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1、第9章向量微分,梯度,散度,旋度9.1二度與三度空間向量9.2內積(點積)9.3向量積(叉積)9.4向量函數與純量函數,場,導數9.5曲線,弧長,曲率,扭率9.6微積分複習:多變數函數(選讀)9.7純量場的梯度,方向導數9.8向量場的散度9.9向量場的旋度歐亞書局第8章向量微分,梯度,散度,旋度P.329向量函數與純量函數向量微分探討兩種函數,一為向量函數(vectorfunctions),其值為向量且由空間P點而定;另一為純量函數(scalarfunctions),其值為純量也由P點而定。此處P為定義域內的
2、點,定義域在應用時,可為三維區域或曲面或空間曲線。本節主張以向量函數定義向量場(vectorfield),而以純量函數定義在曲面或曲線定義域的純量場(scalarfield)。將向量函數的例子示範在圖168至171。純量場的例子有物體的溫度場或地球大氣層歐亞書局第8章向量微分,梯度,散度,旋度P.349的空氣壓力場。向量與純量函數也與時間t或其它一些參數有關。符號若引入笛卡兒座標x、y、z,則可取代v(P)而寫為不過切記一點,分量取決於座標系統的選擇,然而,具有物理或幾何意義的向量場,其大小與方向應該只由P而
3、定,而非座標選擇;同理,純量場的值(大小)f(P)=f(x,y,z)也類似。歐亞書局第8章向量微分,梯度,散度,旋度P.349圖168曲線的切線向量場歐亞書局第8章向量微分,梯度,散度,旋度P.349圖169曲線的法線向量場歐亞書局第8章向量微分,梯度,散度,旋度P.349範例1純量函數(空間的歐幾里得距離)空間由一已知點P至任一點P的距離f(P)是純量函數,0其定義域為整個空間。f(P)定義為空間的純量場,若採笛卡兒座標系統且P0座標為x0,y0,z0,則我們熟悉的距離公式f為其中x、y、z為P的座標。若以
4、其它系統取代此固定直角座標系,使得此已知系統經過旋轉且平移而成另一系統,則一般來說,P與P0座標值會改變,但是f(P)卻仍如先前保持相同值。通過P與P的直線,其方向餘弦並非純量,是因0為方向餘弦值與選取的座標系統有關。歐亞書局第8章向量微分,梯度,散度,旋度P.350範例2向量場(速度場)任意瞬間旋轉物體B的速度向量v(P)構成向量場,稱為旋轉的速度場(velocityfield)。若我們引入笛卡兒座標系統具有原點在旋轉軸上,則(見8.3節範例5)(1)其中x、y、z為所考慮瞬間B物體上任一點P的座標。若使得
5、此座標z軸為旋轉軸,且w指向正z方向,則w=ωk以及旋轉物體的例子與對應的速度場呈現在圖170上。歐亞書局第8章向量微分,梯度,散度,旋度P.350範例2(圖170)歐亞書局第8章向量微分,梯度,散度,旋度P.350範例3向量場(力場,重力場)令質量M的質點A固定在P,與質量m的質點B可自由0運動到空間不同位置點P,那麼A吸引B。根據牛頓重力定律(Newton’slawofgravitation),此對應的重力p由P指向P,而其大小正比1/r2,其中r為P與P的距離,即00(2)此處G=6.67.10-8cm
6、3/(gm.sec2)為萬有引力常數,因此p為空間中所定義向量場。若我們採笛卡兒座標使得P0的座標為x0,y0,z0以及P座標為z,y,z,那麼由畢氏定理知歐亞書局第8章向量微分,梯度,散度,旋度P.350範例3(續)假定r>0,且引進向量則得
7、r
8、=r,與(-1/r)r為p方向的單位向量;負號代表p是由P指向P0(圖171)。由此點與(2)式得(3)此向量函數描述作用在B的重力。歐亞書局第8章向量微分,梯度,散度,旋度P.351範例3(圖171)歐亞書局第8章向量微分,梯度,散度,旋度P.351向量微分收斂
9、性(convergence)一無窮序列向量a,n=1,2,…(n)若存有一向量a使得(4)則稱此序列向量為收斂(converge);a稱為此系列的極限向量(limitvector)。然後寫成(5)對固定笛卡兒座標,若且唯若無窮序列向量的連續三個分量收斂至a的對應分量,則此序列向量收斂至a。歐亞書局第8章向量微分,梯度,散度,旋度P.351同理,含實數變數t的向量函數v(t),若其在t的一些鄰0域(或許除了t0點)定義為(6)則當t趨近於t時,此向量函數具有極限值(limit)l,因此0記為(7)此處,t0的
10、鄰域為t軸含t0為內部點(並非端點)的區間(線段)。連續性(continuity)向量函數v(t)若在t0(包括t0本身)鄰域可被定義且成立歐亞書局第8章向量微分,梯度,散度,旋度P.352(8)則稱其為連續(continuous)。若我們採笛卡兒座標系統,則可寫為那麼若且唯若v(t)的三個分量在t連續,則v(t)在t為連00續。下面將陳述這些最重要的定義。歐亞書局第8章向量微分,梯度,散度,旋度