激光倍频技术与原理

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1、激光原理与技术激光倍频技术1§8.1概论非线性极化光是一种电磁波，在介质中传播时，先将介质内部的电偶极子极化，然后这些电偶极子产生受迫振动，辐射出相应的电磁波。光在介质中的相速度为c/n

2、M,...2§8.1概论电偶极矩辐射特点：θ=0，=0;θ=π/2，=ImaxElectricdipole3Brewsterlow4§8.1概论波耦合作用在介质中，总的极化强度为P=PL+PNL，可分为线性极化PL和非线性极化PNL。PNL是两个以上光电场E相乘的结果，导致了不同光电场之间出现相互影响，相互作用，相互之间有能量转移，即光波之间有耦合作用。由Maxwell方程组可以推导出相应的波耦合方程组，对于二阶非线性效应，频率关系为的光电场有：一个光电场的变化与其它两个光电场乘积有关，非独立传播。当deff=0

3、时，E1,2,3=const，独立传播，无吸收。5§8.2倍频技术倍频的产生,（光泵浦激光器的“短波瓶颈”,Einstein系数关系）E(ω)~E(2ω)6§8.2倍频技术激光倍频技术也称为二次谐波（SHG）技术，是最先在实验上发现的非线性光学效应。1961年由Franken等人进行的红宝石激光倍频的实验，标志着对非线性光学进行广泛实验和理论研究的开端。激光倍频是将激光向短波长方向变换的主要方法，已达到实用化的程度，并且有商品化的器件和装置，目前获得非常广泛的应用。7§8.2倍频技术相位匹配条件及其意义相位匹配条件的物理意义

4、8§8.3角度匹配方法折射率曲面从原点O引矢径方向与K平行，取矢径长度r=n，n为与K对应的光波的折射率值，所有r端点连成折射率曲面。由于对应一个K有两个折射率，因此沿同一矢径对应两个矢径长度，因此折射率曲面是双层面，与折射率椭球不同。对于负单轴晶体有：9§8.3角度匹配方法角度相位匹配相位匹配要求nω=n2ω，由于色散的存在，nω一般不等于n2ω。对于各向异性晶体，由于存在双折射，不同偏振态的光电场对应的折射率也不相同。在某个方向上，可以使色散与双折射互相抵消，实现nω=n2ω。10§8.3角度匹配方法负单轴晶体的角度匹配

5、11§8.3角度匹配方法正单轴晶体的角度匹配12§8.3角度匹配方法角度匹配规律在正常色散条件下，倍频光总是取低折射率所对应的偏振态：基频光不取或不单独取低折射率所对应的偏振态，总有取高折射率所对应的偏振态，这样就补偿了正常色散造成的13§8.3角度匹配方法双轴晶体的角度匹配一般来讲，晶体的对称性越低，非线性率越大，倍频效率较高的KTP就属于双轴晶体。双轴晶体的折射率曲面是双层双叶曲面，不再以Z轴为光轴，Z轴是两个光轴的角平分线，折射率也不仅是的函数，也是的函数在双轴晶体中非光轴方向，中存在着两个相互正交的光电场、,分别对应

6、着双层双叶曲面的两个曲面和，同样可以利用角度匹配的方法，也分为I类（平行式）和II类（正交式）匹配，即：主轴折射率和色散公式确定以后，可采用计算机数值计算求解。14§8.3角度匹配方法光孔效应和非临界相位匹配光孔效应非临界相位匹配NCPM15§8.3角度匹配方法相位匹配的物理分析基频光大量转换成倍频光，非耗尽近似失效，波耦合方程可化为16§8.3角度匹配方法保证在相位匹配条件下基频光能量不断向倍频转移。积分后,得到在相位匹配条件下的严格解17§8.3角度匹配方法基频光与倍频光在晶体中的“消长”过程和光波能量转移18§8.4倍

7、频方式倍频效率腔外倍频腔内倍频19§8.4倍频方式对倍频晶体的要求deff≠0，，deff系数大。对基频光和倍频光透明，吸收小。色散小，双折射大，最好能NCPM。抗光损伤阈值高。208.5准相位匹配方法（QPM）(1)相干长度首先分析在不满足的条件下，倍频光强在晶体内的空间变化。如图所示。Δk≠0条件下倍频光强的空间变化表明倍频光强在z方向呈现周期性变化，当，I2w呈上升趋势，表明能量交换过程以基频光向倍频光转移为主。在处达到极大值，由此定义倍频的相干长度为218.5准相位匹配方法（QPM）当有，在整个晶体长度内，基频光总是

8、向倍频光转移能量，但当时，在的空间范围，倍频光波呈下降趋势，表明能量交换过程以倍频光波向基频光波“回吐”为主。因此晶体长度的增加并不导致倍频光增强。而如何在有限相干长度的条件下，使倍频光在介质中单调增长，导致准相位匹配方法（QPM）产生。(2)空间调制倍频光强上升与下降的两个过程分别对应于