大学物理热力学论文.doc

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1、由麦克斯韦速率分布律推出平动动能分布律况勋朋<2018071034）成都信息工程学院控制工程学院<测控技术与仪器）大学物理论文6/6由麦克斯韦速率分布律推出平动动能分布律摘要：麦克斯韦首先把统计学的方法引入分子动理论，首先从理论上导出了气体分子的速率分布率，现根据麦克斯韦速率分布函数，求出相应的气体分子平动动能分布律，并导出与麦克斯韦分布函数类似的一些性质，求出平动动能的最概然值及平均值。并比较相似点和不同点。b5E2RGbCAP前言：麦克斯韦把统计方法引入了分子动理论，首先从理论上导出了气体分子的速分分布律。这是对于大量气体分子才有的统计规律。现做进一步研

2、究，根据其成果麦克斯韦速率分布函数，导出相应的平动动能分布律，并导出与麦克斯韦分布函数类似的一些性质并求出平动动能的最概然值及平均值，并且由此验证其正确性。p1EanqFDPw方法：采用类比的方法，用同样的思维，在麦克斯韦速率分布函数的基础上，作进一步研究，导出能反映平均动能在附近的单位动能区间内的分子数与总分子数的比的函数的表达式。并由此进一步推出与麦克斯韦分布函数相对应的一些性质，并比较分析一些不同点。DXDiTa9E3d麦克斯韦速率分布律这个函数称为气体分子的速率分布函数麦克斯韦进一步指出，在平衡态下，分子速率分布函数可以具体地写为 式中T是气体系统的

3、热力学温度，k是玻耳兹曼常量，m是单个分子的质量。式(8-30>称为麦克斯韦速率分布律。图像如下RTCrpUDGiT6/6图1麦克斯韦速率分布函数图1画出了f(v>与v的关系曲线，这条曲线称为速率分布曲线。由图可见，曲线从坐标原点出--发，随着速率的增大，分布函数迅速到达一极大值，然后很快减小，随速率延伸到无限大，分布函数逐渐趋于零。速率在从v1到v2之间的分子数比率DN/N，等于曲线下从v1到v2之间的面积,如图中阴影部分所示。显然，因为所有N个分子的速率必然处于从0到¥之间，也就是在速率间隔从0到¥的范围内的分子数占分子总数的比率为1，即5PCzVD7H

4、xA 这是分布函数f(v>必须满足的条件，称为归一化条件。而表示在平衡态下，理想气体分子速率在v1到v2区间的分子数占总分子数的比率。而应用麦克斯韦速率分布函数可以求出气体分子三个重要的速率：<1）最概然速率，f(v>的极大值所对应的速率　6/6其物理意义为：在平衡态的条件下，理想气体分子速率分布在附近的单位速率的分布区间内的分子数占气体总分子的百分率最大。jLBHrnAILg<2）平均速率，用于研究分子碰撞<3）方均根速率，用于研究分子平均平动动能，反映的是大量分子无规则运动速率的二次方的平均值的二次方根称为方均根速率。推导及演绎：由于分子的平动动能可表示

5、为两边同时取微分有带入到麦克斯韦速率函数有现定义为为气体分子的平动动能的分布函数。平动动能在从到之间的分子数比率DN/N，等于曲线下从到之间的面积,6/6如图中阴影部分所示。显然，因为所有N个分子的速率必然处于从0到¥之间，也就是在速率间隔从0到¥的范围内的分子数占分子总数的比率为1，xHAQX74J0X即 这说明和麦克斯韦分布率相似平动动能分布函数同样必须满足归一化条件。而表示在平衡态下，理想气体分子速率在到区间的分子数占总分子数的比率。同样我们也可以根据平动动能分布函数求出最概然平动动能以及平均平动动能(1>粒子的最概然平动动能同样地，最概然平动动能也是

6、对应着的极值由化简解出而其所对应的速率由此我们看到，最概然平动动能所对应的速率并不是麦克斯韦速率所求得的最概然速率。初看起来似乎很奇怪，可仔细想想，最概然速率代表的是速率分布在附近的单位速率的分布区间内的分子数占气体总分子的百分率最大时的速率。而最平动动能的概然值代表的是6/6平动动能分布在附近的单位动能的分布区间内的分子数占气体总分子的百分率最大时的动能，其对应的速率却不是最该然速率。而计算发现这是其实是由于两个方程求极大值时对应的导函数不同。很显然求的的极大值也不同。LDAYtRyKfE(2>粒子的平均平动动能同样的，其中因为所以这个结果是显然的：有麦克

7、斯韦分布律已经得到，这也证明了上面的推导的正确性。总结：通过以上的讨论和分析，我们不仅进一步了解了麦克斯韦速率分布函数，及其结论，还能挖掘出衍生出来的气体平动动能的分布情况，这样我们会对气体动理论的本质有跟家深刻的理解。Zzz6ZB2Ltk引文：要善于在前人已有的基础之上做进一步试探性的研究，才能衍生出新的知识点，也能有助于深刻的理解原有的知识。dvzfvkwMI1申明：所有资料为本人收集整理，仅限个人学习使用，勿做商业用途。6/6