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1、任⋯⋯⋯⋯⋯从的配光曲线谈起⋯编译在对封装后的的多个参数实验之类的固态光源,则两者都可以,但以前的测中,最重要的要数发光强度的光谱实验装,者为佳。图和分别是本文用到。,分布和空间分布因为近个色度堡的发光强度空间分布曲线一般用专门的上述两种变角光度计的外观照片其中参数都可溯源到前者,只有正确度高的发的分布光度计测量,它可分为两种一种是图是仿德国盯而研制的。光强度光谱分布才能导出不确定度小的不动,光度探测头围绕它旋转扫描另色度诸参数。而发光强度空间分布的一种是光度探测头不动,围绕封装外浦原理。测质不但直接影响到总光通量壳的顶点作旋转扫描对于白炽灯之类分布光度计是用绝对法测光源
2、总的测精度,以及随之得到的发光效率,此传统光源的测最,为了避免泡壳内灯丝因光通量的装置。本装置的基本功能是测外,它还能反映出其他方面的性能。旋转而晃动,必须用前者测量而对于量发光强度的空间分布从而计算。发光强度空向空间发出的总光通总光通,间分布通常称为中可由测量其部分光通△中求和得到“配光曲线”,对白为此假设一个以为球心的假想球面。炽灯、荧光灯和充卜乏△征习△芝△气灯,其分布范围式中,一在假想面某面元处几乎接近而空的发光强度一在假想球面某面间但对,接元处的照度△一所对面元的立。近空间的配光体角△一假想球面上面元的面积于曲线都是很少的,是问题转化为求△或△,即球带的划。因为
3、的方向分球带的划分方法很多我们采用等立性比较强。配光曲体角法,具体思路是让假想球面划分成线一般都采用极份面积相等的平行球带,因而它们所对应坐标来表示,对于的立体角也相等。每一球带又划分成“,一只要个相等的面元每个面元的面积均为△,、,的极坐标就架罕足够了,即只需用则总光通为而传统电光源极坐芝乏。图变角光度计外观标纸的一半当然也可以汪乙别鱿犷标识,光源。,芝,,。带带而上下较小以便适合人们的视觉特点交通灯专用但一般选用式测比较方便。即所以椭圆形的长轴视场角大,短轴视道路文通信号灯虽然颜色分为红、一个面元上的局部辐射功率等于该面元,见图。、,场角小和所示在显示屏绿黄种但创门的
4、配光曲线形状却都上的辐照度平均值和该面元面积的乘积。上的安装位置是管子的长轴沿水平方向,如图所示。与其它任不同它的配光,二。。,具。根据经验选就足以保证测精度短轴则是垂直方向曲线呈现一边倒有严重的不对称性图田剖面的配光曲线几种典型的配光曲线长方形主要用作电器或仪表上的指示灯发。光强度很低圈是一支绿色的相互间隔为因而共个剖面上的配光曲线。虽然它们的形状相异甚大,但是法向发光强度均相等,因为从图中可以看出,仅在靠近法线方向附。近的配光曲线的形状是相同的试想如果没有如图所示的条配光曲线,单凭法向发光强度值就会误认为它是很好。的管子摘形这是近期才出现的产品,主要用于显示屏。因为显
5、示屏的视角要求左右要大,图椭圆形田的视场角标识叫一“卜尝一飞馨印代乃一一二一一鱼一二二一」一二三三一叻即印—图交通灯用田的配光曲线曰图单色光田的配光曲线这是有道理的,因为交通灯的观看对象无、,论是机动车司机骑自行车者或路人眼睛都远低于交通灯,如果采用一般的单色,则照射到天空上的光毫无用处,在电。能上造成很大浪费图田管脚先田外壳封装一蕊片单色光砂卜壳封装透镜透镜焦平面相当比例的单色光的配光曲线洲发光强度亮斑如图所示,即发光强度的分布呈现周围。大中间小如果用一张白纸映照会呈现。外亮内暗的现象其初略解释见图所高。特别对于,由于其发光强度的空仪器和原理介绍了几示一方面,由于的外形
6、相当于存在间分布通常不超过空间,所以特别适种典型配光曲线提出一个透镜,但却不是一个理想的透镜。另宜画三维立体图,图就是一个例子。从发光强度空间分布和一方面,虽然普通的蕊片截面积仅为图中看出,它的对称性好,视场角宽,不失配光曲线既同出一源,一“但相对透镜而言蕊片发。为是标准灯的理想候选者又有所区别的观点希,光的视场角仍显大所以蕊片不能视作点尽管对于是否应开发标准灯在望引起业界同仁重视,。光源不同视场发出的光会聚在点附,、业界尚存争议但我们倾向于开发标开发出高质量的能正近的一个圈上再扩散出去,从而造成在远准灯,因为它对统一和传递量值的作用远确反映发光强度。场附近的光斑出现外亮
7、内暗的现象。比其它方法有效从众多中筛选标空间分布的三维立体准灯时,一张发光强度空间分布的三维立图的软件。体图显然比几十张同一的配光曲线有特推广的发光强度三维立体圈。更加正确和明了只要仔细推敲,把发光强度空间分布本文简介发光强度空间分布的测。简称为配光曲线实质上是不正确的后者仅仅是前者的一个剖面上的轮廓曲线,是一张二维图形犹如医院中用下拍片。并不能反映脑袋的全部信息一样在微机时代以前由于数据采集速率慢且绘图能力弱,使用配光曲线乃是不得已之举。从效果上看,个等分剖面乃至个等分剖面的配光曲线仍抵不上一张三维立体图。那么,到了今天用微
