阻尼振动与受迫振动教案

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1、阻尼振动、受迫振动与共振的教学设计方案教学目标1、了解阻尼振动的动力学原因以及三种情况下阻尼振动的特点。2、了解受迫振动的动力学原因、解的特点以及共振发生的条件。3、知道共振的应用和防止的实例。教学重点1、什么是阻尼振动以及阻尼振动的特点。2、什么是受迫振动，什么是共振及共振产生的条件。教学难点1、简谐振动、阻尼振动及受迫振动的区别。2、共振发生的条件。教学方法1、多媒体课件与黑板板书相结合。2、图片举例，了解共振的应用和防止；3、实际演示，了解阻尼振动的特点及共振现象。教学用具多媒体课件、阻尼振动演示仪、共振演示仪。课时安排1学时（50分钟

2、）教学思路一、阻尼振动1、回忆前边学过的简谐振动，引入阻尼振动的概念。前边学过的简谐振动都是没有考虑阻力作用的，其振幅不随时间变化，且系统的机械能守恒。但实际的振动不可避免地要受到各种阻力的影响。通过一个具体的实例来观察在阻力作用下的单摆的振动特点。从而引出阻尼振动的概念：在回复力和阻力作用下的振动称为阻尼振动。并从该实例总结阻尼振动的特点：其振幅不断衰减。定性分析阻尼振动的特点：简谐振动的能量与其振幅的平方成正比：，因此，振幅的衰减意味着能量的衰减。介绍引起能量损失的原因：摩擦阻尼：由于介质对振动系统的摩擦阻力使系统的能量转变为热运动的能量

3、，造成热损耗。如空气对单摆阻尼辐射阻尼：振动物体引起邻近质点的振动，使振动能量转变为波的能量向周围传播或辐射。如音叉振动2、定量分析阻尼振动的特点一般在定量分析时，只考虑摩擦阻尼。以液体中的水平弹簧振子为例：摩擦阻力弹性力8在水平方向上，物体受力：弹性力和液体的摩擦阻力振动速度不太大时，摩擦阻力：根据牛顿第二定律：即令得其中，称为振动系统的固有角频率，称为阻尼系数此方程按β大小的不同，微分方程有三种不同形式的解1)阻尼较小时，此时，称为欠阻尼状态此时在黑板上进行简单的常微分方程的求解：方程的解为：可进一步写成如下形式：其中称为阻尼振动的振幅，

4、分析此式可知，阻尼振动的振幅按指数规律衰减，β越大衰减越快，所以阻尼振动又叫减幅振动而函数具有周期性，说明函数是具有周期性的。因此把定义为阻尼振动的周期，可见，越大，振动周期越长。8可将此时的振动曲线画出，以便于形象说明1)阻尼较大时，此时，称为过阻尼状态此时方程的解为：过阻尼欠阻尼根据方程将曲线作出由曲线可看出，过阻尼振动从开始最大位移缓慢回到平衡位置,不再做往复运动。2)时，此时称为临界阻尼状态此时方程的解为：临界阻尼过阻尼欠阻尼根据方程将曲线作出由曲线可看出，此时物体处于由欠阻尼向过阻尼过渡的临界状态，物体刚好能做非周期运动。而且与过阻

5、尼相比，物体从离开平衡位置的地方运动回到平衡位置，需要的时间最短。实际演示：利用阻尼振动演示仪演示三种阻尼状态下的振动83、阻尼振动的应用1）在磁式仪表中，为使人们能较快地和准确地读数测量，常使仪表的偏转系统处在临界阻尼状态下工作。2）在生产实际中，可以根据不同的要求，用不同的方法来控制阻尼的大小，例如各类机器，为了减振、防振，都要加大振动时的摩擦阻尼二.受迫振动与共振阻力总是客观存在的，只能减小而不能完全消除它。所以实际的振动系统免不了由于阻力而消耗能量，这会使振幅不断衰减。但在实际应用中，我们是不希望这种衰减的。为了使振幅不衰减，通常是给

6、系统施加一个周期性外力——策动力。在策动力作用下的振动称作受迫振动。为简单起见，假设策动力有如下形式周期性外力（强迫力）弹性力其中为策动力的幅值，为策动力角频率以在液体中的弹簧振子为例设物体处于平衡位置时，弹簧的伸长量为设此时弹簧总伸长量为这就是受迫振动的动力学方程。虽然此方程是从这一特例中得到的，但它是受迫振动的动力学方程的普遍形式。在阻尼较小的情况下，方程的解为这个解由两项组成，可以看成是两个振动的合成。第一个振动是一个减幅振动，第二个振动是一个等幅振动。策动力开始作用的阶段，系统的振动是非常复杂的。经过一段时间之后第一项振动将减弱到可以

7、忽略不计。只剩下第二项。所以在受迫振动达到稳定状态时，它的稳态解应为第二项：这一过程可以通过以下图形形象说明8开始振动比较复杂经过一段时间后，受迫振动进入稳定振动状态受迫振动到达稳定时，其频率等于策动力的频率。振幅为初位相为讨论：1）受迫振动的稳态解从形式上看和无阻尼简谐振动的方程形式完全一样，二者有何区别？从形式上看二者完全一致，但实际上有本质区别。对于受迫振动的稳态解，并不是系统的固有频率，而是策动力的频率。其振幅和初位相依赖于振动系统本身的性质、阻尼的大小和策动力的特征。而无阻尼简谐振动的频率是系统的固有频率，由系统本身性质所决定，其振

8、幅和初位相是由初始条件决定的。2）对于一定的系统，在阻尼一定的条件下，其受迫振动在稳态时的振幅随策动力的频率而改变。此时令可求得极大时的为说明取此值时，振幅有最大值