《空间问题解答英语》PPT课件

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1、第六章空间问题的解答主要内容：按位移求解空间问题半空间体受重力及均布压力半空间体在边界上受法向集中力按应力求解空间问题等截面直杆的扭转扭转问题的薄膜比拟椭圆截面杆的扭转矩形截面杆的扭转§6.1按位移求解空间问题按位移求解空间问题，是取位移分量为基本未函数。将几何方程代入物理方程得：(6-1)将式(6-1)代入空间问题平衡微分方程得§6.1按应力求解空间问题XYZ(6-2)对于轴对称问题，同样可以得到：(6-3)§6.2半空间体受重力及均布压力由于对称，任一铅直面均为对称面，则：由此知基本微分方程6-2前两式自动满足，第三式成为：问题描述：设

2、一半空间体，容重为p=ρg，在水平边界上受均布压力q，如右图所示，体力分量为X=0，Y=0，Z=ρg。(a)整理上式并积分得：(b)将上式代入6-1得：(c)由边界条件可得ρgA=q,则：又有位移边界条件：由此解出B代入得：§6.2半空间体受重力和均布压力§6.3半空间体受法向集中力问题描述：设有半空间体，体力不计，在水平面上受法向集中力P。由于是轴对称问题，则平衡方程简化成如下形式：应力边界条件为：由应力边界条件转化来的平衡方程为：解上面平衡方程和边界条件得：由此得水平边界上任一点的沉降为：特征：(1)R无穷大时，各应力分量均趋近为0，R

3、趋近为0时，各应力分量为无穷大(2)水平截面上的应力与弹性常数无关。(3)水平截面的全应力均指向作用点。§6.3半空间体受集中力作用6.4按应力求解空间问题按照应力求解问题，是取应力分量为基本未知函数。对几何方程求2次导可得：以上为一组相容方程，同样的方法可以得到另外一组相容方程：将物理方程代入上述相容方程得：§6.4按应力求解空间问题将平衡方程简化上式得：§6.4按应力求解空间问题同时得到：§6.4按应力求解空间问题满足上述两个相容方程，并满足平衡方程即可求解空间问题的应力解。§6.5等截面直杆的扭转柱体扭转横截面翘曲自由扭转——翘曲不受

4、限制约束扭转——翘曲受到限制弹性力学讨论自由扭转柱体自由扭转计算模型自由扭转假设1.刚截面假设2.翘曲假设位移解法基本方程§6.5等截面直杆扭转单位长度相对扭转角调和方程柱体扭转边界条件侧面边界条件翘曲函数表达端面边界条件困难端面边界条件T=GDj§6.5等截面直杆扭转柱体扭转应力解法扭转应力函数y(x,y)——普朗特（Prandtl）扭转应力函数§6.5等截面直杆扭转yc=const边界条件侧面端面单连域取为0§6.6薄膜比拟德国力学家普朗特（Prandtl）基本思想：作用均匀压力的薄膜与柱体扭转有着相似的微分方程和边界条件通过测试薄膜弯

5、曲的情况，分析柱体扭转时横截面的应力分布薄膜比拟薄膜边界垂度Z=0薄膜垂度微分方程薄膜所围的体积调整薄膜的高度，使2V=T，则Z=y薄膜垂度Z与扭转应力具有相同的函数形式yc=0§6.6薄膜比拟薄膜曲面可以形象地描述柱体横截面的扭转应力分布薄膜的等高线§6.6薄膜比拟切应力方向沿薄膜等高线切线切应力与等高线法线方向导数成正比切应力与等高线相切切应力线ts§6.7椭圆截面杆件扭转椭圆截面杆件扭转应力函数最大切应力横截面翘曲§6.7椭圆截面杆件扭转应力§6.8矩形截面杆件扭转矩形截面杆件扭转应力函数构造困难应力解法基本方程为泊松方程任何泊松方程

6、，只要找到它的一个特解，都可以化成拉普拉斯方程。协调方程特解协调方程侧面边界条件§6.8矩形截面杆件协调方程侧面边界条件设§6.8矩形截面杆件根据薄膜比拟，应力函数为x和y的偶函数，所以协调方程的特解线性迭加就是方程通解根据边界条件所以§6.8矩形截面杆件根据边界条件则两边同时乘以并在（-b，b）区间积分，可得应力函数§6.8矩形截面杆件j由端面面力边界条件确定§6.8矩形截面杆件取n=0一项§6.8矩形截面杆件tmax