摘要 在深非弹性散射质子的解析表达式

《摘要 在深非弹性散射质子的解析表达式》由会员上传分享，免费在线阅读，更多相关内容在行业资料-天天文库。

1、摘要在深非弹性散射质子的解析表达式，利用色玻璃凝聚模型和偶极图象研究。我们有一个更好的描述的HERA数据比标准模型的灵感来自Glauber模型。我们认为我们的模型满足¯¯ES的幺正极限和Froissart约束指的总截面的能量依赖性上升不超过2秒。关键词深度非弹性散射，色玻璃凝聚，质子结构函数PACS14.20.dh，13.85.hd，11.55.bq1引言理解在高能散射大的胶子密度政权的问题一直是一个微扰QCD的挑战。大学tarity的胶子分布的总截面和饱和度是最重要的议题与问题相关的。高能量或小

2、BjorkenX政权轻子强子深度非弹性散射（DIS）在HERA研究提供部分饱和的物理的一个很好的机会。一个¯RST暗示对饱和E®ECTSHERA来自科里克比艾纳特和wuestho®的简单饱和度模型”成功（GBW）[1]提供的质子结构函数一个合理的描述在HERAX610¡2和第二季度的所有。该模型已在也是本文分析框架的色偶极图象实现。偶极图片的DIS分解方案，在小x是有效的，并且是特别方便的幺正性列入更正。具体¯卡利，散射的虚光子和质子之间°¤看作是°¤成夸克的解离夸克色偶极子对随后与亲吨的颜色¯

3、领域这偶极相互作用。对我们来说最重要的是事实，导致河粉吨的解离和随后的散射机制可以分解和写在一个光子的波函数反对曲与夸克反夸克截面¾^偶极子。这导致了以下表达式的°¤P横截面和F2结构功能[2]：在这里，ÃT；L为横向或纵向极化°¤光锥波函数，可以计算与量子电动力学。¾偶极子与横向尺寸R散射O®质子偶极截面和编码对强子相互作用的所有信息，像重合E®方面。EF和MF的°aVORF夸克的电荷和质量和的质子结构函数的解析研究吸收了很多的兴趣在裁判。34。基于Froissart约束的[5]，它指的是总截面

4、的能量依赖性上升不超过2的，他们提出了联合X和深度非弹性散射的质子结构函数Q2的依赖关系的解析表达式。然而，他们忽略了一个事实，在高能部分子GluONS将形成新的物质称为色玻璃凝聚在小x高能量的部分子结构函数的计算中起着重要的作用。在本文中，我们使用的彩色玻璃冷凝模型和偶极图象计算的质子结构函数在DIS和得到的亲吨结构函数的解析表达式，我们将表明，这一表达满意¯结合自动Froissart。2计算的总截面°¤P散射我们应该知道的偶极截面¾偶极子包括关于夸克反夸克偶极子散射O®目标质子的所有信息。在我

5、们的分析中我们将¾偶极GWB模型已被建模为在q2s（X）中的饱和动量是在胶子的密度测量的作用参数空间和参数化的影响：这样的选择是出于以下考虑下，1）（x）=2RQS＞1，这发生在当质子开始看黑暗。这样的微观解释不再有效但指数具有强制截面趋于在大RQS常数（x），既尊重的幺正性约束（4）通过一个Froissart约束的严格遵守。2）（x）=2»RQS1，公式中的指数（6）照顾resumming多胶子交换，在Glauber启发的方式。3）=261评价，模型简化为彩色变换—透明度。在公式（6）饱和的事实

6、是，偶极子散射振幅n可见（X；R）=1¡E¡r2q2s（x）=4种方法的幺正性约束n=1偶极子的大小大于特征尺寸1=QS（x），（5）减少时减少X的¯拟合三参数¾0，X0和¸，GBW设法给赫拉的数据很好的描述，既包容和DI®率结构函数。为了计算在下面的研究分析的质子结构函数，我们使用Mellin变换的偶极截面（6）和获得[1]：3.深度非弹性散射中的3的质子结构函数为获得深度非弹性散射的质子结构函数的解析表达式，我们用色玻璃凝聚模型和偶极子的PICTURE计算总°¤P截面。在偶极图象可以使用Mel

7、lin变换的因式分解的波函数在公式（1）得到[1]：