大学物理磁场ppt课件.ppt

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1、P二.毕－萨定律的应用1.载流直导线的磁场IPa解求距离载流直导线为a处一点P的磁感应强度毕奥－萨伐尔定律磁感应强度安培力公式根据几何关系：IPalIP（1）无限长直导线方向：右螺旋法则（2）任意形状直导线PaI12讨论（3）无限长载流平板IbP解XY0（1）（2）（3）分析：（1）无限长载流直导线（2）无限大板磁屏蔽ii2.载流圆线圈的磁场RX0I求轴线上一点P的磁感应强度PX根据对称性方向满足右手定则（1）载流圆线圈的圆心处（2）一段圆弧在圆心处产生的磁场I如果由N匝圆线圈组成如图，求O点的磁感应强度I123解R

2、O例讨论IIRO123（3）S定义磁矩求绕轴旋转的带电圆盘轴线上的磁场和圆盘的磁矩OXRq解pr例圆盘圆心处方向沿X轴正向3.载流螺线管轴线上的磁场IPR已知螺线管半径为R单位长度上有n匝lOXRqprPRl（1）无限长载流螺线管讨论（2）半无限长载流螺线管三.运动电荷的磁场P+qS电流元内总电荷数电荷密度一个电荷产生的磁场如图的导线，已知电荷线密度为，当绕O点以转动时解Oab1234线段1：O点的磁感应强度例求Oab1234线段2：同理线段3：线段4：同理§9.3磁场的高斯定理静电场：磁场：静电场是有源场一

3、.磁力线1.规定：（1）方向：磁力线切线方向为磁感应强度的单位面积上穿过的磁力线条数为磁感的方向（2）大小：垂直应强度的大小2.磁力线的特征:（1）无头无尾的闭合曲线（2）与电流相互套连，服从右手螺旋定则（3）磁力线不相交二.磁通量通过面元的磁场线条数——通过该面元的磁通量对于有限曲面磁力线穿入对于闭合曲面规定磁力线穿出三.磁场的高斯定理磁场线都是闭合曲线磁高斯定理电流产生的磁感应线既没有起始点，也没有终止点，即磁场线即没有源头，也没有尾——磁场是无源场（涡旋场）例证明在磁力线线为平行直线的空间中，同一根磁力线上各点

4、的磁感应强度值相等。证§9.4磁场的安培环路定理一.磁场的安培环路定理静电场:静电场是保守场磁场:•以无限长载流直导线为例磁场的环流与环路中所包围的电流有关•若环路中不包围电流的情况？•若环路方向反向，情况如何？对一对线元来说环路不包围电流，则磁场环流为零•推广到一般情况——在环路L中——在环路L外则磁场环流为——安培环路定律恒定电流的磁场中，磁感应强度沿一闭合路径L的线积分等于路径L包围的电流强度的代数和的倍环路上各点的磁场为所有电流的贡献（1）积分回路方向与电流方向呈右螺旋关系满足右螺旋关系时反之（2）磁场是有旋

5、场——不代表磁场力的功，仅是磁场与电流的关系——电流是磁场涡旋的轴心（4）安培环路定理只适用于闭合的载流导线，对于任意设想的一段载流导线不成立如图载流直导线,设例讨论则L的环流为:（3）环路上各点的磁场为所有电流的贡献二.安培环路定理的应用基本思路：若电流分布具有某些对称性，则可用安培环路定理求电流产生的磁场。例求无限长圆柱面电流的磁场分布。PL解系统具有轴对称性，圆周上各点的B相同PP点的磁感应强度沿圆周的切线方向在系统内以轴为圆心做一圆周无限长圆柱形载流直导线的磁场分布区域：区域：推广例求螺绕环电流的磁场分布及螺

6、绕环内的磁通量解•在螺绕环内部做一个环路，可得若螺绕环的截面很小，内部为均匀磁场•若在外部再做一个环路，可得螺绕环与无限长螺线管一样，磁场全部集中在管内部螺绕环内的磁通量为例求无限大平面电流的磁场解面对称推广：有厚度的无限大平面电流问题•在外部•在内部例证明在没有电流的空间区域里，如果磁场线是一些同方向的平行直线，则磁场一定是均匀的。解由安培环路定理可知反证法与假设相反，得证