高等传热学紊流模型.ppt

高等传热学紊流模型.ppt

ID:49378948

大小:166.50 KB

页数:9页

时间:2020-02-05

高等传热学紊流模型.ppt_第1页
高等传热学紊流模型.ppt_第2页
高等传热学紊流模型.ppt_第3页
高等传热学紊流模型.ppt_第4页
高等传热学紊流模型.ppt_第5页
资源描述:

《高等传热学紊流模型.ppt》由会员上传分享,免费在线阅读,更多相关内容在行业资料-天天文库

1、王杰泰勒涡量强度传递模型普朗特模型存在缺陷:泰勒认为,普朗特模型的缺点没有考虑压力脉动对动量输运的影响,因为压力脉动会造成微团的速度脉动。即在流体微团移动时不可能保持原有的时均速度不变。因此,泰勒认为在一定距离内假设流体微团保持涡量不变比动量不变更为合理。提出背景概念补充涡量(vorticity)是一个描写旋涡运动常用的物理量。流体速度的旋度rotV为流场的涡量。涡量的单位是秒分之一(s-1)。二维流场的涡量可表示为:在一个二维平行流场内,流体微团在横向脉动速度v'的作用下,从坐标y的流层移动到y'+lm'的流层。流体

2、微团将原有的涡量强度w带到了y+l'处,造成该处的涡量脉动为w'。此脉动量与两处的时均涡量强度差成正比,即(6-1-1)在二维平行流场内,所以时均涡量为:(6-1-2)将(6-1-2)代入(6-1-1)得:(6-1-3)紊流粘性应力公式:(6-1-4)在y向求偏导,并进行适当的推导,同时将涡量引入,可得:(6-1-5)式中,lw为泰勒理论中的一个特征长度,即涡量混合长度。对上式积分,即可求得与普朗特紊流应力公式形式相同的紊流应力公式,但动量混和长度为涡量混和长度所代替:(6-1-6)因此两种混合长度之间的关系为:(6-

3、1-7)与普朗特混和长度一样,为适应固体界面附近的紊流特性,假设lw和y成正比,即(6-1-8)常数kw取0.2。缺陷:由于涡量传递模型并不比动量模型优越多少,因此涡量传递理论没有被广泛采用。普朗特混合长度模型:普朗特认为认为,紊流粘性系数是与紊流结构有关的,感谢您的关注

当前文档最多预览五页,下载文档查看全文

此文档下载收益归作者所有

当前文档最多预览五页,下载文档查看全文
温馨提示:
1. 部分包含数学公式或PPT动画的文件,查看预览时可能会显示错乱或异常,文件下载后无此问题,请放心下载。
2. 本文档由用户上传,版权归属用户,天天文库负责整理代发布。如果您对本文档版权有争议请及时联系客服。
3. 下载前请仔细阅读文档内容,确认文档内容符合您的需求后进行下载,若出现内容与标题不符可向本站投诉处理。
4. 下载文档时可能由于网络波动等原因无法下载或下载错误,付费完成后未能成功下载的用户请联系客服处理。