超声声速的测量实验讲义2017.pdf

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1、实验3.12超声声速的测量讲义声波是一种机械波，它可以在气态、液态、固态物质中传播，它会引起物质的光学、电磁、力学、化学性质以及人类生理、心理等性质的变化。人耳能听到的声波称为可闻声波，频率在20Hz～20kHz之间，频率低于20Hz的声波称为次声波，频率高于20kHz则称为超声波。超声波在媒质中传播时，声速、声衰减和声阻抗都和媒质的特性及状态有关，通过测量这些声学量可以探知媒质的特性和状态变化。这些声学量的测量方法就是超声无损检测的实验基础。由于媒质中的声速与媒质的许多非声学特性都有直接或间接的关系，所以通过声速的测量可以求出固体媒质的

2、弹性模量，进行气体成分分析，测定液体的比重，液体的成分及溶液浓度等。利用媒质的温度、压强、流速与声速的关系则可以探测这些状态参量的变化。媒质中的声速是应用最广而且测量精度也较高的声学量。测量声速依据的原理可以是vl/t（l表示声音传播的距离，t表示通过这段距离的时间），也可以是vf（f为声波的频率，为声波的波长）。本实验采用的共振干涉法和相位比较法均属于后者。一、预备问题1．压电换能器是如何工作的？2．声波在媒质中传播的速度与哪些因素有关？3．何为共振干涉法和相位比较法？二、引言1．超声波的发射和接收超声波的发射和接收都需要用换能

3、器，换能器的作用是将其它形式的能量转换成超声波的能量（发射换能器），或将超声波的能量转换为其它可以检测的能量（接收换能器）。最常使用的是压电换能器。压电晶体（如石英）或压电陶瓷（如钛酸钡、锆钛酸铅）这类压电材料受到应力T的作用会在材料内产生电场E，且满足ET（为压电常数），这就是压电效应。压电效应是法国人居里兄弟1880年在研究热电现象和晶体对称性的时候发现的。压电换能器接收超声波信号使之转换为电信号，从而将机械能转换为电能，利用的就是压电效应原理。当超声波频率与系统固有（共振）频率一致时所产生的电信号最强。压电材料还具有逆压电效

4、应，压电材料在电场E的作用下产生伸缩形变S，且满足SdE（d为伸缩常数），在交变电场的作用下会产生周期性的收缩和伸长，当外加电场的频率和压电体固有频率相同时振幅最大。发射换能器利用逆压电效应就可以将电能转换成超声振动能，在周围媒质中激发超声波。2．声速的测量声波在媒质中传播的速度决定于媒质的密度、弹性模量等性质。声波在液体和固体中的传播速度一般大于在气体中的传播速度。声速也和媒质的压强、温度等状态有关，因为温度变化一般比压强大，所以温度对声速的影响也比较大。若频率已知，测出波长即可根据波长、频率和声速三者的关系vf求出波速。（1）

5、共振干涉法测声速如图3.12-1所示，S1、S2都是压电换能器，两者相互平行。由低频信号发生器输出的频率为f的正弦电信号激励超声波发射器S1发射出沿x方向传播的近似平面超声波，经超声波接收器S2反射后，在两端面间来回传播并叠加而形成驻波（严格地说还有行波的成份）。在驻波场中，x处空气质点的位移y可表示为asin[k(lx)]ycost（3.12-1）sinkl式中a为声波的振幅，(2f)为声波的角频率，k(2//v)为波数，为声波的波长，l为S1与S2间的距离。对于某一确定的l，在驻波场中满足sin[k(lx)]

6、1的那些地方，位移达到最大而形成波腹；而在满足sin[k(lx)]0的那些地方，位移为零而成为波节。两相邻波腹或波节之间的距离均为/2。在驻波场中，空气质点位移y的图像不能被直接观测，而声压p却可以通过仪器观测。声压p就是空气中由于声扰动而引起的超出静态大气压强的那部分压强，根据声学理论，声压p的驻波可以表示为2ysin[k(lx)/2]pvvacost（3.12-2）00xsinkl其中为空气的静密度。同样在驻波场中会形成声压的波腹和波节，两相邻波腹或波节之0间的距离也为/2，所不同的是空气质点位移总

7、是最大的地方却是声压的波节，而空气质点总是静止的地方却是声压的波腹。游标卡尺信号源S信号放大器示波器1S2图3.12-1共振干涉法测声速若将接收到的超声波声压信号转换成电信号再输入示波器，当发射频率固定时，移动S2，改变两者的相对距离就能在一系列特定的距离（为声波半波长的整数倍）上建立驻波共振态，从示波器上可以观察到信号振幅周期性地呈现最大值，相邻最大值之间的距离为l（3.12-3）2则vf2fl（3.12-4）实际测量中为了提高测量精度，可以连续多次测量并用逐差法处理数据。(2)相位比较法测声速游标卡尺信号源S信号放大器示

8、波器1S2图3.12-2相位比较法测声速声波是振动状态的传播，在声波传播方向上任何一点和波源之间都存在位相差。若设位相差为，声波频率为f，波速v和传播距离l之间的关系为t2fl2