电磁场数值计算

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1、第一章电磁场基本概念§1－1Maxwell方程组（一）maxwell方程微分形式积分形式全电流定律（1-1）电磁感应定律（1-2）高斯定律（1-3）磁通连续性原理(1-4)电流连续性方程（1-5）说明：1、①四个方程的物理意义，电生磁，磁生电，预言电磁波；②积分形式（环量与旋度，通量与散度之间的关系）、复数形式（可作为稳态场计算）；③梯度、散度、旋度的概念（描述“点”上电磁场的性质）。2、方程（1-1）、（1-2）、（1-5）是一组独立方程，其它两个方程可以由此推出。但独立方程有6个变量（），因此，方程数少于未知量，是非定解方式，必须加本构方程才为定解形式，对于简单媒质，本构方程为(1-6

2、)3、材料性质材料是均匀的，，材料是非均匀：，，材料是各向异性：材料参数用张量形式表示，，材料为非线性：材料参数是未知函数的函数，，（1-7）16/164、直接求解矢量偏微分方程不易：一般矢量方程要转化为标量方程才能求解，另外，在边界上不易写出场量边界条件，因此，常化为位函数的定解问题（位函数容易确定边界条件），通过位函数与场量的关系（1-8）得到场量。§1－2偏微分方程的基本概念1.2.1偏微分方程的基本概念微分方程分为常微分方程和偏微分方程（又分为描述不同物理现象的椭圆型方程、双曲型方程、抛物型方程及其线性和非线性方程），电磁场问题多为偏微分方程问题。1、常微分方程未知函数是一元函数（

3、即一个变量的函数）的微分方程（组）。如R、L、C串联电路是两阶常系数非齐次微分方程，（1-9）对于一个n阶场微分方程，通常可将其分解为有n个任意常数的通解形式，根据初始条件解出常数。2、偏微分方程未知函数是多元函数的微分方程，如。又分为线性和非线性偏微分方程，除了极有限的问题可以用分离变量法求解外，多数问题难以用解析表达式表示。（1）线性偏微分方程设，（如：，如：），则（1-10）16/16中，如果a,b,c,d,e,r,s与p无关，只是x,y的函数，则称式(1-10)为线性微分方程。（1）非线性微分方程a,b,c,d,e,r,s,f中只要有一项不满足上述条件，或未知函数及其偏导数是非线性

4、的微分方程，则都称为非线性微分方程。如恒定磁场中的定解问题如：在电磁场中，若，或媒质不均匀时，均为线性方程。若，或，则为非线性方程。1.2.2偏微分方程的分类宏观电磁场都是二阶微分方程，下面以二阶电磁场偏微分方程为例，看偏微分方程的不同类型所反映的物理现象。以二元函数为例，，y可以是时间变量t，那么偏微分方程的普遍形式为最高阶项称为主部，主部决定着公式所代表的物理特性：椭圆型方程，如，，双曲型方程，如，，抛物型方程，如，，1、椭圆型方程如泊松方程、拉普拉斯方程16/16（与椭圆方程形象对比）特点：所有二阶偏导数的系数同符号，描述的物理现象：描述平衡、定常的稳定状态，因此方程与时间无关，定解

5、条件中只有边界条件，没有初始条件。如重力场、静电场、恒定电场、恒定磁场、稳定温度分布过程。2、双曲型方程如波动方程无损耗，无激励源（与双曲型方程形象对比）特点：对时间的偏导数系数与对空间偏导数的系数相差一负号。描述波的传播过程，它具有对时间可逆的性质（用（-t）代入方程后，方程不变）如：弦振动、膜振动、声波、电磁波。3、抛物型方程如，热传导方程—扩散率或导温系数涡流方程，，（与双曲型方程形象对比）特点：对时间变量的二阶导数为零。描述各种场的扩散过程，它具有对时间不可逆的性质。1.2.3定解问题1、初值问题只有初始条件，没有边界条件的定解问题。如电路中的过渡过程问题、无界空间电磁波传播问题等

6、。2、边值问题16/16只有边界条件，没有初始条件的定解问题。如静电场、恒定电场、恒定磁场等问题。1、混合问题既有边界条件，又有初始条件的定解问题，又称定解问题。如电气设备中的瞬态电磁场问题等。2、解的稳定性问题如果定解条件的微小变化只引起方程的解在整个定义域中的微小变化，称其解是稳定的。反之称为不稳定解。（第1次课）§1－3电磁场中的定解问题定解问题=泛定方程+定解条件（初始条件+边界条件）下面先介绍各种场的泛定方程，然后介绍各类边界条件。1.3.1静态、稳态电磁场中的泛定方程1、静电场方程静电场的基本方程泊松方程三维方程若ε是均匀、各向同性介质，上式为—椭圆型方程静电场方程是椭圆型方程

7、，只有边值问题。2、稳态电流场问题稳态（直流）电流场满足的基本方程：→说明在导电媒质中，电流不会自成闭合回路（从电源正极出发到电源负极终止），电位满足拉普拉斯方程—椭圆型方程若是均匀、线性、各向同性介质，上式为16/16产生该电流场的源往往需要借助边界条件引入。2、稳态磁场稳态（直流）电流产生的磁场满足的基本方程（1）标量磁位的泊松方程当求解区域内，那么，必定存在一个标量函数，使得根据，上式为拉普拉斯方程—椭圆型方程上述