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1、。时间可确定发射器和接收器间的距离为此结束语目的要用半宽度为毫微秒的脉冲对激光。电调制信号同时可用作参考,CO,光束进行调制用上述装置所取得的经验证明激。图,信号是接收到的脉冲上和所属的光器定向通信系统适用于中距离通信5而在。。比较脉冲下所得到的脉冲渡越时间为极坏的天气情况下要短时间停止工作.·.。AK肛日比baum叮时以;工召吕er肠微秒由此可用空气对波长入译自K,,..俨o,。+E肠无右-o即饭无1980N112~14微米的折射率算出距离为米。士米忻华泰译年佩华校用半导体激光器进行大地干涉测距。讨论了大地干涉测距中应用半导体激光器的可能性利用工作在室温下的。,脉冲半导体激光器进
2、行了模拟实验在逐步减小辐射源相干长度的情况下通,。证明了过确定干涉图样反差的最大值使干涉仪的臂达到相等有可能使这种方法比目前所采用的显著简化,而且使。测距精度也显著提高,干涉测距法山是目前大地测量学中所有由于热源的相干长度很小l(~3微米)。所,方法中最精确的一种方法其相对误差不超以在参考光束和远距离光束干涉时在观·一7。,过(1~2)10在测距时通常采用B戒c邢e察者的视场内出现无色条纹如果等式。ZD元二2禹Nha(的距离倍增系统或其改进型系统1):干涉测量过程包括一系列工作标定基在直至所指出的相干长度的精度内成立(这,,里,D;而3和线在反射镜下面的场地上建立混凝土标杆待测距离
3、装在反射镜。——;用不变形钢丝预侧距离由于工作量很大和4之间的长度标准具的基准元和凡分必须十分精确地预先安装光学元件,—所以干别为远距臂和工作臂中的空气的平均折射。。。因涉测距方法是非常复杂的率)利用补偿器使干涉仪的臂达到相等这。e,个方法的缺点之一是很难使B九肛此无色条纹的出现作为测量距离D的判,。,干涉仪臂的光学长度相等图1上示出了这据在波阵面分解的基础上实现干涉这要。。,种干涉仪的示意图用望远镜系统2使热源求光源具有高度空间相千性在利用热源时,,,1(一般是白炽灯)的辐射准直然后用反射这可用针孔光阑来实现这个光阑装在望远,。,镜4将它分成两束光其中一束光射向干涉镜系统名的焦点
4、上由于辐射功率很小以,,,仪的参考臂然后在反射镜3和4之间经N及反射镜3和4的表面积不大所以反射次。6。次反射后射入望远镜6另一束光两次通过数N一般不超过标准具的长度丙不超.5。1、1,待测距离后到达终端反射镜然后也射入过2米一般是用石英棒(测杆)作为标,6。准具在实验室条件下利用绝对干涉法预先望远镜。因此,8米。对它进行测量距离刀是6~,J通过逐渐增大初始长度可以测量远的淮多幼`~卜:泛全」刃。,距离在测量的第二阶段用一开始测得的。,图IaB立c扛加干涉仪的光学系统距离D作为标准长度现在反射镜J和万限制着参考臂,1。干涉图样投影在电视摄像机而终端反射镜装在远处的基频率为兆赫。重复
5、测,,线上量过程就能使待测距离达到的摄像管上并在电视接收机的屏幕上加以。,。8以米山这时在最后阶段倍乘数等于2o观察例如,HyM电视记录方法不仅可以用目力来观察干在eM服(芬兰)的基线具有以下倍:xxxxxZ~8。,。,乘阶数1米643Z64米由涉而且还可以测量干涉条纹的反差为此于测,量过程要费很大的力气所以只有几个将电视接收上的一行电视信号投射到示波器国家拥有长度达。。1米的干涉基线上调准到自发辐射状态下条纹反差最大的,,。应当指出从1923年的第一次测量开始图样就实现干涉仪臂的目视相等在图2,。到现在都未能改善这种方法而对这种测量上示出了干涉图样的照片,的要求不断地增长特别是在
6、发展地球动力学研究方面〔幻。调整反射镜的复杂性是与热源的相干长,,度很小有关的因此它是进行测量时的主要。,,困难之一利用其它辐射源例如氦氖激光,器或红宝石激光器由于相干长度急剧地增,。大使精确度显著地损失,采用具有相干长度可变的辐射源可使〔3J。2:干涉仪臂相等的过程大大简化按照我们图干涉图样的照片a;b的,一零光程差(振荡)一光程差超过自发辐意见最有前途的光源是注入式半导体激,射的相千长度但小于受激辐射的相千长度,光器其振荡光谱的宽度和相千长度随泵浦。,在图3上示出了干涉条纹反差依赖于光电流而急剧地变化例如在单频振荡状态。下,咖,行差6的测量结果按照示波器屏上的标度半导体激光相干
7、长度等于几米以上在。,测量反差的精度是、10外为了估计干涉仪多模状态下相干长度在60到10微米的,4[J,臂的光学长度达到相等的精度对反差曲线范围内变化而在自发辐射的状态下不超。3。的中心峰值进行了20次调准这时调准的过0~60微米所有这些工作状态可以仅仅。。均方误差为7微米光学臂相等的精度由下通过改变泵浦电流在同一个样品中得到此:,,干涉式确定外在激光器振荡的多模光谱的情况下。。一3[2赫/(二M),〕,。v/占(2)图样以等于两倍光学共振腔长度筋的周期,。,。7和