电磁场理论习题及答案7

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1、习题：1.在的平面内，长度的导线沿轴方向排列。当该导线以速度在磁感应强度的磁场中移动时，求感应电动势。解：给定的磁场为恒定磁场，故导线中的感应电动势只能是导线在恒定磁场中移动时由洛仑兹力产生的。有根据已知条件，得故感应电动势为2.长度为的细导体棒位于平面内，其一端固定在坐标原点。当其在恒定磁场中以角速度旋转时，求导体棒中的感应电动势。解：导体中的感应电动势是由洛仑兹力产生的，即根据已知条件，导体棒上任意半径处的速度为故感应电动势为3.试推出在线性、无耗、各向同性的非均匀媒质中的麦克斯韦方程。解：考察麦克斯韦方程中的参量，

2、利用它们与电场强度和磁感应强度的关系，将代入即可，注意在非均匀媒质中是空间坐标的函数。考察麦克斯韦第一方程，有所以而，于是，微分形式的麦克斯韦方程用和表示为对于无耗媒质，，因此有。4.试由麦克斯韦方程推导出电流连续性方程。解：对麦克斯韦第一方程两边取散度，得又因为，所以5.设真空中电荷量为的点电荷以速度向正方向匀速运动，在时刻经过坐标原点，计算任一点位移电流密度（不考虑滞后效应）。解：选取圆柱坐标系，由题意知点电荷在任意时刻的位置为，且产生的场强与角度无关，如习题所示。设为空间任一点，则点电荷在点产生的电场强度为其中为点

3、电荷到点的位置矢量，即那么，由，得6.已知自由空间的磁场为式中的、、为常数，试求位移电流密度和电场强度。解：随时间变化的磁场要产生电场，随时间变化的电场又要产生磁场，它们之间的相互联系和制约由麦克斯韦方程来表征。自由密度空间的传导电流密度，故由麦克斯韦第一方程得而，故则7.由麦克斯韦方程出发，试导出静电场中点电荷的电场强度和泊松方程。解：对于静电场，不存在位移电流，由麦克斯韦方程，有即根据上式，利用球坐标，则对于孤立的、位于原点的点电荷有，所以距离该点电荷处的电场强度为静电场为无旋场，因此有，则所以有即泊松方程。8.由麦

4、克斯韦方程组出发，导出毕奥-萨伐尔定律。解：由麦克斯韦方程组，有因为矢量的旋度取散度为零，故可令在库仑规范下，，因而即由的解为可得对于线电流于是9.如图所示，同轴电缆的内导体半径，外导体内半径，内、外导体间为空气介质，且电场强度为（1）求磁场强度的表达式（2）求内导体表面的电流密度；（3）计算中的位移电流。解：（1）将表示为复数形式，有由复数形式的麦克斯韦方程，得磁场的瞬时表达式为（2）内导体表面的电流密度(3)位移电流密度所以中的位移电流10.试由麦克斯韦方程组中的两个旋度方程和电流连续性方程，导出麦克斯韦方程组中的两

5、个散度方程。解：本题的结果表明麦克斯韦方程组的相容性，而导出此结果的关键在于灵活应用矢量分析的基本关系式。对方程两边取散度，得而电流连续性方程矢量恒等式故得即可见，是一个与时间无关的常量。若取时，该常量为零，则的任何时刻，皆满足需要。故得同样，对方程两边取散度，得故得11.如图所示，两种理想介质，介电常数分别为和，分界面上没有自由电荷。在分界面上，静电场电力线在介质中与分界面法线的夹角分别为和。求和之间的关系。解：利用和的关系以及理想介质分界面的边界条件求解。设和分别为介质中电通量密度。，分别为介质中电场强度。在各向同性

6、介质中，和具有相同的方向。由边界条件和，得而根据图可知则得12.写出在空气和的理想磁介质之间分界面上的边界条件。解：空气和理想导体分界面的边界条件为根据电磁对偶原理，采用以下对偶形式即可得到空气和理想磁介质分界面上的边界条件式中，为表面磁流密度。13.在由理想导电壁限定的区域内存在一个由以下各式表示的电磁场：这个电磁场满足的边界条件如何？导电壁上的电流密度的值如何？解：应用理想导体的边界条件可以得出在处，，在处，，上述结果表明，在理想导体的表面，不存在电场的切向分量和磁场的法向分量。另外，在的表面上，电流密度为在的表面上

7、，电流密度则为14.设电场强度和磁场强度分别为证明其坡印廷矢量的平均值为证明：坡印廷矢量的瞬时值为故平均坡印廷矢量为15.一个真空中存在的电磁场为其中是波长。求，，各点的坡印廷矢量的瞬时值和平均值。解：坡印廷矢量的瞬时值为故当时，有当时，有当时，有任一点的坡印廷矢量的平均值为16.写出存在电荷和电流密度的无耗媒质中的和的波动方程的瞬时值形式解：由麦克斯韦方程的微分形式（1）（2）（3）（4）由式（1）两边取旋度，得利用矢量恒等式，所以将式（2）和式（3）代入上故得（5）同理可得（6）式（5）式（6）则为所求的有源空间中和

8、所满足的波动方程，是非齐次波动方程。17．在应用电磁位时，如果不采用洛仑兹规范条件，而是采用库仑规范条件，即令，导出和所满足的微分方程。解：将电磁位定义代入麦克斯韦方程，利用算子的二阶运算恒等式将所得式子简化，然后引入库仑规范条件就可得到和所满足的方程即代入麦克斯韦方程，得由恒等式于是有（1）又将电磁矢量位和标量位代