的方向,如图1.4(a)所示。图1.4矢量场的矢量线图1.2.2矢量场的通量面元矢量dS定义为dS=endS(1.12)图1.5矢量的通量图1.2.3矢量场的散度散度的定义设有矢量场A,在场中任一点P处做一个包含该点的闭合面S,设闭合面S所包围的体积为Δτ。当体积Δτ以任意方式缩向点P时,每单位体积由闭合面S向外穿出的净通量为矢量场A在该点的散度,即SA·dSdivA=lim(1.16)Δ0Δ∮ττ于是得到A的散度在直角坐标系中的计算公式为n的取向有

6、两种情形:一种是面元dS为开表面,这个开表面由一条闭合曲线C围成,选择C的环行方向后,按右手螺旋法则,螺旋前进的方向为en的方向;另一种是面元dS为闭合面上的一个面元,则en取闭合面的外法线方向。通量=∫S

7、A

8、cosθdS=∫SA·dS(1.13)在直角坐标系中,∫S·dS=∫S(exAx+eyAy+ezAz)·(exdSx+eydSy+ezdSz)=∫S(AxdSx+AydSy+AzdSz)散度的定义:设有矢量场A,在场中任一点P处作一个包含该点的闭合面S,设闭合面S所包围的体积为。当体积以任意方式缩向点P时,每单位体积由闭合面S向外

9、穿出的净通量为矢量场A在该点的散度,即1.2.3矢量场的散度(1.16)于是得到A的散度在直角坐标系中的计算公式为(1.17)为了方便,我们引入一个矢量微分算子,称为哈密顿算子,它在直角坐标系表示为(1.18)(1.19)例1.2 已知矢量场求:(1)(2)计算通量     。积分区域为闭合面S,S为一个球心在原点、半径为的球面。解(1)(2)的方向与  的方向相同,所以有:1.2.4散度定理散度定理也称高斯散度定理,表示为(1.20)式中积分区域为闭合面S所包围的体积,并假设A及其一阶导数连续。例1.3已知现有一个边长为1的单位立方体,

10、它的一个顶点在原点,如图1.7所示。图1.7例1.3图求:(1)矢量场的散度;(2)计算通量,积分区域为如图所示的单位立方体;(3)验证高斯散度定理。解(1)(2)A从单位立方体内穿出的通量为

当前文档最多预览五页,下载文档查看全文

此文档下载收益归作者所有

当前文档最多预览五页,下载文档查看全文
温馨提示:
1. 部分包含数学公式或PPT动画的文件,查看预览时可能会显示错乱或异常,文件下载后无此问题,请放心下载。
2. 本文档由用户上传,版权归属用户,天天文库负责整理代发布。如果您对本文档版权有争议请及时联系客服。
3. 下载前请仔细阅读文档内容,确认文档内容符合您的需求后进行下载,若出现内容与标题不符可向本站投诉处理。
4. 下载文档时可能由于网络波动等原因无法下载或下载错误,付费完成后未能成功下载的用户请联系客服处理。