新6导体选择上课讲义.ppt

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1、新6导体选择二、电动力导体正常工作和短路时，除发热以外，还受到电动力的作用。电动力：载流导体通过电流时，导体之间的相互作用力。正常工作电流产生的电动力不大，短路时冲击电流产生的电动力很大，可能导致导体、设备变形或损坏。为保证导体不受破坏，短路冲击电流产生的电动力不应超过载流导体的允许应力。第二节导体的发热和散热(P.64)一、发热发热来自导体电阻损耗的热量和太阳日照的热量。1.导体电阻损耗的热量QR=Iw2Rac(W/m)2.太阳日照的热量二、热量的传递过程可分为对流、辐射、导热三种形式。1.对流：由气体各部分相对位移将热量带走的过程。分为自然对流和强迫对流两种情况。2

2、.辐射：热量从高温物体，以热射线方式传至低温物体的过程。3.导热（热传导）：当物体内部或相互接触的物体间存在温度差时，热量从高温处传到低温处的过程。置于空气中的均匀裸导体，由于全长截面相同、各处温度一样，因此沿导体长度方向没有热传导，又由于空气的热传导性很差，故导体主要是对流和辐射换热，而忽略很小的导热量。即导体散到周围介质的热量为：（Ql+Qf）=aw(θw-θo)F第三节导体的长期发热(P.68)即分析导体长期通过工作电流时的发热过程，目的：计算导体长期允许通过的电流——载流量。一、导体的温升过程导体的温升过程，可按热量平衡关系来描述。即，导体产生的热量（QR），一

3、部分用于本身温度升高所需的热量（Qc），一部分散失到周围介质中（Ql+Qf），因此，热量平衡方程式为，QR=Qc+(Ql+Qf)由此可推导出导体稳定温升表达式，τw=(I2R)/(awF)二、导体的载流量1.载流量的计算——由稳定温升公式得出说明：由于导体散热过程比较复杂，且散热系数（a）往往是温度的函数，因此计算的结果只是近似的，还要通过试验来校验。我国生产的矩形、双槽形、管形母线均已标准化，根据这些标准截面，按自然冷却条件（周围环境温度为25℃，导体最高温度为70℃），进行计算和试验，编制了标准截面母线载流量表，可供设计时使用。2.提高载流量的措施（1）降低导体电阻

4、；（2）增大散热面积；（3）提高换热系数；（4）增大导体正常发热时的允许温度。例题：P.69三、大电流导体附近钢构的发热导体附近的金属部件（如，支持母线结构的钢梁等等），在电磁场作用下，会引起磁滞和涡流损耗。导体电流增大，导体周围磁场强度增加，从而导体附近钢构的损耗增加、发热增大。钢构发热会影响经济运行，恶化设备和工作人员的运行条件，局部过热还可能损坏设备，因此，必须采取措施。减小钢构损耗和发热的措施：（1）加大钢构和导体之间的距离，使磁场强度减弱，从而减小损耗。（2）断开闭合回路，消除环流（闭合回路产生环流，会使发热增大）。如，套管安装板相间开槽；在母线保护网的钢框连

5、接处加绝缘垫。（3）采用电磁屏蔽；即在磁场强度最大的部位套上短路环，利用短路环中感应电流的去磁作用降低磁场强度。短路环用电阻率小的铜或铝制成，紧包在钢构上，短路环中虽有电流流过，但因电阻小，发热并不显著。（4）采用分相封闭导线即每相导线分别用外壳包住，使本相导体的磁场不易穿出外壳，邻相磁场也不易进入外壳，从而壳内外磁场均大为降低。第四节导体的短时发热（P.70）短时发热：指短路开始至短路切除为止，这一很短时间内导体的发热过程。特点：发热量大，持续时间短，来不及向周围环境散热，因此导体温度升得很高。目的：确定导体可能出现的最高温度，是校验设备热稳定的依据。一、短时发热过程

6、由于短时发热散失的热量可以不计，基本上是绝热过程，即导体产生的热量，全部用于使导体温度升高，于是，在短时发热过程中，热量平衡关系为：QR=Qc根据热量平衡关系，可以导出短路电流热效应方程：Qk/S2=Ah-Aw因此，Ah=Qk/S2+Aw从最初温度（θw）求最高温度（θh）的方法：（1）从某一开始温度θw开始，从曲线上查出Aw；（2）计算（Qk/S2），与Aw相加后，得Ah；（3）再由Ah查出相应的最高温度θh。Qk=Qp+Qnp其中，Qp=tk(I〃2+10Itk/22+Itk2)/12≈tkI〃2Qnp=TI〃2说明：若短路切除时间tk>1秒，非周期分量已衰减，这时

7、导体的发热主要由周期分量决定，可以不计非周期分量的影响。但对于大型发电机，发电机出口处短路时，非周期分量必须考虑。例题：P.73第五节导体短路的电动力（P.74）电动力：载流导体通过电流时，导体之间的相互作用力。短路时，导体中通过很大的短路电流，会遭受巨大的电动力作用。若导体机械强度不够，就会发生变形或损坏。为了安全运行，应对电动力进行分析和计算，使短路冲击电流产生的电动力不超过载流导体的允许应力，即保证足够的电动力稳定性，必要时，可以采取限制短路电流的措施。一、平行导体间的电动力两条无限细长平行导体间的电动力为，F=2×10-7Li1i