物理下复习资料new

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1、《大学物理》下学期复习资料【磁场力（洛仑兹力、安培力），磁力矩】1.洛仑兹力：FvqBm（1）大小：FqvBsin。m（2）方向：F垂直于v、B构成的平面。对于正电荷，三者符合右螺旋关系，对负电荷与之相反。（3）特点：F垂直mm于v，洛仑兹力对电荷不作功。2当vB时，电荷在磁场中作圆周运动qvBmvr/2.霍耳效应——电流与磁场方向垂直，在垂直于I与B的方向上存在电势。1IB1霍耳电势差U，霍耳系数R（b是导体在Ｂ方向的厚度）（正、负载流子分别与电流同向、反向，HHnebne根据它们在洛仑兹力作用下的运动方向，

2、可判定导体表面电荷的正、负）3.安培力（安培定律）（1）电流元所受磁场力：dfIdBsin（由矢量式fdIdB可判定方向）＊当各处电流元受力同向时，对标量式直接积分；反之，先计算df在各坐标轴的分量，积分后求合力。（2）一段载流直导线：fILBsin方向：IdB(电流元的方向即电流Ｉ方向)（３）两平行载流导线：同向电流相互吸引，异向电流相互排斥。单位长度受力：df/dIB，其中I是受力导线中的电流，B是受力导线处的磁感应强度。（４）闭合载流线圈：在均匀磁场中，所受的合磁场力为零。（但运动线圈中的电动势一般不等于零

3、）4．通电线圈的磁矩pIS（沿回路平面的法向，与电流成右螺旋关系。S是线圈面积）m磁力矩（磁场力对转动的通电线圈产生的力矩）：MISBsin其中p(,)B，m方向由pmB确定，磁力矩Ｍ的单位为Nm（矢量式MpmB）【电磁感应与电磁波】dd1.感应电动势——总规律：法拉第电磁感应定律m，多匝线圈，N。iimdtdt方向即感应电流的方向，在电源内由负极指向正极。由此可以根据计算结果判断一段导体中哪一端的电势高（正极）。i①对闭合回路，方向由楞次定律判断；②对一段导体，可以构建一个假想的回路（

4、使添加的导线部分不产生）ii-1-b（1）动生电动势（B不随t变化，回路或导体Ｌ运动）一般式：ivBd；直导线：ivBa动生电动势的方向：vB方向，即正电荷所受的洛仑兹力方向。（注意）一般取vB方向为d方向。如果vB，但导线方向与vB不在一直线上（如习题十一填空2.2题），则上式写成标量式计算时要考虑洛仑兹力与线元方向的夹角。BB（2）感生电动势（回路或导体Ｌ不动，已知B/t的值）：ds，Ｂ与回路平面垂直时SiisttBBB

5、t磁场的时变在空间激发涡旋电场Ei：Eidds（Ｂ增大时同磁场方向，右图）LsttEi[解题要点]对电磁感应中的电动势问题，尽量采用法拉第定律求解——先求出t时刻穿过回路的磁通量BdS，再用mSdm求电动势，最后指出电动势的方向。（不用法拉弟定律：①直导线切割磁力线；②Ｌ不动且已知B/t的值）idt[注]①此方法尤其适用动生、感生兼有的情况；②求时沿B相同的方向取dS，积分时t作为常量；③长直电流mBr=μI／2πr；④i的结果是函数式时，根据“i>0即m减小，感应电流的磁场方向与回路中原磁场同向

6、，而i与感应电流同向”来表述电动势的方向：>0时，沿回路的顺（或逆）时针方向。idI2.自感电动势L，阻碍电流的变化．单匝：LI；多匝线圈NLI；自感系数LNmimdtIIdI2dI1互感电动势12M，21M。（方向举例：１线圈电动势阻碍２线圈中电流在１线圈中产生的磁通量的变化）dtdt若dI2dI1则有1221；MI，MI，M12M21M；互感系数M12122211dtdtII213.电磁场与电磁波DD位移电流：ID＝dS，jD(各向同性介质DE)下标C、

7、D分别表示传导电流、位移电流。SttD全电流定律：HdICIDj(C)dS;全电流：IsIcID，jSjCjDLSt麦克斯韦方程组的意义(积分形式)(1)DdSq（电场中的高斯定理——电荷总伴有电场,电场为有源场）Si(2)BdS（电场与磁场的普遍关系——变化的磁场必伴随电场）EdLSt(3)BdS0（磁场中的高斯定理——磁感应线无头无尾,磁场为无源场）SD(4)Hd(j)dS（全电流定律——电流及变化的电场都能产生磁场）LS

8、ct其中：(/B)tSddm/dt，(D/)tdSde/dt，jcdSIc-