《晶体光学》PPT课件

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1、各向同性介质的介电常数或折射率是一个常数，与光的传播方向无关。各向异性介质的介电常数或折射率不再是一个常数，而与光的传播方向有关。各向异性介质的典型代表就是晶体。晶体的主要特点是组成晶体的原子、分子、离子或其集团在空间排列组合时，表现出一定的空间周期性和对称性。这种结构特点导致了晶体宏观性质的各向异性。晶体一．各向异性晶体的基本性质晶体光简介学一是周期性，二是对称性图2-1晶体的基本结构晶体晶体光简介学双折射：当一束单色光在各向异性晶体的界面上折射时，一般可以产生两束折射光，这种现象叫做双折射。寻常光：遵循折射定律的这束折射光称为寻常

2、光，用符号o表示。非常光：另一束折射光则不然，一般情况下，即使入射角等于零，其折射角也不等于零，而且这束折射光往往不在入射面内，称它为非常光，用符号e表示。二．寻常光和非常光晶体晶体光简介学晶体晶体光简介学光轴：在晶体中有着一个特殊的方向，当光在晶体中沿着这个方向传播时不发生双折射，晶体内这个特殊的方向称为晶体的光轴。单轴晶体：只有一个光轴的晶体称为单轴晶体，如方解石、石英、KDP等。双轴晶体：自然界的大部分晶体具有两个光轴，如云母、蓝宝石等，这类晶体称为双轴晶体。三．晶体的光轴晶体晶体光简介学二、晶体特性方解石晶体结构（Calcit

3、e--CaCO3）光轴晶体晶体光简介学在单轴晶体内，由光线和光轴组成的平面称为主平面。由光轴和晶体表面法线组成的平面称为主截面。由晶体表面法线和波矢构成的平面称为入射面。四．主平面、主截面和入射面晶体晶体光简介学晶体晶体光简介学电感强度和电场强度的关系（2.1-1）矢量是介电张量与的乘积：（2.1-2）五.介电张量和折射率张量晶体晶体光简介学将（2.1-1）和（2.1-2）用矩阵表示（2.1-3）晶体晶体光简介学矢量的坐标变换公式（2.1-6）六．张量的变换晶体晶体光简介学电矢量在新旧坐标系里的关系：或者简写为（2.1-8）（2.1-

4、7）（2.1-9）对于电位移矢量有晶体晶体光简介学由（2.1-2）、（2.1-8）和（2.1-9）式可以得到折射率张量在新坐标系里的表达式介电张量在新坐标系里的表达式（2.1-10）（2.1-11）（2.1-12）晶体晶体光简介学在晶体中，总可以找到一个直角坐标系，使在这个坐标系中呈对角矩阵形式（2.1-13）晶体晶体光简介学xyzExEyEzEDDxDyDzo图2-2晶体中和的关系晶体晶体光简介学光在晶体中的传播在透明非磁性各向同性介质中，麦克斯韦方程组和物质方程写成右侧的形式：（2.2-1）七.晶体中各矢量关系与研究各向同性介质中

5、光的传播规律一样，仍然用麦克斯韦方程组来研究各向异性介质中光的传播规律。光在晶中的传体播规律晶体中传播的单色平面波可以写为（2.2-2）上式代入（2.2-1）式的第三式和第四式，得到（2.2-3）（2.2-4）晶体中单色平面波的各矢量关系如图2-3所示光在晶中的传体播规律图2-3晶体中单色平面波的各矢量关系DEoHosokkSααⅠⅡ光在晶中的传体播规律光在晶体中的传播规律可以概括为:2．，，和四矢共面，并且都与垂直。4．相速度和光线速度的关系为3．在一般情况下，和不同方向，和也不同方向。1．。6．5．光在晶中的传体播规律波矢菲涅耳方

6、程反映了波矢方向所对应的两个线偏振光波的折射率或速度。八．波矢菲涅耳方程晶体中和的关系由（2.2-4）式可以得到（2.2-12）（2.2-13）将（2.2-3）代入（2.2-12）当中得到利用上式写成（2.2-14）光在晶中的传体播规律将基本方程写成分量形式(2.3-2)得到（2.3-3）菲涅耳程方整理可得（2.3-4）因为：（2.3-5）菲涅耳程方所以：与z轴夹角为，取在yoz平面内，xyzokokyokzoθ图2-6单轴晶体主轴方向的选择九．波矢菲涅耳方程的解单轴晶中的传体播规律定义三个主折射率对于单轴晶体将上两式代入到（2.3-

7、5）当中，得到（2.4-3）整理可得(2.4-4)该方程有两个解（2.4-5）（2.4-6）Energizer单轴晶中的传体播规律式改写为（2.4-7）对于o光(2.4-8)十.o光和e光的振动方向单轴晶中的传体播规律（2.3-4）对于e光(2.4-9)Energizer单轴晶中的传体播规律Energizer图2-7单轴晶体内o光和e光的矢量方向xyzokseEeDeEoDoθθ/αα单轴晶中的传体播规律矢量在yoz平面内的具体指向可以通过把（2.4-6）代入（2.4-9）中的第二或第三式得到（2.4-10）（2.4-11）并且Ene

8、rgizer单轴晶中的传体播规律晶体光学中把波矢方向与光线方向的夹角称为离散角。e光线与光轴（z轴）的夹角满足（2.4-12）（2.4-13）利用（2.4-10）式可以得到三．e光的离散角Energizer单轴晶中的传体