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1、..第2,卷第12期Vo,o物理学报l29N12198012ACIAPHYSICASINICA,e.,年月Le1980马氏体相变过程中低频内耗的研究王业宁邹一峰张志方(南京大学固体物理研究所)1979年9月13日收到提要本文测出了金镐Au一C,(.l)合金在正反马氏体相变过程的低频内耗峰内耗极大值与变.,一n,温速率有线性关系但比价M等非热弹性马氏体相变内耗的速率依赖要小得多稳定内耗..峰(变温速率为零)在每一温度的内耗值与频率无关,内耗峰高与马氏体晶粒是静滞型损耗.一.,尺寸有关等温转变过程也出
2、现一个内耗时间峰根据以上诸实验事实,低频马我们认为氏体相变内耗是山那些在振动应力作用下可以运动的相界面所引起的.、一引言、、、、马氏体相变过程的低频内耗峰早在许多金属(如钻错)与合金(如铁镍铁锰锰铜.2」:铜铝等)中都已观察到认这种内耗的特点是1.内耗峰的高度随变温速率。的加快而增高。一4],在一定变温速率下,随频率f的增,一n加而降低圈在快马氏体相变(马氏体叶片长大速度极快)的cFM合金中t5J得到内耗极大..。z[,,,值与f/的线性关系作者之一提出了内耗正比于振动一周内参预马氏体转变的量,。
3、.这一机制已得到公认即近年来文献中所引用的Delorm模型5[J,,,2变温速率为零时即在恒定温度下测量仍有稳定的内耗峰在快马氏体相变的合6[],.在慢马氏体相变(热弹性马氏体)的合金中金中稳定峰很低而变温过程的内耗很大,.`,」,未测得内耗与变温速率。的定量关系稳定峰很高变温过程测量时内耗的增值较小3.对于稳定内耗峰,不仅峰温不随频率的不同而改变,而且每一温度下的内耗值也不.这后一点是静滞损耗的主要标志,因为前一点在兆周范围内侧得的弛豫型随频率改变.相变内耗`8]峰也具有这一特征,关于内耗的机制
4、我们曾提出内耗的各种变化决定于马氏体与母相共格界面的多少〔习.最早葛庭隧等9[]对炭钢回火过程中测出的内耗峰,曾认为是马氏体回火分解产物的.一n。共格界面所引起他们认为eFM合金中马氏体相变稳定内耗峰是新相()与母相(了)6[].Hasi界面上扩张位错所引起giut等训提出马氏体相变过程的切应变是导致内耗的非.,弹性应变manc等川提到内耗的大小与相变过程产生的缺陷和内应力的大小有关aY这.为了进一步弄清内后两种机制无法说明稳定内耗峰(不是相变进行过程中产生)的存在,u一,,耗机制我们重新对ACd
5、合金进行了较系统的研究由于低频相变内耗是静滞型的在,,高频下也能出现而高频弛豫型相变内耗的研究可以获得相变动力学的一些参量囚此弄t365学报29卷.清低频相变内耗机制才能可靠地利用相变内耗来研究相变动力学、二实验方法1.试样,,Au一BrgmaidntJ55C合d金用方法制成的近似单晶丝状样品具有几个大晶粒经50℃均匀化约10小时后进行实验.AC一4井AC一6.AC一12衍AC一l斗井试样编号配制成分o(Cl原子%)2.测内耗量,`月用频测量温的只无酒的瓦逐低倒扭摆法低获得需在盛有水精社瓶中渐加入
6、干冰,,(温度更低时可把干冰改为液氮即可)一用铜康铜热电偶测量温度室温以上的测量是用.,一士1DT702管式电炉变温在样品长度范围内温差不超过℃恒定温度控制采用了w精..,.土01密温度控制仪在恒温侧量过程中温度波动小于℃3.相金观察,,马氏凸的(为了获得80℃以上的高温)样品用纸逐体浮观察在红外灯下将金相砂,,,,号磨好再用氧化锡在软绸上抛光从而达到在高温相时磨平随后冷至转变点以下即可.观察到马氏体的浮凸相、三实验结果和分析1.正马的定内耗反氏体相变过程稳峰Au一cdA6c英=全bco马氏体相变
7、温度范围内作对(试样编号为o勺合金在正反(bc,.,,,,了内耗测量有明显内耗峰出现升温时峰颠在30℃附近降温时峰颠在。℃附近如,.,1alb图()所示每当测量内耗值时均保持温度稳定弹性模量的相应变化见图()(f是,。℃和30℃附近有可逆相变发生.,振动频率)说明凸马氏浮金相观察表明正反体相变。.分别在℃和30℃附近进行最快.,,Cd5四氏很细由于体心方马体晶粒浮凸相不够清晰我们又对含47原子多的合金.Ac一12井进2为夕1落=之试样行了同样测量图尸正反马氏体相变过程中的内耗峰(澎为..3a正交结
8、构阅温58℃和82℃图峰分别在()为正马氏体相变在绍℃附近出现的浮,,凸金相并可看出在马氏体中还有微孪晶结构图3(b)是反马氏体转变时在80℃附近浮凸消失的金相..以看出马氏可内耗峰出现的温度与体相变温度一致2.相的宏形变过程中伴生观变,,牙升和丝像(伴随着温降温转变静止扭摆反射的零点)有时向左有时向右漂移称为12王业宁等:马氏体相变过程中低频内耗的研究1537期一1x今Q10澎匕竺东二)二d终止点开始点一50一40一3一U0一2101002304)I。0.%C〕0东二二力之泣苏立
