实验5光的偏振实验实验

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1、光的偏振实验实验说明书北京方式科技有限责任公司光的干涉和衍射现象表明光是一种波动,但这些现象还不能告诉我们光是纵波还是横波，光的偏振现象清楚的显示了光的横波性。历史上，早在光的电磁理论建立以前，在杨氏双缝实验成功以后不多年，马吕斯（E.L.Malus）于1809年就在实验上发现了光的偏振现象。实验目的1．验证马吕斯定律；2．产生和观察光的偏振状态；3．了解产生与检验偏振光的元件和仪器；4．掌握产生与检验偏振光的条件和方法。实验原理光波是一种电磁波，电磁波是横波，光波中的电矢量与波的传播方向垂直。光的偏振现象清楚的显示了光的横波性。光波的电矢量E和磁矢量H相互垂

2、直，且都垂直于光的传播方向c（图1）。通常用电矢量E代表光的振动方向，并将电矢量E和光的传播方向c所构成的平面称为光振动面。ExEyEyxAxAy图3a椭圆偏振光的合成图2线偏振光、自然光及部分偏振光abcEcH图1E，H，c三者之间的关系我们知道光有五种偏振状态，即线偏振光、椭圆偏振光、圆偏振光、自然光和部分偏振光。在传播过程中，电矢量的振动方向始终在某一确定方向的光称为平面偏振光或线偏振光（图2a）。光源发射的光是由大量分子或原子辐射构成的。单个原子或分子辐射的光是偏振的，由于大量原子或分子的热运动和辐射的随机性，它们所发射的光的振动面出现在各个方向的几率

3、是相同的。一般说，在10-6秒内各个方向电矢量的时间平均值相等，故这种光源发射的光对外不显现偏振的性质，称为自然光（图2b）。在发光过程中，有些光的振动面在某个特定方向上出现的几率大于其他方向，即在较长时间内电矢量在某一方向上较强，这样的光称为部分偏振光（图2c）。还有一些光，其振动面的取向和电矢量的大小随时间作有规律的变化，电矢量末端在垂直于传播方向的平面上的轨迹是椭圆或圆，这种光称为椭圆偏振光或圆偏振光（图3a）。其中线偏振光和圆偏振光又可看作椭圆偏振光的特例。椭圆偏振光可看作是两个沿同一方向z传播的振动方向相互垂直的线偏振光的合成：如图1所示：（1）（2

4、）式中A为振幅，w为两光波的圆频率,t表示时间，k为波矢量的数值，e为两波的相对位相差。合成矢量E的端点在波面内描绘的轨迹为一椭圆。椭圆的形状、取向和旋转方向，由Ax、Ay和e决定。当Ax＝Ay及e＝±p/2时，椭圆偏振光变为圆偏振光；当Ax（或Ay＝0）及e＝0或±p时，椭圆偏振图3b偏振态的转化-π<ε<-π/2-π/2<ε<00<ε<π/2π/2<ε<πε=-πε=-π/2ε=0ε=π/2左旋右旋ε=π光变为线偏振光（图3b）。本实验中主要考察的是光的各种偏振态的改变。一自然光变为线偏振光一束自然光入射到介质的表面，其反射光和折射光一般是部分偏振光。在特

5、定入射角即布儒斯特角qb下，反射光成为线偏振光，其电矢量垂直于入射面。若光是由空气入射到折射率为玻璃平面上（图4a），则玻璃qb.......空气图4a用玻璃片产生反射全偏振光（3）1.51.51.51.01.01.01.0••••••••••qb图4b用玻璃片堆产生线偏振光若入射光以布儒斯特角qb射到多层平行玻璃片上，经多次反射最后透射出来的光也就接近于线偏振光，其振动面平行于入射面。由多层玻璃片组成的这种透射起偏器又称为玻璃片堆。（图4b）.自然光经过偏振片，其透射光基本上变为线偏振光，这是由于偏振片具有选择吸收性的缘故，入射光波中，电矢量E垂直于偏振片透

6、光方向的成分被强烈吸收，而E平行于透光方向的分量则吸收较少。二波晶片利用单轴晶体的双折射，所产生的寻常光（o光）和非常光（e光）都是线偏振光。前者的E垂直于o光的主平面（晶体内部某条光线与光轴构成的平面），后者的E平行于e光的主平面。波晶片是从单轴晶体中切割下来的平面平行板，其表面平行于光轴。当一束单色平行自然光正入射到波晶片上，光在晶体内部便分解为o光与e光。o光电矢量垂直于光轴，e光电矢量平行于光轴。而两者的传播方向不变，仍都与界面垂直。但o光在晶体内的波速为vo,e光为ve，即相应的折射率no、ne不同。设晶片的厚度为L,则两束光通过晶片后就有位相差：（

7、4）其中l为光波在真空中的波长。d＝2kp的晶片，称为全波片；d＝2kp±p时，为半波片；d＝2kp±p/2为四分之一波片；三偏振光的检测鉴别光的偏振态的过程称为检偏，它所用的装置称为检偏器。实际上，起偏器和检偏器是通用的。用于起偏的偏振片称为起偏器，用于检偏的称为检偏器。按照马吕斯定律，强度为I0的线偏振光通过检偏器后，透射光的强度为：（5）起偏器检偏器..自然光线偏振光I2I1图5自然光通过起偏器和检偏器的变化式中q为入射光偏振方向与检偏器的偏振轴之间的夹角。显然，当以光线传播方向为轴转动检偏器时，透射光强度I将发生周期性变化。当q＝0时，透射光强度为极大

8、值；当q＝90°时，透射光强度为极小值