激光原理最终篇.docx

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1、一章7．证明当每个模式内的平均光子数(光子简并度)大于1时，辐射光中受激辐射占优势。证：受激辐射跃迁几率为受激辐射跃迁几率与自发辐射跃迁机率之比为式中，表示每个模式内的平均能量，因此即表示每个模式内的平均光子数，因此当每个模式内的平均光子数大于1时，受激辐射跃迁机率大于自发辐射跃迁机率，即辐射光中受激辐射占优势。8．(1)一质地均匀的材料对光的吸收系数为，光通过10cm长的该材料后，出射光强为入射光强的百分之几？(2)一束光通过长度为1m的均匀激励的工作物质。如果出射光强是入射光强的两倍，试求该物质的增益系数。解：(1)出射光强与入射光强之比为所以出射光强

2、只占入射光强的百分之三十七。(2)设该物质的增益为g，则14即该物质的增益系数约为。二章2．试求平凹、双凹、凹凸共轴球面镜腔的稳定性条件。解：共轴球面腔的稳定性条件为0

3、与此垂直的平面内传输的弧矢光线，，为光轴与球面镜法线的夹角。解:透镜序列图为该三镜环形腔的往返矩阵为：由稳定腔的条件：，得：或。若为子午光线，由则或若为弧矢光线，由，则或18．如图2.6光学系统，入射光，求及。14解：19．某高斯光束，。今用一望远镜将其准直。主镜用镀金反射镜，口径为；副镜为一锗透镜，，口径为；高斯束腰与透镜相距，如图2.3所示。求该望远系统对高斯束的准直倍率。解：(2.11.19)，三章143．在激光出现以前，低气压放电灯是很好的单色光源。如果忽略自然加宽和碰撞加宽，试估算在77K温度下它的605.7nm谱线的相干长度是多少，并与一个单色

4、性的氦氖激光器比较。解：这里讨论的是气体光源，对于气体光源，其多普勒加宽为式中，M为原子（分子）量，。对来说，M=86，相干长度为对于单色性的氦氖激光器，其相干长度为可见，氦氖激光器的相干长度要比低气压放电灯的相干长度要大得多。4．估算气体在室温(300K)下的多普勒线宽和碰撞线宽系数。并讨论在什么气压范围内从非均匀加宽过渡到均匀加宽。解：气体在室温(300K)下的多普勒线宽为14气体的碰撞线宽系数为实验测得，其值为气体的碰撞线宽与气压p的关系近似为当时，其气压为所以，当气压小于的时候以多普勒加宽为主，当气压高于的时候，变为以均匀加宽为主。四章2．长度为1

5、0cm的红宝石棒置于长度为20cm的光谐振腔中，红宝石694.3nm谱线的自发辐射寿命，均匀加宽线宽为。光腔单程损耗。求(1)阈值反转粒子数；(2)当光泵激励产生反转粒子数时，有多少个纵模可以振荡？(红宝石折射率为1.76)147．如图5.1所示环形激光器中顺时针模式及逆时针模的频率为，输出光强为及。(1)如果环形激光器中充以单一氖同位素气体，其中心频率为，试画出及时的增益曲线及反转粒子数密度的轴向速度分布曲线。(2)当时激光器可输出两束稳定的光，而当时出现一束光变强，另一束光熄灭的现象，试解释其原因。(3)环形激光器中充以适当比例的及的混合气体，当时，并

6、无上述一束光变强，另一束光变弱的现象，试说明其原因(图5.2为14、及混合气体的增益曲线)，、及分别为、及混合气体增益曲线的中心频率，。图5.1图5.2(4)为了使混合气体的增益曲线对称，两种氖同位素中哪一种应多一些。解：(1)时14时(2)时，及分别使用不同速度的反转原子，使用速度为的高能级原子，使用速度为的高能级原子，这样和不会彼此的争夺高能级原子，所以激光器可以输出两束稳定的激光。的时候，和均使用速度为0的高能级原子，两个模式剧烈竞争，竞争的结果是一束光变强，另一束光熄灭。(3)使用的原子以及的原子。使用的原子以及的原子，因此两个模式使用不同高能级原

7、子，没有了模式竞争效应，因此两个模式均可以稳定的存在，没有了上面所说的一束光变强，另一束光熄灭的现象。(4)要是混合气体的增益曲线对称，必须使得和14的增益曲线高度相等，即要满足：而欲使得，应使因此，应该多一些。9．某单模632.8nm氦氖激光器，腔长10cm，而反射镜的反射率分别为100%及98%，腔内损耗可忽略不计，稳态功率输出是0.5mW，输出光束直径为0.5mm(粗略地将输出光束看成横向均匀分布的)。试求腔内光子数，并假设反转原子数在t0时刻突然从0增加到阈值的1.1倍，试粗略估算腔内光子数自1噪声光子/腔模增至计算所得之稳态腔内光子数须经多长时间

8、。解：稳态时的功率输出可以表示为稳态时的光子数为14下面来计算所需