双例外原子(π~±μ)、(K~±μ)的库仑裂解与衰变.pdf

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1、.,。本文指出在管壁为理想导体的充以等离子扰动质量密度(P为平衡值)而空间电荷密,,度的子体的波导管中当电子振荡起主要作用并涨落为。,。含,,且当温度T共时则无论在绝热条件或等温多一。eosn`a0)石(呱/).,4介kT条件下还存在第二类E波这是一种纯电7,es二rwe场而无磁场的波导.在真空波导中不存在这种·.ex4第二类E波.当然这类波导的存在与等离子Pi(zK+。z)()..,,,,,1aPitazpLcS诬ecne20544101979959体的朗缪尔振荡密切相关但本文的分析表明[]K()[2]陆全康,一物理学报一,26(197)46在无界条件下存在的

2、朗缪尔振荡并不是在任何..,..,TrivelPiE汪么11N尸雌”`[3]ecAWAfPles了,P二aps,c一条件下均能形成第二类E波仅当边界条件能laS妙沁MGawrHill(1973)..,..,.141TrivelpioGouldR月才幼JceAWwJ了妙保证传导电流与位移电流在波导位形中处处相s,尸勺爪30(1959)1784...,..,-消的条件下才能形成第二类E波5BBe两c兀二盆BA人p。日6ePrArPaJ林Oeo泥[]阳,.t:肚oeod肠or万arco,e妞a双姐(1946)无线电波导这种第二类E波的结构为在管壁为理与、,空腔共振器科

3、学出版吐(1965),想导体构成的圆柱形波导管的情况当取柱坐(1980年5月3日收到)r、a与之,标时仅沿管轴方向)波导的准赫芝势土不、土不为双例外原子(丫严)(K声)!。2夕2:,,一,。一。一二二P一(c一2)派的库仑裂解与衰变(1)宋李同`。,n,K为式中为声速几为第阶贝塞尔函数(杭州大学),,n,。,波数多为常数为自然数为等离子庆承瑞.,体频率。为振荡频率电场强度的结构为(中国科学院理论物理研究所)一“o“no`a’``a,1〕/“/)nJ城/)关于双例外原子在〔中已有详尽的讨en`.E=少xPf(+。)t(/)rs,nn(hnr/a)论本文利用复合粒子

4、量子场论理论t[]和相对获(鱿。`a生、一一(优)eosns办(kr/))论性的(7T”勺(K士林刊的BS波函数计算2.()了裂解截面以及两体和三体衰变几率.`n=。1式中爪为第阶贝塞尔函数几(x)的第f在原子核屏蔽库仑场中的裂解截面一.个根,a为波导管半径按〔幻不难写出相应于过程(二士林哟十eZ咔波导的临界频率介士十灿千十Ze的最低级S矩阵元/kT/瓜;、,’了’二_._二`___`

5、数除一V`犷10尸2.厂刀0,,。、J,.、一2,:。第二类E波的能量传递机制是通过电场~N(3一料刀)P1“’。`)”“叹,)=!qlp2,乏而歹跳D与电子流的相互作用引起的其能量传递方程,.。、二(2+协刃)m订+7)挤为一一一-一一一一一石万~一一-一2“`月、-夕Bl一--1-_.9.,,口,·互,o,、、夕一+一杀一(下犷+于凡’)=(3)B:KP“`、”二`产“’“甘`BPPgt”其中N是一波函数的归一化常数九、、..,,,。,,。,二林0ll分别为初态复合粒子末态介子介子的四~~二c.,。p,互2Z。c:留,式中p=砰=令p’声“+’令(’p.加)

6、.22量动=.1,mB跳`里“pBl:B然一这里是电子扰动速度为电q=p一p一p;刀=一’i.8万而不m+m3卷12期,949,嘴声亲志_r_叫1。·;一,s一l:-.M声,,}{刀`=4户`,一(p`p刀)一=户l(忿=12);<(妥:二二L石J))二`王一:.=m,,+mi,一m,,:2=m,2+饥全一mi`2,”“ppp而MI气一风,对于屏蔽库仑场可取阁错_。、一卫望丛些仁一.T·/`,。(,)=a``“`。,oeA!14介Ze,石Vpi。p:。P。P含`2+叭,月二一N卫·`,:,····“`p,石`p,夕é一二一占,1一b户一22芍兴去占1伪=一m.,

7、,(1一下。)。(p、).b`、。`,·是适当的参数可由此求得裂解截面2一一(其中”一几.aPa)P衰变率是。,1〕在九》m的极端相对论情况下孚户..。:,二we一。一’。二,(l,1)’z卫丘兰二丛f卫+卫’与、-“.梁碳黔)一一32一~护、八户书(斋尹/._斋“`,a`“,,t`f~,/x·b),dx,`,一弓+8习艺份举共了nIl弓】全’艺月卜`,,`,`{t甲石”~乍穿b一b一乡/)夕0.,,,.,._,一~,_~_.`~x+a)312xll,(1一x),方一(·劣其中r0一是电子的经典半径必()二数值结果而(b一x)(x+(“2)`命..:82,(

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