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1、1.相干态的定义:①aa)=aa)@D(a)
2、0}=
3、a)平移算符D(a)=严皿相干态的特性：①光了数分布：泊松分布◎非正交、超完备③最小不确定乘积态介于经典态和非经典态之间的一种态2.相干态的?2)(0)=1,光了数分布为随机分布(泊松分布)，通常，?2)(0)>1的光场量子态称为光了群聚态，意味着光了倾向于成对到达探测器；?2)(0)<1的光场量了态称为光了反群聚态，意味着光了倾向于以均匀的时间间隔到达探测器。因此热光场态是一种光子群聚态，而光了数态是一种光了反群聚态。光了反群聚效应是一种所谓的非经典效应，从而间接证明了光子数态为非经典态，热光场态为经
4、典态，而相干态是一种介于经典态和非经典态的状态。3电磁场量了态的准概率分布函数(有；P—函数、Q—函数、Wigner函数)：电磁场量了态在相空间的表示下面定义三种特征函数：丹(的⑴心钧力⑷(卽)=7>［0⑴/%鈔］沙)(.)=30⑴e-Z1-丄
5、邯Iw2疋)(力)=八囹丹口)=肿丹(处)貝屮§是复参数，以上分别叫做正规排列特征函数、反正规排列特征函数和Wigner特征函二1种准概率分布函数与上种特征函数Z间的对应关系为:p(")="⑷u=4必讥一叫与717T」0(G)=丄SSIa)=A］右)(§,/)”厂7T7T；W（6M）=右防）（釦）/Up（2（a）具有非
6、负性和非奇异性，因此具有与经典统计力学屮的概率分布函数完全相同的性质，nJ以看作真正意义匕的概率分布函数。但是0（a）随最了态的变化不够灵敏，因此它有时不能很好地区分不同的量了态。对有些量了态，P（Q）可以取负值或具佶奇异性，因此它是一种准概率分布函数。但有些量了态（例如光了数态）的P（a）往往过于奇异，以至于不符合通常意义上函数的定义。对有些量了态，可以取负值，因此它也是一种准概率分布函数。相比Z下，对常见的量了态，W（a.t）是非奇异的，且它随量子态的变化比0（a）灵敏，因此可以很好地区分不同的最了态。还具有其它一些优点，因此它是一类重要的准概率分布函数。
7、4.丫•经典理论屮在光场的作用下原了的布居数羌呈现标准的余弦振荡，而全暈了理论屮原了的布居数出现崩塌与再现。当入射光场为真空态时，］（&+4才）川半经典理论屮如果没有光场作用,处于上能态的原了将不会向下能态跃迁;而全量了理论给出的结果是由于白发辐射即使没有光场作用的情况下处于上能态的原子也会向下能态跃迁。5.压缩态的种类很多：正交压缩态、振幅压缩态、强度普压缩态等，不同的压缩，我们需要用不同的方法来探测。咬压缩态：在不违背不确定关M（ax,）（ax2）＞1的情况下,比＜丄（21或2）42零拍探测、平衡零拍探测振幅压缩态（光了数压缩态）：光了数起伏小于平均光了数
8、自平衡零拍探测强度差压缩态（光了数差压缩态）：光子数斧的起伏小于平均光子数Z和画出实验装置即可6.在压缩态的概念提出之前，人们认为成产斗（心1或2）是量了涨落可能达到的最小值，并称其为量了涨落极限。后来人们提出这样的问题：是否存在这样的量了态，在不违背不确定关系(此)(迟)*的情况下，使得此v扣=1或2)?研究表明，这样的星了态是存在的,丨2这种量子态称为压缩态。4.CPT、EIT的产生条件以及两种效应的物理现象。%1CPT旋波近似下，三能级原了系统与双光场相互作用下的哈密顿量为八八AH=H()+H,Ho=h(Daaj(a+方©b)(b+方©c〉〈c^,=-
9、
10、(心严严‘G〈b
11、+%严严间〈4)+Hr原了态表彖下体系的波函数为：“⑴)7⑴严,S〉+q⑴严'A〉+q.(/)「则c)初始条件：原了制备在两下能态的叠加态下”(()))=cos(0/2)
12、/»+sin(0/2)「0
13、c〉当=(2肥，&=刃2,%-卩-0=±穴时C'a(/)=0,cb(r)=1/V2,t;.(Z)=(l/V2)e这时原子被俘获在两个较低的能态上。%1EIT八AAH=Hq+H,=hcoaI°〉何+方Q
14、/»〈切+方色.Ic＞〈cH,“殳讐严gei+Q/%讪刚可+H.C由schroding方稈得出的主方稈为：済竽彳片,0(/)]做零阶近似肉“，或
15、H)=0条件：耦合场功率远远大于探针场功率。有Q(八=%民的(匕+仏)八2兀仇+'△)(%+仏)+惩/町最终是要求解岀原了对探针场的吸收和色散(极化率的虚部和实部，极化率正比于该密度矩阵元)，由于强耦合场的作用，当探针场作用在与原了跃迁频率共振的地方岀现吸收减弱(也叫透明)。原子共振处的色散曲线表现为正常色散。&有关光场的量了化主要看量了化步骤，推导不用得，只要求写出辐射场量了化示的最终形式(注意单模形式还是多模形式)。参考scully书一开始单模量子化的行波场表达式为：E=q着（汕T—严T）二0+）（和）+鈔）（和）鈔）（和）=TKG嘗忖3,別）（F,/）=
16、iK汕7
