材料力学教案.doc

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1、第三章材料力学课题轴向拉伸与压缩课时4学时教学目的要求1、能较熟练的分析拉（压）杆件的内力，绘制相应的轴力图。2、掌握正应力的概念；熟练地计算出各种变形时横截面上应力。3、掌握纵向线应变和横向线应变及虎克定律的计算方法。4、掌握拉（压）变形的强度计算。主要内容 1、 拉（压）变形的受力特点、变形特点2、 内力的概念，求内力的基本方法----截面法。3、 应力的概念。4、 拉压杆和梁的正应力。5、材料在拉伸和压缩时的力学性能。6、轴力和轴力图7、拉（压）变形的强度计算重点难点内力图的绘制绘制轴力图教学方法和手段以讲授为

2、主，使用电子课件课后作业练习习题：8-3，8-5，8-6，8-10，8-12              轴向拉伸与压缩 一、基本内容1．重要概念 1）杆件变形的基本形式：轴向拉伸或压缩、剪切、扭转、弯曲2）变形固体的概念：变形固体的性质比较复杂，在对构件进行强度、刚度和稳定性计算时，为了简化起见，常略去材料的次要性质，并根据其主要性质作出假设，将它们抽象为一种理想的力学模型，作为材料力学理论分析的基础。在材料力学中对变形固体所作的基本假设有：连续性假设、均匀性假设、各向同性假设、小变形假设3）轴向拉伸与压缩的概念：对

3、构件产生作用的外界因素除载荷以及载荷引起的约束反力之外，还有温度改变、支座移动、制造误差等。杆件在外力的作用下的变形可分为四种基本变形及其组合变形。作用于直杆两端的两个外力等值、反向，且作用线与杆的轴线重合，杆件产生沿轴线方向的伸长（或缩短）。这种变形形式称为轴向拉伸（或轴向压缩），这类杆称为拉杆（或压杆）。 4）内力的概念构件的材料是有许多质点组成的。构件不受外力作用时，材料内部质点之间保持一定的相互作用力，使构件具有固体形状。当构件受外力作用产生变形时，其内部质点之间相互位置改变，原有内力也发生变化。这种由外力作

4、用而引起的受力构件内部质点之间相互作用力的改变量成为附加内力，简称内力。5）虎克定律绝对变形与杆件的长度有关，为去掉杆件原长对变形的影响，常用单位长度的变形量来表示杆件的变形程度，称之为纵向线应变（或线应变），用表示在弹性范围内，变形与轴力及杆件的长度成正比，与杆件的横截面积成反比。这一关系称为虎克定律。6）材料在拉伸时的机械性质：塑性材料拉伸时的机械性质有四个阶段：弹性阶段、屈服阶段、强化阶段、缩颈阶段7）拉（压）杆的强度条件：≤2.内力的求法——截面法如图8-4所示的构件，在杆端沿杆的轴线作用着大小相等、方向相反

5、的两个力，杆件处于平衡状态，求—断面上的内力。（1）为显示内力，用一假想截面将构件在—断面处切开，将构件分为段和段。任意保留一段（如段）为研究对象（图8-4），弃去另一段（如段）。（2）在保留段的—截面上，各处作用着内力，设这些内力的合力为，它是弃去部分对保留部分的作用力。8-4轴向拉伸的内力计算（3）由于整个杆件原来处于平衡状态，所以截开后的任意一部分仍应保持平衡，故可对保留部分建立平衡方程。，故即是截面—上的内力。由作用和反作用公理可知，若保留段研究，也可得出同样的结果（见图8-4）。式称为内力方程，它反映了截面

6、上的内力与该截面一侧外力间的关系。拉压杆的内力由于沿杆的轴线方向，故也称之为杆件横截面—上的轴力。通常规定拉伸时轴力取正号（即轴力的箭头背离截面），压缩时轴力取负号（即轴力的箭头指向截面）。计算轴力时可设轴力为正，这样求出的轴力正负号与变形保持一致。上述利用假想截面将杆件切开，以显示并计算内力的方法，称为截面法。在其他基本变形中，内力也都用此方法求得。截面法求内力的步骤可归纳为:（1）截开:在欲求内力截面处,用一假想截面将构件一分为二。（2）代替:弃去任一部分,并将弃去部分对保留部分的作用以相应内力代替(即显示内力)

7、。（3）平衡:根据保留部分的平衡条件,确定截面内力值。3、轴力与轴力图为了表示轴力随横截面位置的变化情况，用平行于杆件轴线的坐标表示各横截面的位置，以垂直于杆轴线的坐标表示轴力的数值，这样的图称为轴力图。如图所示为一受拉杆,用截面法求m-m截面上的内力，取左段为研究对象：由ΣX=0N-P=0解得N=P同样以右段为研究对象：由ΣX=0N/-P=0解得N/=P由上可见N与N/大小相等，方向相反，符合作用与反作用定律。由于内力的作用线与轴线重合，故称轴力。其实际是横截面上分布内力的合力。为了无论取哪段，均使求得的同一截面上

8、的轴力N有相同的符号，则规定：轴力N方向与截面外法线方向相同为正，即为拉力；相反为负，即为压力。4.应力的概念：分布内力在某点的处的集度，即为该点处的应力。横截面上的正应力假设：平面假设横截面上各点处仅存在正应力并沿截面均匀分布。  拉应力为正，压应力为负。对于等直杆：当有多段轴力时，最大轴力所对应的截面-----危险截面。危险截面上的正应力-