实验二基本电荷测定密立根油滴实验

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1、实验二基本电荷测定¾¾密立根油滴实验密立根（R.A.Millikan）是著名的实验物理学家，1907年开始，他在总结前人实验的基础上，着手电子电荷量的测量研究，之后改为以微小的油滴作为带电体，进行基本电荷量的测量，并于1911年宣布了实验的结果，证实了电荷的量子化．此后，密立根又继续改进实验，精益求精，提高测量结果的精度，在前后十余年的时间里，做了几千次实验，取得了可靠的结果，最早完成了基本电荷量的测量工作．密立根的实验设备简单而有效，构思和方法巧妙而简洁，他采用了宏观的力学模式来研究微观世界的量

2、子特性，所得数据精确且结果稳定，无论在实验的构思还是在实验的技巧上都堪称是第一流的，是一个著名的有启发性的实验，因而被誉为实验物理的典范．由于密立根在测量电子电荷量以及在研究光电效应等方面的杰出成就而荣获1923年诺贝尔物理学奖．【实验目的】1．学习密立根油滴实验的设计思想；2．通过对带电油滴在重力场和静电场中运动的测量，验证电荷的不连续性，并测定基本电荷量e；3．通过对实验仪器的调整，油滴的选择、跟踪和测量，以及实验数据处理等，培养学生严谨的科学实验态度．【实验原理】利用带电荷的微小油滴在均匀电

3、场中运动的受力分析，可将油滴所带的微观电荷量q的测量转化为油滴宏观运动速度的测量．1．静态平衡测量法一带电油滴在水平的平行板均匀电场中受到重力mg、电场力qE和空气浮力f作用，平衡时有mg=qE+f，即mg-fq=（1）E因表面张力作用，油滴呈小球状，设油滴半径为r，油滴密度为r，空气密度为r¢，0则重力和浮力分别为43mg=πrrg03（2）43f=πrr¢g3上式中油滴半径r为未知量．由此，油滴电荷量q的测量转化为微小油滴半径r的测量．图1电场中油滴受力情况当平行板未加电压，油滴在重力作用下降

4、落时，除有空-4-气浮力作用外，还受到空气对油滴的粘滞力作用，粘滞力可由斯托克斯定律给出f=6πhrV（3）r式中h为空气的粘滞系数，V为油滴运动速度．空气的粘滞力、浮力和油滴的重力平衡时，油滴作匀速运动，设速度为Vg，则有4343f=6πhrV=π()r-r¢rg=πrrg（4）rg033式中r=(r0-r¢)，由此从油滴运动速度Vg可得出油滴半径12æ9hVgör=ç÷（5）çè2gr÷ø当平行板电压为零时，油滴作匀速运动的速度Vg=l/tg，若测得油滴下降的距离l和相应的时间tg，则可得出l

5、V=（6）gtg由此，油滴所带电荷量q的测量，最终转化为油滴运动的距离l和所需时间tg的测量．由（1）-（6）式，可得带电油滴在平行板电压为U的电场中，受重力、空气浮力作用而平衡时的电荷量3218π(h)32dælöq=××ç÷（7）(2gr)12Uçt÷ègø此即平衡测量法测量油滴所带电荷的理论公式．2．动态非平衡测量法为解决静态平衡法中由于气流扰动而产生的非预期的影响以及油滴蒸发引起的误差，可在平行极板上加电场E，使qE>mg，且电场方向与重力方向相反，则带电油滴将向上22作加速运动，速度增加

6、时，空气对油滴的粘滞力也随之增大，直到油滴所受诸力又达平衡后，油滴将以速度V2匀速上升，此时油滴受力为qE+f=mg+f=mg+6πhrV（8）2r2若固定油滴运动的距离l，测量通过距离l所需时间t2即可得相应的速度V2，整理可得12æç11ö÷æçlö÷32æ1öq=k+hç÷（9）çtt÷çt÷çU÷è2gøègøè2ø-5-18πdl其中k=．12(2rg)3．对粘滞系数的修正斯托克斯定律适用于连续介质中球状物体所受的粘滞力．由于油滴甚小，其直径可和空气分子的平均自由程相比拟，所以不能再将空

7、气看成是连续介质，油滴所受粘滞力必将减小，粘滞系数应修正为æböh¢=hç1+÷（10）ç÷èprø-3式中修正系数b=8.22´10m×Pa，p为以Pa为单位的大气压强．上式修正项中还包含油滴半径r，当精确度要求不太高时，常采用类似一次微扰法的计算方法．用（5）式求得r012æ9hVgör=ç÷（11）0ç÷è2grø代入（10）式，由此得（7）式的修正式为3/2æö32ç÷18πdæçlö÷çh÷q=×××（12）(2gr)12Uçt÷çb÷ègøç1+÷prè0ø（9）式的修正式为3/2æö

8、12ç÷æç11ö÷æçlö÷æ1öçh÷q=k+çç÷÷（13）çtt÷çt÷Uçb÷è2gøègøè2øç1+÷prè0ø比较（12）式和（13）式，当调节电压U2等于平衡电压U时，t2→∞，两式相一致，可见平衡测量法是非平衡测量法的一个特殊情况．4．基本电荷e的计算为了证明电荷的不连续性和所有电荷都是基本电荷e的整数倍，并得到基本电荷e值，应对实验测得的各个电荷量q求最大公约数，这个最大公约数就是基本电荷e值，也就是电子的电荷值．但由于存在测量误差，要求出各个电荷量q的最大公