两方程模型在多孔介质的热传导

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1、两方程模型在多孔介质的热传导J.G.福里1，*和J.P.普莱西21不列颠哥伦比亚省，科技，3700威灵顿大道，本拿比，BC，加拿大研究所V5G3H2斯泰伦博斯，私人袋X1，Matieland7602大学教研室应用数学，南非摘要。两方程模型在多孔介质的热传导的配方，研制在过去的研究中，被施加到稳定状态的一维热传导的情况下，在多孔这是由类似规模的几何相似的单位责令空间分布的媒介。对于这种情况的研究中，模型预测本地体积平均温度分布的固体和流体相进行比较，以在微观水平的数值解，示出优秀的协议。关键词：传热，数学建模，能量方程，音量平均，非热平衡，有效的热导率，加上导热性。1.简介当地平均量在

2、本文的第一部分（福里和杜立石，2003年），该方法被用来开发两个方程执政微分方程模型描述的热养护在宏观水平的多孔各相介质中的扩散是热传递的主要手段，并在其中的相位不与彼此热平衡。该模型构成由方程为固相，给定为单独的控制方程每相允许应用程序案件中，的相位不与彼此热平衡。在方程（1）和（2），HSF，KSS和KFF，以及KSF和KFS是被分别称为界面传热传输参数系数，固相和液相有效热传导率张量，并且所述固相和液相耦合的热传导张量。界面的传热系数被定义为HSF≡-？？TNN？γγ0-？TNNφφ？1ASF？ASFkγ∇Tnn，γ·nγφdA的，（3）其中，γ=s和φ=F，以及反之亦然，TN

3、N是无方向性的非平衡温度分布，在第一部分中定义的有效，耦合的热导率张量KSF和KFS，被分别定义为kγγ≡？米KND，γ，MKE，γ，M+（εφ/εγ）KND，φ，mknd，γ，男KND，γ，M+（εφ/εγ）KND，φ，男青霉，（4）和kγφ≡？米KND，φ，男？科，γ，米-KND，γ，男？KND，γ，M+（εφ/εγ）KND，φ，男他们，（5）其中m是为原则方向在多维总和索引域和EM代表在原则方向基本单位向量。（由于这些是对角张量，单方向性指数为足以在其组分）。在的热导率张量的定义（4）和（5），科和KND是组件的平衡和非平衡热导张量，分别和被定义为科，γ，男≡Kγ？∂Te/这里

4、Te和TND是平衡和方向非平衡温度分布，分别在第一部分中定义的温度分布被称为微观水平温度分布的，因为它们被描述通过能量方程的保护，得到了微积分的连续的物质。该模型是在该interphasial传热系数定义独特（3）和热导率张量分量（6）和（7），表明传输参数可从特性的分析来确定ke,γ,m≡kγ_∂Te/∂m_γ∂_Te_γ/∂m,(6)andknd,γ,m≡kγ_∂Tnd/∂m_γ∂_Tnd_γ/∂m.在这里，TE和TND是平衡和方向的非平衡温度分布，分别为，第一部分的温度分布的定义指的是在他们所描述的微观层面的温度分布通过能量守恒方程，通过微分一个连续的物质。该模型是独特的，相间

5、传热系数的定义（3）和热导率张量分量（6）和（7），表明交通参数可以从特性的分析确定two-equation模型的热传导–第二部分微观层面的温度分布在每一个阶段的代表单元体（REV）（见第一部分）。在本文的第二部分，这样的做法是进行了一个案例研究，还包括模型预测之间的比较体积平均温度，数值解在微观层面。2。案例研究2.1。多孔结构和传输特性这两个方程模型应用在二维显示多孔介质的几何，如图1所示。每相由对类似大小的几何相似的单元阵列、有序的空间分布。最基本的单几何定义完整的微观结构的几何形状通常被称为文学作为一个单元电池（UC）。图1中的虚线代表之间的界限UC的两阶段每隔一行的几何周期

6、和每一个交替的垂直柱UC的两阶段合并参考图1中的Y方向。两阶段均设置在系列在并行参考Y方向。这样的安排，分析可以扩展到所有方向和任意多孔介质。热的固体和流体相的电导率是任意选定为200和40W/M◦C，分别。为了实现一个合适的温度分布比较如下，包括热电阻薄层材料这两个阶段之间的导热系数0.000015w / M◦C.UC的尺寸如图2所示。2.2。的two-equation模型参数的相间传热系数是由相间热确定HSF传递系数的定义（3）为每个接口的净热传递率在转速之间的内在差异的两个阶段之间的区域体积平均每相温度。这个定义适用于无方向性非平衡温度分布TNN（定义一）在Rev。这比固定为一

7、个固定的几何形状和热的两相体系电导率。的相间传热系数的定义（3）表明一旦TNN的温度分布在一个牧师建立的相间，传热系数HSF可以量化的微观分析水平温度梯度在两个阶段之间的接口和在相的微观层面的温度。它被认为是在图1 x一零的净热通量。在宏观层面，在两相几何传导是那么彻底利用一维形式描述（y方向）的两方程模型。在这种情况下，只有平衡的Y方向分量的系数和非平衡热导张量需要确定。根据热导张量组件（6）和（7），在Y方向（在这两个阶段是合并），各成分的系数的平衡热