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时间:2019-01-06
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1、..一、选择题(1)D解:先考虑一个板带电q,它在空间产生的场强为。注意是匀场。另一板上电荷“
2、-q
3、”在此电场中受力,将其化为无数个点电荷,每个电荷受力大小为,故整个
4、-q
5、受力为:。这既是两板间作用力大小。(2)B解:由电通量概念和电力线概念知:A、穿过S面的电通量不变,因为它只与S面内的电荷相关,现内面电荷没有变化,所以穿过S面的电通量不变。B、由于S面上场强与内外电荷都有关,现在外面电荷位置变化,所以P点场强也变化。故选B。二、填空题(1)解:画图。设等边三角形的边长为a,则任一顶点处的电荷受到其余两个电荷的作用力合力为:设在中心处放置电荷,它对顶点处电荷的作用力为:再由,可解出。(2
6、)或,方向指向右下角。 解:当相对称的两电荷同号则在O点的场强抵消,若异号肯定有电力线过资料..O点,故只有左上角的电荷电力线指向右下角的“-”电荷。是三、计算题9.39.4,(6.7)解:将带电平面薄板划分为无数条长直带电线(书中图),宽为。求出每条带电线在场点产生的场强(微元表示),然后对全部长直带电线积分,就得到该题的解。注意单位长度上的带电量:(1)距边缘为a处,每条带电直线产生的场强为原点取在导体片中间,x方向向左:←故总的场强:的方向沿x轴正向。或:原点取在场点处,x轴方向向右:→,则总的场强为:此时的方向沿x轴“-”向。(2)在板的垂直方向上,距板为h处。每条带电直线在此处的场
7、强为由于对称性,故分解:在x方向上,场强分量因对称互相抵消,故。所以:9.5解:任取线元,所在角位置为θ,(如图)。带电为。它在圆心处产生的电场强度分量各为:整个圆环产生的:资料..9.7,……(6.15)由电通量(本书定义为:电场强度通量)的物理意义,知通过S1或S2面的电通量都等于通过圆平面的电通量。电场强度通量(垂直通过面的):也即是通过S1或S2面的。或解:以S1和以圆面积(R为半径的)组成一个封闭曲面S由高斯定理,知:,又所以同理:9.8 , 解:(1)由高斯定理:可得:同理(2)所以大气的电荷平均体密度为:9.9,,解:本题解被分成三个区域:由高斯定理知:1域:,因为在该区域内作的
8、高斯面,面内无电荷。2域内作一同轴的圆柱形高斯面,高为,半径为,满足则有:在3域,类似2域方法作高斯面,满足。则有:9.10在n区:在p区:9.11解:这是点电荷系的场强求法和电场力的功概念。见P.69页的题图。资料..因为:所以:9.13(6.22)解:9.14,通过该点的等势线是在中垂面上半径为x的圆。解:等势面是中垂线内,半径为x的圆,圆心在两电荷的连线的中点。9.16(6.25)球体内球体外定义,则可求出各区域的电势球体外球面上球体内(域)9.20,,解:应用高斯定理,可求得空间各域的电场强度:①():②():③():再由电势定义,可求:①():资料..②():③():自行画图点电荷在
9、球心,球壳内、外表面上的电荷分布均匀。若点电荷偏离球心,球壳内表面的感应电荷分布不均匀。靠近点电荷的区域,电荷密度大,反之则较小。内表面电荷与点电荷形成封闭场。但外表面的电荷仍然均匀分布。9.21解:(1)由电势叠加原理,有,内球电势:球壳电势:(2)电势差(3)连接球与球壳,则电荷全部跑到外球面上,所以球与球壳是等势体(4)外球面接地,则只有内球与球壳间的局域场,所以,但。另外注意,本题的解也可用电势定义积分得到。9.22(7.4)证:两带电金属球。半径分别为。由于相距远,两球产生的电场互不影响。现用一根极细导线连接两球,达到静电平衡后记金属球1带电为, 电势为;金属球2带电为,电势为。由于
10、导线相连,故有:。又互不影响,所以有:即:又 此两式代入上式,可得即------- 得证9.23,资料..解:设充电后,板上电量为,板的面积为s,故板上面密度大小为插入金属板以前:。现断开电源(q不变),插入金属板,厚为l,故电容器两板间距变为了,此时:电势差的改变为由式看出金属板的位置对结果无影响。9.24无图9.25解:见图,当开关K拨向1,电容C1充电,C1的能量为当开关K拨向2,电容C1向当电容C2放电,电荷会重新分布,由于是电容并联,故有:,又电压相等由此两式解得:故并联后电容器中的总能量为故能量改变:9.26;抽出时解:插入厚度为dˊ的金属板后,相当于把原来的一个电容器变成了串联着
11、的两个电容器,分别设为C1和C2。设C1的板间距为l,则另一电容的板间距为。串联后的总电容设为C,则有(1)插入后的总电容为(2)这是先充电,后改变电容(板上电量不变,改变电容)。抽出金属板,电容改变为因为原先电容储能为,现在不变,但电容变化了。故新电容储能。资料..所以外力的功:9.27解:导体球表面的电能密度:因为导体球电容:,代入上式得:9.28解:静电能9.29 电场总能:(可用电场能密
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