电路 邱关源(第五版)2.ppt

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1、第二章电阻电路的等效变换引言2-1首页本章重点电路的等效变换2-2电阻的串联和并联2-3电阻的Y形联接和形联结的等效变换2-4电压源、电流源的串联和并联2-5实际电源的两种模型及其等效变换2-6输入电阻2-72.电阻的串、并联4.电压源和电流源的等效变换3.电阻的Y-变换重点：1.电路等效的概念返回电阻电路仅由电源和线性电阻构成的电路。分析方法欧姆定律和基尔霍夫定律是分析电阻电路的依据。等效变换的方法,也称化简的方法。下页上页返回2-1引言任何一个复杂的电路,向外引出两个端钮，且从一个端子流入的电流等于从另一个端子流出的电流，则称这一电路为二端网络(或一端口网

2、络)。1.二端电路（网络）无源无源一端口网络ii下页上页2-2电路的等效变换返回B+-ui等效对A电路中的电流、电压和功率而言，满足：BACA下页上页2.二端电路等效的概念两个二端电路，端口具有相同的电压、电流关系,则称它们是等效的电路。C+-ui返回电路等效变换的条件：电路等效变换的对象：电路等效变换的目的：两电路端口处具有相同的VCR。未改变的外电路A中的电压、电流和功率。（即对外等效，对内不等效）化简电路，方便计算。下页上页明确返回2-3电阻的串联和并联电路特点1.电阻串联(a)各电阻顺序连接，流过同一电流(KCL)。(b)总电压等于各串联电阻的电压之和(K

3、VL)。下页上页+_R1Rn+_uki+_u1+_unuRk返回由欧姆定律等效串联电路的总电阻等于各分电阻之和。等效电阻下页上页结论+_R1Rn+_uki+_u1+_unuRku+_Reqi返回串联电阻的分压电压与电阻成正比，因此串联电阻电路可作分压电路。例3-1两个电阻的分压。下页上页表明+_uR1R2+-u1+-u2iº返回功率p1=R1i2，p2=R2i2，，pn=Rni2p1:p2::pn=R1:R2::Rn总功率p=Reqi2=(R1+R2+…+Rn)i2=R1i2+R2i2++Rni2=p1+p2++pn电阻串联时，各电阻消耗的功率与电阻大小

4、成正比。等效电阻消耗的功率等于各串联电阻消耗功率的总和。下页上页表明返回2.电阻并联电路特点(a)各电阻两端为同一电压（KVL)。(b)总电流等于流过各并联电阻的电流之和(KCL)。i=i1+i2+…+ik+…+in下页上页inR1R2RkRni+ui1i2ik_返回由KCL:=u/R1+u/R2+…+u/Rn=u(1/R1+1/R2+…+1/Rn)=uGeq等效电阻下页上页等效+u_iReq返回inR1R2RkRni+ui1i2ik_i=i1+i2+…+ik+…+in等效电导等于并联的各电导之和。下页上页结论并联电阻的分流电流分配与电导成正比返回下页上页例3-2

5、两电阻的分流。R1R2i1i2i返回功率p1=G1u2，p2=G2u2，，pn=Gnu2p1:p2::pn=G1:G2::Gn总功率p=Gequ2=(G1+G2+…+Gn)u2=G1u2+G2u2++Gnu2=p1+p2++pn电阻并联时，各电阻消耗的功率与电阻大小成反比。等效电阻消耗的功率等于各并联电阻消耗功率的总和。下页上页表明返回3.电阻的串并联例3-3电路中有电阻的串联，又有电阻的并联，这种连接方式称为电阻的串并联。计算图示电路中各支路的电压和电流。下页上页i1+-i2i3i4i51865412165V9i1+-i2i318516

6、5V6返回解下页上页返回i1+-i2i3i4i51865412165V2-4电阻的Y形联结和形联结的等效变换1.电阻的、Y形联结Y形网络形网络包含三端网络下页上页baR1RR4R3R2R12R31R23123R1R2R3123返回，Y形网络的变形：形电路(形)T形电路(Y形)这两个电路当它们的电阻满足一定的关系时，能够相互等效。下页上页注意返回i1=i1Y,i2=i2Y,i3=i3Y,u12=u12Y,u23=u23Y,u31=u31Y2.-Y变换的等效条件等效条件：下页上页u23i3i2i1+++–––u12u31

7、R12R31R23123返回i1Yi2Yi3Y+++–––u12Yu23Yu31YR1R2R3123Y形联结:用电流表示电压u12Y=R1i1Y–R2i2Y形联结:用电压表示电流i1Y+i2Y+i3Y=0u31Y=R3i3Y–R1i1Yu23Y=R2i2Y–R3i3Yi3=u31/R31–u23/R23i2=u23/R23–u12/R12i1=u12/R12–u31/R31(2)(1)上页下页返回u23i3i2i1+++–––u12u31R12R31R23123i1Yi2Yi3Y+++–––u12Yu23Yu31YR1R2R312

8、3由式(2