沈维道工程热力学配套多媒体讲义第5章热力学第二定律.ppt

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1、第五章热力学第二定律Thesecondlawofthermodynamics5-1热力学第二定律5-2卡诺循环和卡诺定理5–3熵和热力学第二定律的数学表达式5–4熵方程与孤立系统熵增原理5-5系统的作功能力(火用)及熵产与作功能力损失5-6火用平衡方程及火用损失15–1热力学第二定律一、自发过程的方向性只要Q'不大于Q,并不违反第一定律QQ'?2重物下落,水温升高;水温下降,重物升高?只要重物位能增加小于等于水降内能减少,不违反第一定律。电流通过电阻,产生热量对电阻加热,电阻内产生反向电流?只要电能不大于加入热能,不违反第一定律。3归纳:1)自发过程有方

2、向性;2)自发过程的反方向过程并非不可进行,而是要有附加条件;3)并非所有不违反第一定律的过程均可进行。能量转换方向性的实质是能质有差异无限可转换能—机械能,电能部分可转换能—热能不可转换能—环境介质的热力学能4能质降低的过程可自发进行,反之需一定条件—补偿过程,其总效果是总体能质降低。代价代价5热二律的表述与实质热功转换传热热二律的表述有60-70种1851年开尔文-普朗克表述热功转换的角度1850年克劳修斯表述热量传递的角度二、第二定律的两种典型表述1.克劳修斯叙述——热量不可能自发地不花代价地从低温物体传向高温物体。2.开尔文-普朗克叙述——不可能

3、制造循环热机,只从一个热源吸热,将之全部转化为功,而不在外界留下任何影响。3.第二定律各种表述的等效性T1失去Q1–Q2T2无得失热机净输出功Wnet=Q1–Q27理想气体可逆等温膨胀环境一个热源?吸收热量全部转变成功?例例A3441558证明1、违反开表述导致违反克表述Q1’=WA+Q2’反证法:假定违反开表述热机A从单热源吸热全部作功Q1=WA用热机A带动可逆制冷机B取绝对值Q1’-Q2’=WA=Q1Q1’-Q1=Q2’违反克表述T1热源AB冷源T2

4、量无偿从冷源送到热源假定热机A从热源吸热Q1冷源无变化从热源吸收Q1-Q2全变成功WA违反开表述T1热源A冷源T2100%不可能热二律否定第

5、二类永动机t=100%不可能5–2卡诺循环和卡诺定理一、卡诺循环及其热效率1.卡诺循环是两个热源的可逆循环132.卡诺循环热效率??1415讨论:2)3)第二类永动机不可能制成。4)实际循环不可能实现卡诺循环,原因:a)一切过程不可逆;b)气体实施等温吸热,等温放热困难;c)气体卡诺循环wnet太小,若考虑摩擦,输出净功极微。5)卡诺循环指明了一切热机提高热效率的方向。1)即循环净功小于吸热量,必有放热q2。16实际循环与卡诺循环内燃机t1=2000oC,t2=300oCtC=74.7%实际t=40%卡诺热机只有理论意义,最高理想实际上Ts很难实现

6、火力发电t1=600oC,t2=25oCtC=65.9%实际t=40%回热t可达50%二、逆向卡诺循环制冷系数:Tc↑T-Tc↓↑18供暖系数:TR↓TR-T0↓↑19三、概括性卡诺循环1.回热和极限回热2.概括性卡诺循环及其热效率20四、多热源可逆循环1.平均吸(放)热温度注意:1)Tm仅在可逆过程中有意义2.多热源可逆循环2)21五、卡诺定理定理1:在相同温度的高温热源和相同的低温热源之间工作的一切可逆循环,其热效率都相等,与可逆循环的种类无关,与采用哪种工质也无关。定理2:在同为温度T1的热源和同为温度T2的冷源间工作的一切不可逆循环,其热效

7、率必小于可逆循环热效率。理论意义:1)提高热机效率的途径:可逆、提高T1,降低T2;2)提高热机效率的极限。例A44015522循环热效率归纳:讨论:热效率适用于一切工质,任意循环适用于多热源可逆循环,任意工质适用于卡诺循环,概括性卡诺循环,任意工质235–3熵和热力学第二定律的数学表达式一、熵是状态参数证明:任意可逆过程可用一组初、终态相同的由可逆绝热及等温过程组成的过程替代。如图,1-2可用1-a,a-b-c及c-2代替。需证明:1-a及1-a-b-c-2的功和热量分别相等。令面积24又所以252.熵参数的导出令分割循环的可逆绝热线无穷大,且任意两

8、线间距离0则26讨论:1)因证明中仅利用卡诺循环,故与工质性质无关;2)因s是

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