毛亮外文翻译2

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1、11.4朗肯主动和被动压力和坡回填在第11.2节。我们认为，垂直靠背和水平回填挡土墙。在某些情况下。然而，回填，可他不断与积极压力的情况下，在图11.16所示的水平角度的倾斜。在这种情况下，朗肯主动或被动的压力的方向不再是水平的。，而是倾斜角度与水平方向的压力，如果回填是一种颗粒状土壤与排水摩擦角'.和c'=0，然后当=朗肯积极的压力系数（11.14）它的主动力墙的单位长度可被指定为（11.45）线在测量距离从墙底部的H/3，由此产生的行为采取行动。表11.2给出了各种组合和和的值。以类似的方式，墙的高度H与

2、颗粒坡回填朗肯被动土压力可以由方程(11.46)当(11.47)是被动土压力系数。在主动力的情况下，合力倾斜角度从水平和墙壁相交的H/3的距离测量墙的底部。表11.3给出的值的各种and所对应的值（被动土压力系数）。表11.2值。Eq（11.44）表11.3被动土压力系数[Eq.(11.47)]-土壤前面的分析可以扩展到一个带有斜回填的主动和被动朗肯土压力的测定土壤的-。由Nlazindrani和Ganjali（1997）的数学推导的细节。对于-的回填，主动的压力为(11.48)当朗肯主动土压力系数而且(11

3、.49)被动压力由下可得(11.50)当朗肯被动土压力系数而且(11.51)同理,*(11.52)表11.4给出了和随,,和的变化而变化的值。对于主动的情况下，可以拉伸裂纹的深度为(11.52a)表11.4和的变化在Mazindrani和Ganjali（1997）之后例如11.6根据359页的图11.16可知H=6.1m,,=16.5kN/,,拉裂发生后，确定挡土墙的朗肯主动力解：从Eq.(11.52a)知，拉伸裂纹的深度是所以在z=0;在z=6.1m;从表11.4知，当，时，，所以故，11.5挡土墙的摩擦到

4、目前为止，在我们的主动和被动土压力的研究。我们已经考虑摩擦墙壁的情况下。在现实中，挡土墙很粗糙，面对墙和回填之间的剪切力的发展。理解壁的摩擦，破坏面的影响，让我们考虑一个粗略的挡土墙AB水平颗粒回填，如图11.17所示。在主动的情况下（图11.17a）。当墙AB移动到一个位置A'B。在活动区的土壤整体将向外伸出。这将导致在墙上的土壤相对向下运动。这个动态将导致上墙（图11.17b）向下剪，工具在主动的情况下它被称为正壁的摩擦。如果是摩擦角之间的墙和回填，然后由此产生的积极力量，他将倾向于在挡土墙背面绘制了正常

5、的角度。先进的研究表明，在回填的破坏面可以代表BCD图11.19a所示。的部分BC是弯曲的，和背表面部分的CD是一条直线。朗肯的活跃状态中存在的区域ACD的。在某些情况下，如果在如图11.17a所示的墙壁向下被迫回填，然后主动力的方向将改变如图11.17c所示。这是一个主动土压力的情况与负壁的摩擦。图11.17c也显示破坏面在回填的性质。壁摩擦的被动状态的影响见图11.7d和11.7e。当墙AB推倒一个位置A’B（图11.17d），在被动区土将会被压缩。其结果将会对挡土墙向上有一个剪切作用（图11.17e）。

6、这是指在被动的情况下正面壁的摩擦。由此产生的被动力将与正常得出的墙背面有一个夹角。土壤中的失效面有弯曲的下部BC和一条直线上半部分CD。朗肯被动土压力存在的区域为ACD。如果在图11.17d中的墙壁用力向上相对回填。然后被动力的方向将随图11.17f中()改变。图11.17f也显示了在回填的失效表面的性质。出于实际考虑，在松散颗粒回填时，壁的摩擦角等于土壤摩擦角，为致密粒状回填，比小而且。图11.17墙壁的摩擦破坏面的影响图11.1711.6库仑土压力理论200余年前，库伦（1776）提出对挡土墙的主动和被动

7、土压力理论。在这个理论中，库仑认为失效表面是一个平面。考虑到壁的摩擦，库仑土压力理论推导的一般原则为粘性土回填。（由方程定义的剪切强度）在本节中给出来。图11.18库伦的主动土压力：（一）试验失效楔：（二）力多边形主动情况下：让AB（图11.18a）护配套颗粒土壁的背面，其表面是不断倾斜，与水平方向的夹角。BC是试验失效面。在稳定的考虑可能失效楔ABC时下面的力（墙的长度单位）1.W土楔的有效重量2.F由在BC失效面上产生的剪力和正应力。这是在一个与正常情况下倾斜角度绘制平面BC3.单位长度墙体的主动土压力。

8、的方向倾向一个角度于挡土墙的表面。是土壤和墙之间的摩擦角。力的楔形三角形如图11.18所示。从正弦法律，我们有(11.53)或(11.54)上述方程可以写成如下形式(11.55)当=单位重量的回填土。，H,,,和的值是常数，而且是唯一的变量。以确定的最大临界值，我们有(11.56)解出Eq.(1I.56)后，当把的关系式代入Eq.(11.55)中，我们获得库仑主动土压力（11.57）当为库仑主动土压