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《船舶静力学第3章 初稳性》由会员上传分享,免费在线阅读,更多相关内容在行业资料-天天文库。
1、第3章初稳性12009年12月25日Friday§3-1概述22009年12月25日Friday基本概念∑前面提到:船静止漂浮于水面某一位置时,受到两个作用力,其大小相等,方向相反,且两者的作用点在同一铅垂线上,这时船处于平衡状态。∑但船舶在海上航行时,经常受到风浪等各种外力的干扰,使其产生倾斜,这样就破坏了原来正浮时的平衡状态。∑船舶在受到外力干扰产生倾斜后会不会翻掉?当外力消失后船舶会不会回复到原来的平衡位置?这就是船舶的稳性问题。∑稳性是船舶的重要航行性能。32009年12月25日Friday基本概念∑船舶稳性—
2、—船舶在外力作用下偏离其平衡位置而倾斜,当外力消失后,能自行回复到原来平衡位置的能力。42009年12月25日Friday一、船舶复原力矩的形成∑浮力ω∇和重力W形成一个力偶,力偶的矩为:M=∆⋅GZR称为复原力矩;GZ为复原力臂。52009年12月25日Friday一、船舶复原力矩的形成M=∆⋅GZR受到外力的作用后,外力消失。62009年12月25日Friday二、船舶稳性研究的内容∑稳性问题的基本矛盾体扰动力矩复原力矩扰动力矩(矛盾外因)造成船复原力矩(矛盾内因)取决舶倾斜,这取决于外界条件于排水量、重心高度及浮
3、心移动的距离等因素外因通过内因起作用!船舶倾覆稳性问题是着重研究和计算这一矛盾的内因(复原力矩)及其有关的影响因素72009年12月25日Friday二、船舶稳性研究的内容∑稳性分类°按倾斜方向分:•向左舷或向右舷一侧的倾斜(横倾),倾斜力矩(横倾力矩)的作用平面平行于中横剖面;——横稳性(TransverseStability)•向船首或向船尾的倾斜(纵倾),倾斜力矩(纵倾力矩)的作用平面平行于中纵剖面。——纵稳性(LongitudinalStability)82009年12月25日Friday二、船舶稳性研究的内容
4、∑稳性分类°从受力观点区分有两种稳性•静稳性(StaticalStability)——倾斜力矩的作用是从零开始逐渐增加,使船舶倾斜时的角加速度很小,可忽略不计;•动稳性(DynamicalStability)——倾斜力矩是突然作用在船上,使船舶倾斜有明显的角加速度的变化。92009年12月25日Friday二、船舶稳性研究的内容∑稳性分类°从倾斜角度的大小划分有两种稳性:•初稳性(InitialStability)——倾斜角度小于10°-15°或上甲板边缘开始入水前的稳性。通过某些简化假定,可简明获得影响初稳性的因素及
5、其变化规律;•大倾角稳性(StabilityatLargeAngles)——倾斜角度大于10°-15°或上甲板边缘开始入水后的稳性,一般只有在横倾时产生。注意!船舶的纵倾属于小角度的情况102009年12月25日Friday二、船舶稳性研究的内容∑稳性分类°从船舱状态分有两种稳性:•完整稳性(IntactStability)船的船舱为完整状态的稳性;•破舱稳性(DamagedStability)船舱为破舱进水状态的稳性。112009年12月25日Friday§3-2浮心的移动和稳心及稳性半径122009年12月25日F
6、riday§3-2浮心的移动和稳心及稳性半径船舶受外力作用倾斜,重心G保持不变,其水下部分排水体积形状变化,则体积形心(浮心)由B移至B1。此时,重力W作用点G和浮力作用点B1不在同一铅垂线上,产生了与倾斜方向相反的复原力矩:MR=∆×GZMR=∆×l称为—稳性公式船倾斜后处于何种平衡状态,取决于复原力矩的大小。因此研究复原力矩是研究船舶稳性的核心。如何计算复原力矩?132009年12月25日Friday§3-2浮心的移动和稳心及稳性半径若船舶的倾角为无穷小,正浮时的浮力作用线与倾斜后的浮力作用线相交于M点(稳心),从
7、三角形MGZ可知,上式可改写为:⎧M=∆×GMsinφR⎨M=∆×hsinφ⎩R式中,GM为初稳性高度,常用h表示。则复原力臂可写为:⎧GZ=GMsinφ⎨⎩l=hsinφ要计算船舶的初稳性,应求解初稳性高度GM若△、G保持不变,关键在于找出稳心M点的位置142009年12月25日Friday§3-2浮心的移动和稳心及稳性半径∑方法归结为:°确定等体积倾斜水线位置,找出排水体积形状的变化及其浮心位置移动的规律°从而确定船倾斜小角度后浮力作用线与正浮时浮力作用线相交的M点。152009年12月25日Friday一、等体积
8、倾斜水线∑船重量不变,原水线WL,当船受外力倾斜,横倾于一无穷小角度而漂浮于水线W1L1,此时船倾斜,∇大小保持不变,称这种倾斜为等体积倾斜入水楔形体积dv1出水楔形体积dv212三角形LOL1的面积:y1tgφ212微元入水楔形体积:dv1=y1tgΦdx2整个入水楔形体积L/212L/212v=ytgΦdx=tgΦydx1∫1
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