通有正弦电流时单相绕组的磁动势.ppt

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1、线圈两边所跨定子圆周上的距离，用y1表示，y1应接近极距τ极距Q：极距P：极对数上学期知识回顾：槽距电角相邻槽之间的电角度α每极每相槽数m:相数P:极对数即每一个极下每相所占的槽数电角度同样B-Y相，C-Z相上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势导体的感应电动势：绕组中某根导体感应的电动势频率：有效值：上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势2.整距线圈的感应电动势：绕组中一整距线圈感应的电动势有效值：上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势3.短距线圈的感应电动势：绕组中一短距线圈感应的电动势有效值：上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势4.分布绕组的感应电动

2、势：有效值：上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势4.分布绕组的感应电动势：上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势5.相电动势：上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势5.线电动势(三相对称绕组)：星型联结:线电势=三角形连接:线电势=相电势相电势4.6通有正弦电流时单相绕组的磁动势单相绕组通入正弦电流何种磁动势三相对称绕组通入三相对称电流何种磁动势电流磁场三相对称绕组通入三相对称电流何种磁场单相绕组通入正弦电流何种磁场整距线圈通入固定电流所产生的磁动势单相绕组通入单相正弦电流所产生气隙磁动势的步骤整距线圈组通入固定电流所产生的磁动势短距线圈组通入固定电流所产生的

3、磁动势一相绕组通入固定电流所产生的磁动势一相绕组通入正弦电流所产生的磁动势为了分析方便，假设：（1）定，转子铁心的磁导率是无穷大，即认为铁心内磁位降可以忽略不计；（2）定，转子之间的气隙为均匀；（3）槽内电流集中于槽中心处，槽开口的影响可以忽略不计。1.整踞线圈的磁动势图4-24表示一个Nc匝的整距线圈（y1=），电流ic从线圈边A流出，从X流入。由于对称关系，此载流线圈所产生的磁场如图4-24a虚线所示。因为铁心内的磁位降可以忽略不计，所以线圈的磁动势将全部消耗在两个气隙内，如气隙均匀，一个极下的磁动势fc应该为：图4-25表示节距等于周长1/4的两组整距线圈形成4极磁

4、场时的情况。NNSSA1X1A2X2基波磁动势的方程式可以写成：幅值位置：线圈轴线处；空间分布，未考虑电流的变化Fc1相量表示2.整距分布绕组的磁动势y1=q=3相距电角度，单层绕组整距线圈产生的磁动势都是一个矩形波;三个整矩线圈产生相同的矩形波磁动势，但空间位置不同。每个线圈的匝数为：Nc；通入的电流为：ic合成磁势•因为基波磁动势在空间按余弦规律分布，可以用矢量合成运算的方法求解，于是单层整距分布绕组的基波合成磁动势应为：磁动势的幅值位置：线圈组轴线上磁动势幅值大小：•对于双层整距绕组，上式应该乘以2。（式4-40）也可以写成：每相串联匝数：相电流：整距分布绕组的磁

5、动势（单层和双层）：坐标原点位于线圈组的轴线处：幅值在轴线处3.短距分布绕组的磁动势某相一对极下一个整距线圈组的磁动势总磁动势:A上、A下线圈组磁动势和X上、X下线圈组磁势的合成•双层短距绕组的磁动势图：总磁动势相当于：A上、X上线圈组磁动势和X下、A下线圈组磁势的合成磁动势的大小与绕组的连接方式无关，只决定于线圈中电流大小和方向A上、X上线圈组磁动势与X下、A下线圈组磁势：幅值相同、分布相同（梯形波）、但相对位置不同•双层短距分布绕组的基波磁动势为：4.单相绕组的磁动势一相绕组的磁动势与这一相绕组一对极下线圈组所产生磁动势的区别：因为各对极下的磁动势和磁阻组成一个对称的分

6、支磁路，所以一相绕组的磁动势就等于一个极相组的磁动势。所以，一相绕组的磁动势可以写成一对极下某相线圈组的磁动势，即：单相绕组的基波磁动势在空间随s按余弦规律分布幅值在相绕组轴线上（即线圈组的轴线上）幅值：正比于每极下每相的有效匝数和相电流i•若绕组内的电流随时间作余弦变化，单相绕组产生基波磁势的幅值磁动势为：幅值：0幅值：单相绕组通入交变电流产生的基波磁动势在空间随s按余弦规律变化，在时间上随t按余弦规律脉振脉振磁势（磁场）：空间上看轴线固定不动，从时间上看其大小不断地随电流的交变而在正、负幅值之间脉振的磁动势（磁场）；脉振磁动势的脉动频率取决于电流的频率----

7、--------时空函数5.单相绕组的谐波磁动势（2）单相绕组的谐波磁动势，根据傅立叶级数可知，单个整距线圈所产生矩形磁动势波中可以分解出一系列高次（奇次）谐波磁动势，其中第v次谐波分量应为：按照与基波磁动势同样的方法，单相余弦电流通入到单相绕组中所产生的v次谐波磁动势（包括基波磁动势）为：幅值：空间上按次谐波分布时间上按t的余弦顾虑规律脉振（同基波磁动势）注：1、谐波磁动势的产生是由于谐波绕组系数2、目前没有考虑电流谐波引起的磁动势波形变化