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《流体力学连续性方程微分形式》由会员上传分享，免费在线阅读，更多相关内容在教育资源-天天文库。
1、第三章流体动力学基础第三节流体动力学基本方程式一、连续性微分方程二、理想流体运动微分方程三、粘性流体的运动微分方程第四节欧拉运动微分方程的积分一、在势流条件下的积分二、沿流线的积分∴单位时间内x方向流出流进的质量流量差：ABCDA'B'C'D'dzdydxzyxoMNuxuzuyo’第三节流体动力学基本方程式在流场内取一微元六面体（如图），边长为dx,dy,dz，中心点O流速为（ux,uy,uz）以x轴方向为例：右表面流速一、连续性微分方程第三节流体动力学基本方程式左表面流速流体的连续性微分方程的一般形式：质量守恒定律：单位时间内流出与流入六面体的流体质量差之总和
2、应等于六面体内因密度变化而减少的质量，即：X方向y方向：z方向：第三节流体动力学基本方程式同理可得：在dt时间内因密度变化而减少的质量为：适用范围：理想流体或实际流体；恒定流或非恒定流；可压缩流体。（不可压缩流体）（1）可压缩流体恒定流动的连续性微分方程适用范围：理想、实际、可压缩、不可压缩的恒定流。（2）不可压缩流体的连续性微分方程物理意义：不可压缩流体单位时间内流入单位空间的流体体积（质量），与流出的流体体积（质量）之差等于零。适用范围：理想、实际、恒定流或非恒定流的不可压缩流体流动。第三节流体动力学基本方程式当为恒定流时当为不可压缩流时例：有两种二元流体，其
3、流速可表示为：（1）ux=-2y,uy=3x；（2）ux=0,uy=3xy。试问这两种流体是不可压缩流体吗？解：（1）符合不可压缩流体的连续性方程。∴是不可压缩流体。（2）不符合不可压缩流体的连续性方程。∴不是不可压缩流体。理想流体的动水压强特性与静水压强的特性相同：ABCDA'B'C'D'dzdxdyp(x,y,z)o’zxyMNO第三节流体动力学基本方程式从理想流体中任取一(x,y,z)为中心的微元六面体为控制体，边长为dx,dy,dz，中心点压强为p(x,y,z)。受力分析(x方向为例)：1.表面力∵理想流体，∴=0左表面右表面二、理想流体运动微分方程流体
4、平衡微分方程回顾一、流体平衡微分方程——欧拉平衡方程p(x,y,z)M根据平衡条件，在y方向有Fy=0，即：整理得：ABCDA'B'C'D'dzdxdyxyzo在平衡流体中取一微元六面体，边长分别为dx，dy，dz，设中心点的压强为p(x,y,z)=p，对其进行受力分析：y向受力表面力：质量力：流体平衡微分方程（即欧拉平衡方程）：物理意义：处于平衡状态的流体，单位质量流体所受的表面力分量与质量力分量彼此相等。压强沿轴向的变化率（）等于该轴向单位体积上的质量力的分量（X,Y,Z）。（1）流体平衡微分方程回顾x方向（牛顿第二运动定律）：2.质量力单位质量力在各
5、坐标轴上分量为X,Y,Z，∴质量力为Xdxdydz适用范围：恒定流或非恒定流，可压缩流或不可压缩流体。理想流体的运动微分方程（欧拉运动微分方程）第三节流体动力学基本方程式若加速度等于0，则上式就可转化为欧拉平衡微分方程三、粘性流体的运动微分方程1、粘性流体的特点（2）实际的流动流体任一点的动压强，由于粘性切应力的存在，各向大小不等，即pxxpyypzz。任一点动压强为：（1）实际流体的面积力包括：压应力和粘性引起的切应力。该切应力由广义牛顿内摩擦定律确定：第三节流体动力学基本方程式2、实际流体的运动微分方程式同样取一微元六面体作为控制体。x方向（牛顿第二运动
6、定律）：第三节流体动力学基本方程式'yz'yxp'yyxzxypxxzxzypzz'xy'xzp'xxyzyxpyy'zy’zxp'zzdzdxdyxyz左右向压力x向受力质量力前后面切力上下向切力1）不可压缩流体的连续性微分方程：2）切应力与主应力的关系表达式不可压缩粘性流体运动微分方程：纳维埃-斯托克斯方程（Navier-Stokes，N-S)方程：考虑条件：第三节流体动力学基本方程式拉普拉斯算符，例：第四节欧拉运动微分方程的积分一、在势流条件下的积分由于欧拉运动微分方程是一个一阶非线性偏微分方程组（迁移加速度的三项中包含了未知数与其偏
7、导数的乘积），因而至今还无法在一般情况下积分，只能在一定条件下积分。欧拉运动微分方程组各式分别乘以dx，dy，dz（流场任意相邻两点间距ds的坐标分量），然而相加得：考虑条件第四节欧拉运动微分方程的积分1、恒定流=3、质量力只有重力，即X=Y=0，Z=-g4、有势流动：2、均匀不可压缩流体，即=Const；=积分得：第四节欧拉运动微分方程的积分由以上得：由欧拉加速度由理想势流伯努里方程符号说明单位重流体的位能（比位能）位置水头单位重流体的压能（比压能）压强水头单位重流体的动能（比动能）流速水头单位重
8、流体总势能
