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时间:2020-09-18
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1、第四章激光拉曼光谱laserRamanspectroscopy一、拉曼光谱基本原理principleofRamanspectroscopy二、拉曼光谱的应用applicationsofRamanspectroscopy三、激光拉曼光谱仪laserRamanspectroscopy拉曼散射效应的进展:拉曼散射效应是印度物理学家拉曼(C.V.Raman)于1928年首次发现的,本人也因此荣获1930年的诺贝尔物理学奖。1928~1940年,受到广泛的重视,曾是研究分子结构的主要手段。这是因为可见光分光技术和照相感光技
2、术已经发展起来的缘故;1940~1960年,拉曼光谱的地位一落千丈。主要是因为拉曼效应太弱(约为入射光强的10-6),并要求被测样品的体积必须足够大、无色、无尘埃、无荧光等等。所以到40年代中期,红外技术的进步和商品化更使拉曼光谱的应用一度衰落;1960年以后,激光技术的发展使拉曼技术得以复兴。由于激光束的高亮度、方向性和偏振性等优点,成为拉曼光谱的理想光源。随探测技术的改进和对被测样品要求的降低,目前在物理、化学、医药、工业等各个领域拉曼光谱得到了广泛的应用,越来越受研究者的重视。吴大猷先生1935年在北大完成
3、了第一篇关于拉曼散射的论文‘四氯乙烯拉曼线的退极化’(《中国化学学会会志》第四卷),也是该领域国内的第一篇论文。1939年他在西南联大完成了专著《多原子分子的振动谱和结构》,是自拉曼获诺贝尔奖以来,第一部全面总结分子拉曼光谱研究成果的经典著作。黄昆先生1954年在英国出版与波恩合著的名著《晶格动力学理论》,成为声子物理和拉曼散射的经典理论著作。1988建立起超晶格拉曼散射理论2002年获国家科技奖。样品池透过光λ不变瑞利散射λ不变拉曼散射λ变λ增大λ减小激光拉曼光谱---基本原理光的瑞利散射一个频率为ν0的单色光
4、,当它不能被照射的物体吸收时,大部分光将沿入射光束通过样品,在约1/105~1/106有强度的光被散射到各个方向。并在与入射方向垂直的方向,可以观察到这种散射。●瑞利散射为光与样品分子间的弹性碰撞,光子的能量或频率不变,只改变了光子运动的方向。●散射光的强度与散射方向有关,且与入射频率的四次方成正比。拉曼效应拉曼效应为光子与样品中分子的非弹性碰撞,即光子与分子相互作用中有能量的交换。入射光子的能量为hν0,当与分子碰撞后,可能出现两种情况:●第一种是分子处于基态振动能级,与光子碰撞后,分子从入射光子获取确定的能量
5、hν1达到较高的能级。则散射光子的能量变为h(ν0-ν1)=hν,频率降低至ν0-ν1。形成能量为h(ν0-ν1)、频率为ν0-ν1的谱线。●另一种是分子处于激发态振动能级,与光子碰撞后,分子跃迁回基态而将从确定的能量hν1传给光子。则散射光子的能量变为h(ν0+ν1)=hν,频率增加至ν0+ν1。形成能量为h(ν0+ν1)、频率为ν0+ν1的谱线。●两种情况,散射光子的频率发生变化了,减小或增加了,称为拉曼位移。Stokes线与反Stokes线●将负拉曼位移,即ν0-ν1称为Stokes线(斯托克斯线)。●将正
6、拉曼位移,即ν0+ν1称为反Stokes线(反斯托克斯线)。正负拉曼位移线的跃迁几率是相等的,但由于反斯托克斯线起源于受激振动能级,处于这种能级的粒子数很少,因此反斯托克斯线的强度小,而斯托克斯线强度较大,在拉曼光谱分析中主要应用的谱线。激光拉曼光谱基本原理principleofRamanspectroscopyRayleigh散射:弹性碰撞;无能量交换,仅改变方向;Raman散射:非弹性碰撞;方向改变且有能量交换;Rayleigh散射Raman散射E0基态,E1振动激发态;E0+h0,E1+h0激发虚态;获
7、得能量后,跃迁到激发虚态.(1928年印度物理学家RamanCV发现;1960年快速发展)hE0E1V=1V=0h0h0h0h0+E1+h0E0+h0h(0-)激发虚态基本原理Raman散射Raman散射的两种跃迁能量差:E=h(0-)产生stokes线;强;基态分子多;E=h(0+)产生反stokes线;弱;Raman位移:Raman散射光与入射光频率差;ANTI-STOKES0-RayleighSTOKES0+0h(0+)E0E1V=1V=0E
8、1+h0E2+h0hh0h(0-)CCl4的拉曼光谱Stockslinesanti-StockeslinesRayleighscatteringΔν/cm-12、产生拉曼位移的条件拉曼散射不要求有偶极矩的变化,却要求有极化率的变化,与红外光谱不同,也正是利用它们之间的差别,两种光谱可以互为补充。分子在静电场E中所产生的诱导偶极矩P与分子的极化率α之间有关系
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