大学物理素材-前沿浏览-量子霍耳效应

大学物理素材-前沿浏览-量子霍耳效应

ID:14120795

大小:327.50 KB

页数:10页

时间:2018-07-26

大学物理素材-前沿浏览-量子霍耳效应_第1页
大学物理素材-前沿浏览-量子霍耳效应_第2页
大学物理素材-前沿浏览-量子霍耳效应_第3页
大学物理素材-前沿浏览-量子霍耳效应_第4页
大学物理素材-前沿浏览-量子霍耳效应_第5页
资源描述:

《大学物理素材-前沿浏览-量子霍耳效应》由会员上传分享,免费在线阅读,更多相关内容在行业资料-天天文库

1、第五章量子霍耳效应量子霍耳效应现象一、霍耳效应VHe+yIΔVbz-fLdxa图5-1霍耳效应在介绍量子霍耳效应(缩写为QHE)之前,有必要回顾一下普通的霍耳效应。取一块长方体金属样品(a×b×d),让电流I沿x方向通过,在z方向加一均匀磁场B。由于电子受洛兹力fL的作用,故样品沿y方向将产生一电压VH,称为霍耳电压,这就是通常所讲的霍耳效应。半经典半量子的理论认为,金属中只有费密能级附近的电子可以自由运动。因为泡利原理限制了其它低于费密能级电子的活动性。假定费密电子在连续的两次碰撞之间自由行走的平均时间和平均

2、路程分别为和,并称为平均自由时间,为平均自由程。显然有,VF是费密运动电子的速度。在外电场E沿x方向作用的情况下,电子有一平均速度增量,为(5.1)电流密度与电子运动的关系为(5.2)式中,n是电子的数密度,m是电子的有效质量。将(5.2)式与欧姆定律作比较,得到电导率为(5.3)电子因洛伦兹力而引起的速度增量为(5.4)于是产生y方向的电流,为所以总电流为(5.5)一个二维导体置于平面内,取B沿z方向,则(5.5)式可以写成矩阵形式(5.6)实际上,对(5.5)式分别取x和y方向上的分量,则有(5.7)式中的

3、电流项移到左边,并除以,即为(5.6)式。记电阻率为则(5.6)式简记为(5.8)这里电阻率不再是标量,而是一个张量。电导率是的逆矩阵:容易求出这里是电子在磁场中的回旋率。综上所述,得出以下结论:1、一般情况下,电阻率和电导率是张量,而非标量。2、霍耳电阻率即电阻率的非对角项,它们不是独立的,而是互为相反数,而对角项。二、量子霍耳效应Hall效应发现后,大约经过了100年,Klaus.VonKlitzing(克劳斯·冯克里青)、Dorda(多达)和Pepper(波普)在1980年发表了关于QHE的实验工作报告。

4、为此,冯克里青获得了1985年诺贝尔物理奖。什么是QHE,简单地说,在一定条件下,处在强磁场中的二维电子系统,其电导率张量为(5.9)这里i是整数。换句话讲,电流密度j严格地与电场E垂直,且电流值是量子化的。从(5.9)式可知,当Ex=0时(5.10)将(5.10)式记为(5.11)由此得到QHE的主要特点是:1.。2.电导率张量的非对角项由基本常数e、h构成,即(i是整数)而对角项为零,表明电流是无耗散的。QHE与超导、超流似乎有某种联系。AVLBISVHWDCL图5-2Hall电阻测量由于i取整数,故也称Q

5、HE为整数量子霍耳效应,记为IQHE。1982年,Daniel.Tsui(丹尼尔·崔)、Stormer(斯托美)和Gossard(戈沙德)发现,在极低温下,理想样品的i值能被一系列分数值f代替,特别有趣的是,这些分数的分母必须是奇数,即f=1/3,2/3,2/5,8/5,3/7,4/7…。这一现象称为反常量子Hall效应或分数量子Hall效应,记为FQHE。在实际的实验过程中,电导率张量和电阻率张量都是非直接测量量,只有电阻或电导才是直接测量量。图5-2是对样品进行测量的简单原理图。电子从S源出发,穿过样品到漏

6、极D。触点A、B、C用来测量电压VL和HH。基本的关系式为L是样品长度,W是样品宽度。于是,纵向电阻和横向电阻分别为(5.12)(5.13)(5.12)式是通常的电阻率定律。式(5.13)表明Hall电阻与样品的几何尺寸无关。h/e2RH321123nhc/eB图5-3Hall电阻台阶按照通常的Hall效应理论,应有则与应呈直线关系(见图5-3中虚直线),但实际测量结果却出现了一些台阶(见图5-3中实线)。台阶高度处在为整数的地方,台阶中心十分平直。此刻尽管磁场B有变化,也并不影响RH值。对应台阶的RL=0,这

7、时,有电流而无沿电流方向的电压。在低温下,好的样品一般有较宽的台阶。上面,介绍了QHE的基本特点、实验测量原理和结果。如何解释QHE,特别是FQHE,至今仍是一个引起人们极大兴趣的理论研究课题。下面将简要说明QHE的物理机制。强磁场中的二维电子系统yΔOx图5-4二维电子气的一种分布设想有一个二维长方形的样品,电子在其上沿x方向分布,它们集中在y=常量的一系列水平线上,各水平线相互平行且等距,间距为恒量Δ(见图5-4),我们称二维电子气的这种分布沿x方向是可扩展的,而沿y方向是局域化的。在此分布下,只可能有x方

8、向的电流而不可能有y方向的电流。这一设想能否在实际样品中实现呢?非常有趣的是,在强磁场B中的二维电子气,当磁场B与二维样品垂直时,正好出现上述分布。设B与样品垂直,沿z方向。用矢势A描述之并取Landau(朗道)规范(5.14)容易看到略去电子间的相互作用,二维电子气的单电子薛定谔方程为考虑最小耦合原理,动能已用代替。解方程(5.15),分离变量得则满足(5.16)其中方程(5.16)

当前文档最多预览五页,下载文档查看全文

此文档下载收益归作者所有

当前文档最多预览五页,下载文档查看全文
温馨提示:
1. 部分包含数学公式或PPT动画的文件,查看预览时可能会显示错乱或异常,文件下载后无此问题,请放心下载。
2. 本文档由用户上传,版权归属用户,天天文库负责整理代发布。如果您对本文档版权有争议请及时联系客服。
3. 下载前请仔细阅读文档内容,确认文档内容符合您的需求后进行下载,若出现内容与标题不符可向本站投诉处理。
4. 下载文档时可能由于网络波动等原因无法下载或下载错误,付费完成后未能成功下载的用户请联系客服处理。