半举深度非弹性散射过程中的夸克能量损失效应.ppt

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1、半举深度非弹性散射过程中的夸克能量损失效应宋丽华段春贵河北师范大学1引言核环境中的强子化由夸克能量损失效应所引起的碎裂函数的核修正结果与讨论2实验探测：1.1983年实验组在DIS过程中发现EMC效应，表明原子核中部分子分布函数被核环境修正了。2.1991年EMC实验组在SIDIS实验中发现Cu核与D核以及Sn核与D核的末态多重数比压低的现象，表明夸克的碎裂函数也被核环境修正了。3.2007年HERMES实验组对多种靶核（D,N,Ne,Kr)在SIDIS过程中产生的多种强子（）进行观测，证实了这种多重数比压低现象。3理论解释：1.部分子分布函

2、数的核修正引起部分子分布函数核修正的核效应除了EMC效应外还有核遮蔽，反遮蔽以及费米运动效应。目前已经有多套原子核中部分子分布函数（EKS98,EKPS，HKM，HKN04,HKN07，nDS)。2.夸克碎裂函数的核修正引起碎裂函数核修正的主要核效应有夸克的能量损失以及核吸收。4hqgSIDIS过程当强子在原子核外形成时能量损失起主导作用，当强子在核内形成时核吸收起主导作用。53.碎裂函数的核修正分别以这两种效应为基础建立了多种修正碎裂函数的模型：重新标度模型，韧致辐射模型，碎裂函数修正模型等。在这些模型中都存在着自由参数，在以往的研究中确定

3、它们的值时都没有考虑按照强子是否在核外形成的标准来选择合适的SIDIS实验数据，从相应的数据中去抽取参数的值。这样造成不能很好的区分核吸收以及能量损失对多重数比压低现象的影响形式。在下面的分析中我们将仅用能量损失效应修正碎裂函数，为排除核吸收的影响在确定能量损失值时仅选择强子在核外形成的实验数据。6核环境中的强子化在SIDIS过程中，靶核(A)与氘(D)多重数之比为：其中为虚光子的能量，z为形成的末态强子所携带的夸克的能量分数即。根据领头阶的pQCD理论,多重数可以用部分子分布函数和碎裂函数来描述。7由夸克能量损失效应所引起的碎裂函数的核修正

4、1.用表示夸克的能量损失值，则在夸克碎裂时实际所携带的能量为，这就造成了生成强子所携带的能量分数z的重新标度，即:这种重新标度使自由环境中的碎裂函数转变为核环境的碎裂函数：8hqgSIDIS过程hqg2.能量损失Drell-Yan过程Drell-Yan过程实际是SIDIS的镜像过程92.能量损失这里我们使用曾经处理Drell-Yan过程中两种典型的能量损失表示形式来分析SIDIS过程中的能量损失：第一种，第二种和为由实验确定的参数，为夸克在碎裂成强子前在原子核中穿行路径的平均长度，其取值与强子形成时间以及原子核的大小有关。如果，此时可以认为强

5、子化过程在原子核外进行，，。我们采用了长形成时间的表示形式，。103.参数和的确定通过对形成时间与靶核大小的比较，选出EMC和HERMES实验数据中末态强子在核外形成的数据对其进行分析，将函数最小化从而得到和的值。（1）对单组实验数据进行分析：通过拉格朗日乘子法确定它们的不确定度：11（2）对所选取的各组实验数据进行整体分析：如果，，否则。对于由函数最小化抽取出和，它们的不确定度按下面两式计算12结果与讨论在对多重数比的计算中我们采用了经过上述方法修正后的领头阶Kretzer参数化的碎裂函数及HKN07束缚核子的部分子分布函数。排除核吸收的影

6、响后，从对各组SIDIS实验数据的整体分析中获取的和值(，）小于我们用同样的方法从Drell-Yan实验数据中获得的和值(,）。这表明出射夸克的能量损失值小于入射夸克的能量损失值，这点与理论预计的入射夸克的能量损失应是出射夸克能量损失的1/3不符。以下两图展示了理论结果与实验数据的比较情况。13多重数比随v的变化，实线代表，虚线代表14多重数比随z的变化，实线代表，虚线代表15从这两幅图可以看出在v较大和z较小的区域我们的结果都与实验数据能够较好符合，这表明当强子在核外形成时能量损失是导致碎裂函数核修正的主要核效应并且能量损失与成正比还是与成

7、正比的差别不大。因此从我们的结果中不能证实能量损失与原子核A遵从哪种依赖关系。从多重数比随z分布的图中我们可以当时，曲线与实验数据的偏差较大。这是因为当时，能量很大的强子在很短的时间产生，这时夸克的能量损失效应就不明显了。16总结：当强子在核外形成时，夸克的能量损失效应是引起碎裂函数核修正的主要核效应。从仅包含强子在核外形成的SIDIS实验数据中抽取的出射夸克的能量损失值小于Drell-Yan过程中确定的入射夸克的能量损失值。能量损失与成正比还是与成正比的差别不大。17谢谢！18