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时间:2018-08-08
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1、毕业设计(论文)外文资料翻译学院:专业:班级:姓名:学号:外文出处:NuclearInstrumentsandMethodsinPhysicsResearchA427(1999)203——208附件:1、外文原文;2、外文资料翻译译文。指导教师评语:签字:年月带电粒子的聚焦和能量角相关联摘要计算聚焦和焦线倾角的条件和一个带电粒子束的能量角相关,它通过横向分散体系。分式给出了静电能量分析仪和磁场的类型。对一个平面电容和一个圆柱形的电容的向量的参数进行了详细的计算。(1999Elsevier科学有限
2、公司保留所有权利)。1.介绍在一些电子学应用中,例如在交叉梁的研究,带电粒子通量出现的特点是有序的能量分布在梁的横截面而不是单独的能量和角利差。非弹性碰撞的详细过程是,离子通量由碰撞产生,实验证明他能量的变化是以一种已知的方式沿某一方向的横截面。因此识别和记录的问题,属于一个特定的程序,它需要同时相对于它们的能量和对与一个已知的光束角聚焦粒子分离离子能量角关联。考虑定性聚焦这样一束外向点光源。我们假设颗粒从一个初始角度-到相对于光束轴线从到电子能量的变化出现,其中是颗粒沿轴向的运动轨迹的能量。当
3、这束光源通过横向扩散能量分析器时它会弯曲,我们假设角对于一个有较小初始曲率的轨迹是有影响的。一个由最初的角和能量粒子是分析仪现场偏转削弱的,因此它的交叉点与轴心轨迹比颗粒具有相同的初始角度和能量远点儿。由最初角-和的能量粒子偏转强烈,因此也会相较于光轴一粒一单能束远,因此,用能量角关联束类似的考虑,在粒子的能量减少的角增加,表明在这种情况下,重点是比一个单能束强,显然,与能量角相关联束聚焦的轴心轨迹弯曲是由于系统中的横向扩散的存在。本文提出的聚焦条件的带电粒子束在各种静电和磁系统中具有的横向扩散
4、和对称平面的能量角相关性的定量分析。2.平面电容器考虑到z轴与电容底面平行,y轴与其垂直,带电粒子从次相对轴θ处通过,其轨迹方程如图1所示(1)表示粒子的电荷,E的初始能量是,V表示电容板间的电位差,g表示电容板间的距离。轨迹的顶端坐标表示为(2)表示轨迹和电容底面的交点坐标(3)图.1假设表示相对轴轨迹的角度表示能量,外表面轨迹的角度表示能量,k是角-能量的相对因素。有了这些已知量,向对外轨迹的坐标就可以确定了,其公式为(4)和电容器底面右交点并且聚焦的充要条件是第一功率消失,然后我们就可以得
5、到轴心轨迹的初始角的值,结合线性能量角相关的粒子束聚焦在电容器底面上。(5)通过(5)可知一阶聚焦是可能的,对轴心轨迹的初始倾角是通过相关系数定义的。想象一个例子,假设粒子束的初始角是,粒子束的相对偏角是2%,,这里加号表示能量增加减号表示能量较少,在例5中代替k的值可以得到对应于电子束聚焦在较低的电容器的角度是第一个值是,第二个值是。因此,的值相对于单能束会减小在两种情况下是。的值在第一种情况下会增大,在第二种情况下会降低,在这两种情况下的焦线与Z轴(4)式中的系数是二阶的能量角离子束的球形误
6、差C,带入式子(5)可得(6)括号中的第一项对应于单一能量的光束的球面二阶像差此外,在像差系数增加了一项,出现相同的符号。这样,一个能量角关联增加光束的球面像差。例子中在两种情况下我们都能得到,C=-1.09(4E0g)/(eV),随着能量的增加和角的减少系数增加9%。平面电容的分散是(7)它与普通梁相比下降,并在我们的例子中减少了3%。恢复误差也会减小,因为系数D减小C增加11%。请注意,计算平面电容参数,可以进行类似于沿梁截面的线性能量分布也可在探测的情况位于下板。3.静电偏转器和磁性圆轴心
7、轨迹在系统中,轨迹坐标x(z)可在平面图像中读取(精确到二阶)(8)在这里,x(z)从轴向束轨迹的距离,0下标表示参数的初始值,是相对能量传播,括号中的表达式根据坐标z系数确定。通常,拥有相同和值得微粒有不同的能量,除此之外不同角度的微粒有不同的能量,即。所以可以表示为(9)将式子(9)中的式子(8)的轨迹方程中我们发现,额外的条款出现在它依赖于初始弹道倾角,这种近轴聚焦的条件是x(z)是独立的三阶的,由此可得新的聚焦方程如下:(10)当k=0时就是著名的单色光束的聚焦条件。在获得的系数和用于分
8、析的一个特定的类型,和替换的参数k值以及从点对象的分析仪入式距离例(10),我们可以计算出的值2,决定用能量角关联一束高斯平面位置。显然,这取决于能量在梁的横截面的变化的大小。放大率M和D的特点是分散系数和分别,其中一个必须替代值式子(10)中的2。公式中的系数的表达式(8)所需的计算的圆柱形和球形偏转器的情况下的一阶参数,在参考文献[1]可查到。用均匀磁场部门径向不均匀领域他们在参考文献[2]的矩阵形式获得的。二阶球差系数C关联中的变化在能量角带电粒子束中有介绍,将(9)中的δ带入(8)中集合
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