拉曼分析测试技术.ppt

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1、拉曼光谱分析测试技术目录1、拉曼散射效应的发展历程2、拉曼散射的基本原理3、拉曼光谱图及其主要参数4、拉曼光谱仪15、拉曼光谱分析应用6、结论1928年，印度科学家拉曼（C.VRaman）首先在CCl4光谱中发现了当光与分子相互作用后，一部分光的波长会发生改变（颜色发生变化），通过对于这些颜色发生变化的散射光的研究，可以得到分子结构的信息，因此这种效应命名为拉曼效应。1、拉曼散射效应的发展历程图1-1印度科学家拉曼图1-2早期的拉曼散射检测设备24320世纪40年代，红外吸收光谱术迅速发展普及，拉曼光谱术一度成为受到限制的特殊技术；20世纪60年代，PMT记录光谱、激光

2、光源的引入，促使了拉曼光谱术的应用；20世纪70年代，纤维拉曼光谱术已能对1μm2的小面积和1μm3小体积做分子振动的分析，观察到对拉曼散射做出贡献的试样小球的形貌；20世纪80年代，纤维光学探针的引入，实现对远距离拉曼仪的试样进行测试；过去几十年来最重要的进展，就是傅里叶变换拉曼光谱术、CCD检测器的引用，拉曼光谱的测试更加快速和准确。laserscatter≠laser瑞利散射2-1什么是拉曼散射scatter=laser拉曼散射散射光弹性散射（频率不发生改变-瑞利散射）非弹性散射（频率发生改变-拉曼散射）2、拉曼散射的基本原理4图2-1激光照射到样品后的

3、散射图瑞利散射：弹性碰撞；无能量交换，仅改变方向；拉曼散射：非弹性碰撞；方向改变且有能量交换；图2-2瑞利散射能级跃迁图2-3拉曼散射能级跃迁hE0E1V=1V=0h0h0h0h0+E1+h0E0+h0h(0-)激发虚态5拉曼散射的两种跃迁能量差：E=h(0-)产生斯托克斯线；强；基态分子多；E=h(0+)产生反斯托克斯线；弱；激发态分子少；h(0+)E0E1V=1V=0E1+h0E2+h0hh0h(0-)2-2拉曼散射的两种能量跃迁形式6图2-4拉曼散射的两种能级跃迁图3、拉曼光谱及其主要参数以CCl4的

4、拉曼光谱图为例，从图3-1中可见，拉曼光谱的横坐标为拉曼位移，以波数表示，纵坐标为拉曼光强。由于拉曼位移与激发光无关，一般仅用斯托克斯位移部分。对发荧光的分子，有时用反斯托克斯位移。图3-1CCl4的拉曼光谱图3-1Cl4的拉曼光谱图793-2拉曼参数拉曼频移：即拉曼位移，一般用斯托克斯位移表示，对不同物质不同，对同一物质，与入射光频率无关；它是表征分子振-转能级的特征物理量，同时也是定性与结构分析的依据。拉曼散射的偏振：光电场作用于电子云的力是位于垂直于光传播方向的平面上。平面上该力的方向可用一个矢量来表示，矢量的振幅在正负值之间正弦振荡。矢量所指的方向叫做光的偏振方

5、向。8图3-2样品分子对激光的散射和去偏振示意图10拉曼峰的强度：拉曼散射强度IR可用下式表达：所以，拉曼散射强度正比于被激发光照明的分子数。这是应用拉曼光谱术进行定量分析的基础。拉曼散射强度也正比于入射光强度和（v0-v）4。IL-激发光强度；N-散射分子数v-分子振动频率；v0-激光频率μ-振动原子的折合质量；α‘a-极化率张量的平均值不变量；γ’a-极化率张量的有向性不变量911拉曼不活性：仅仅考虑一个分子的对称性质和其中一种振动，就有可能判定来自该振动的拉曼散射强度必定等于零。这种振动称为拉曼不活性的或禁戒的。非拉曼不活性的振动称为拉曼活性的或许可的。拉曼选择规

6、则说明什么样的振动跃迁是许可的。对一种理想的分子振动，谐振的选择规则是△v=±1，式中v为振动能级，振动非谐性产生弱拉曼峰，称为泛音，它扰乱了选择规则。只要确定分子的对称性，就能从适当的表格中得知有关振动是允许的还是禁戒的。1012振动频率和转动频率：双原子分子情况——振动情况较简单，只有一个振动自由度。如氧分子，只有O-O键的伸缩振动，引起分子极化率的变化；但是氧分子中不存在偶极，振动相对中心又是对称的，所以不会有偶极矩的变化。所以氧气只在拉曼光谱中有峰，在红外光谱中没有峰。而又如N-O，振动是既有偶极矩的变化又有极化率的变化，在拉曼和红外光谱中都出现峰。三原子分子情

7、况——三种振动模式：对称伸缩、弯曲变形和不对称伸缩。H2OCO211图3-3三原子分子情况下三种振动模式图4、拉曼光谱仪激光样品滤光片光栅探测器图4-1拉曼光谱仪测量基本原理示意图4-1拉曼光谱仪测量原理1214激光Raman光谱仪激光光源：He-Ne激光器，波长632.8nm；13图4-2激光拉曼光谱仪示意图15傅立叶变换-拉曼光谱仪FT-Ramanspectroscopy光源：Nd-YAG钇铝石榴石激光器（1.064m）；14图4-3FT-Raman光路图4-2拉曼光谱仪的几个重要概念1）光谱分辨率2）灵敏度3）共焦特性4）激发波长