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1、电源内ε方向AB++++----+FF'电荷受静电力Fe和非静电力Fi的共同作用。++QA——QBFeFi开始：正电荷在Fi作用下向A运动，静电力上升。最终：Fi=Fe，维持一定的UAB=U（开路电压）内电路：接外电路：外部：电荷向B运动,静电力下降。内部：Fi>Fe，电荷向A运动。可见：电源内：非静电力作用BA低高电源外：静电力作用：AB111章电源内把单位正电荷从负极移向正极过程中，非静电力所做的功.设非静电力场强若整个回路都有非静电场：电动势的方向：规定：正2.电动势:单位：伏V211章第十一
2、章变化的电磁场§1电磁感应§2自感与互感§3Maxwell’s方程组本章重点：感应电动势、自感、互感的计算本章难点：涡旋电场,位移电流,场概念的理解311章§1电磁感应三感生电动势涡旋电场一法拉第电磁感应定律二动生电动势411章1.电磁感应现象NS闭合回路中感应电流的方向，总是抵抗产生它的原因。2.楞次定律（1833）一、电磁感应定律§1电磁感应511章或：闭合回路中感应电流的方向，总是使它产生的磁场去阻碍引起感应电流的磁通量的变化。NS楞次定律是能量守恒在电磁感应中的体现.GNS外力做功转化为感应
3、电流的能量611章磁铁(或载流线圈)与不含电源的闭合线圈间有相对运动线圈之间无相对运动,但初级载流线圈中电流即产生的磁场发生变化.回路中感应电动势的大小，正比于穿过回路面积的磁通量的时间变化率。3.法拉第电磁感应定律711章对定律中物理量的说明：与回路绕行方向相反与回路绕行方向相同L任意指定回路的绕行方向，规定(1)电动势方向与绕行方向一致时为正(2)当磁场线方向与绕行方向成右螺时磁通量为正(这套方法严谨但繁琐，解题时不推荐用)推荐：先计算大小，再由楞次定律判断方向811章vIIlcdab例1.
4、计算感应电动势。(1)在恒定匀强磁场中，导线以速度v向右移动。(2)导线不动(3)，导线以速度v向右移动.——动生——感生911章(1)如果围绕磁场的线圈有N匝,则电动势:称N为磁通链匝数(磁链).(2)当回路电阻为R时,电流(3)通过回路的电量为:4.对定律应用的进一步讨论：电量与成正比而与d/dt无关。1011章例2:一通有电流I的无限长直导线所在平面内,有一半径为r、电阻为R的导线小环,环中心距直导线为a,如图所示,且a>>r。当直导线的电流被切断后,沿着小环导线流过的电荷约为?rIa
5、解:1111章(4)非静电力,其力场强度为Ek结合法拉第定律有:根据电源的电动势L----------AB电源内电路外电路+ES思考：应该存在一种非静电力，是什么？（后面两段将讨论两种非静电场力）1211章运动导线中的电荷受洛仑兹力:(非静电)力场强度:vIIA'B'lCDAB1.非静电力是什么力？二、动生电动势-2.感应电动势由定义:如图中动生电动势:1311章vIIA'B'lCDAB(1)动生电动势的公式:与法拉第定律一致.前例1,由法拉第定律:3.讨论：(2)功能关系:ref.P271-中如
6、图,设长为l的导体匀速运动,外力的功率:P=Fv=BIlv=I,即电功率与外力的功率相等.外力为了维持导体的运动,须克服安培力做功。1411章例3.(11.9)与长度为a的导线OC共面放置一通有电流I的长直导线,O端到无限长导线的距离为d，OC以速度v沿如图所示方向运动,求CO两端电势差．解.取动生电动势的假定正方向为O→Cdlx负号表示电动势的实际方向与假定的正方向相反，为C→O1511章
7、Lldlvx例4.已知、、求感应电动势O点电势高电动势的方向即非静电力场强度的方向.即电动势的假定正方向为O→C推荐方法：1611章电磁感应定律:变化的磁场可以激发电场.当仅有磁场的变化时Maxwell假设：激发了一种电场(感生电场)，该电场力驱动电荷，充当了电源中的非静电力。lCDAB你能看出什么？问题:前例1(2)中,导线不动,电源中的非静电力？1711章(1)感生电场也同静电场一样对电荷有作用力(2)感生电场源于变化的磁场1.感生电场性质三.感生电动势涡旋电场(3)感生电场
8、是涡旋场，场线是无头无尾的闭合曲线。且与线套连。(4)由电动势定义：1811章无论有无导体，只要就有涡旋电场。(6)感生电场假设源于法拉第电磁感应定律又高于法拉第电磁感应定律。揭示了电场与磁场间更为本质的关系。由于，是非保守力场不可引入电势。(5)对照静电场的环路定律:可见感生电场是不同于静电场的另一种电场.但当场空间有导体时，感生电场(涡旋电场)力驱动电荷在导体两端堆积，形成静电场(电源)，可以比较导体两端电势高低。1911章——涡电流应用:用于金属熔炼,电磁灶,真
