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1、。山上面的实验结果我们可以看到能量密度为57到了膜层的破坏2,,3,焦耳/厘米和127焦耳/厘米石英和玻璃基底的镜在0焦耳/厘米的能量密度下照射铜基底和。,子其破坏程度有明显的差别,轴承钢基底反射镜的结果表明铜基底的镜子膜层在同一能量密度下脱,先镀一层铬膜的镜子破坏程度比没有镀铬层的镜子落成破碎状浮在破坏区域上没有看到明显的金。,,,破坏程度小些如127焦耳/厘米玻璃基底rCu膜熔化迹象这是因为在这个能量密度下脉宽为1尽,,,,膜层破坏掉破坏区域中心基底不透明且略有裂碎微秒铜基底的表面温升估算只有60o0C左右显然,但在没有铬层的镜子上破坏区域中心的基底已有熔没有达到金的
2、熔点这时的膜层破坏是由热应力引。。化和较大区域显著裂碎如图11和图13这一方面起的,轴承钢基底的反射镜在此能量密度下,照射的由于铬的热传导系数比石英和玻璃都大另外可能。由于金膜与铬层的热和机械结合要比直接与玻璃和结果是在破坏区域上的金膜全被汽化掉钢的基底。。石英基底结合更牢固随着能量密度的增加基底破已出现熔化和汽化如图5所示这是因为轴承钢的,、、,坏程度的加大这在所有样品的显微照片中(图23热传导系数比钢差一个数量级粗略估计钢的表面。,,6~13)都可以见到在这两个能量密度下黄铜基温升可达几千度足以使得金膜和钢产生熔化和汽,。底的镜子没有能够被破坏显然这是由于铜的热传化导
3、系数比石英和玻璃的热传导系数高1~2个数量(中国科学院力学研究所方慧英。级造成的而紫铜化学涂镍后再镀金的镜子都观察王春奎傅裕寿)。CO激光稳频:,Z这里报导我们采用8凡气体进行稳定CO激光为了确定86F的饱和吸收共振中心并将CO,。Z,频率的结果实验装置如图1所示CO激光器参激光频率锁定在该中心上我们除了在压电陶瓷上。..,:;;数腔长950毫米放电长度70毫米管径8毫米加一01~05伏的876赫的交流调制电压而外还。、,、e、e、:,,充CONHXH共五种气体气压240毫用一直流偏压沿一个方向匀速扫动使激光振荡频,,“。,米硅油柱选支光栅为6条线/毫米定向角22率扫过整
4、个CO的增益轮廓同时在选放的输出端位一10,6微米),一级反射率63%。激光从光栅的用示波器监测激光调制信号随激光频率的变化,而,。零级输出单支线功率约为3瓦8凡吸收池长130且在开环状态下用记录仪在相敏检波的输出端记,。。,毫米气压约为10毫托为避免反馈光对C仇激录鉴频曲线实验发现当C仇激光调到P(18)支,、光的影响吸收池中的正反光束之间有一较小夹角,,(约为3毫弧度)此夹角应尽可能地小以减小几何。:选频放大加宽自控回路的参数如下的开环增益,,为1印(中心频率876赫带宽20~30赫)直流放“。大的开环增益为10~1伊压电陶瓷的参数为50。.千赫/伏TeCdHg接收器
5、的响应率为16只1沪微。伏/微瓦红外-一一,碗嘛矿一Jr童图2〔:O£激光的鉴频曲线与闭环后色,电激光的稳频输出仪一Z搜索幅度(峰峰)46千赫;co增益线宽~91兆赫;a增益峰与吸收峰b相距~35兆赫;吸收池长130,图1〔幻激光稳频实验装置毫米;气压~10毫托;记录速度1厘米/分,。振荡时用红外光栅单色仪监视在示波器上可以赫(),见到调制信号由大到小然后反相再由小到大的变用数字频率计测得两台由伺服控制回路稳定的。,。:,v化图2示出了直流偏压扫过整个CO增益轮廓用CO激光器的频率稳定度为在2住秒内刁刁二7义,一,。xl,。记录仪所记录到的鉴频曲线以及将伺服环路在吸10;
6、l在72秒内刁以、6少10平均时间1秒收线中心处闭环使激光自动稳频时相敏检波器的输,以上是我们工作的阶段结果这里我们谨向解。,,、、、、、出曲线由图可见饱和共振吸收峰是明显存在的永漠邹海兴胡绍衣孙梅珍王世贵冯玉荣和卢。。伺服环路是起作用的吸收峰与增益峰相差~35兆纯英等同志给予的帮助表示感谢,,赫比〔1〕报导的10兆赫偏高这主要是因为我们激。参考文献光器的气压更高(约19托)而引起了较大的频移吸收峰的线宽由于我们整个环路系统和检测系统的信[1〕H.F.BacoBn八P.;溉3少必,1970,59,394,,。噪比较低而没有测出但从〔习给出的SF的气压加(中国科学院上海光机
7、所黄永楷宽数据(17士4兆赫/托)估计这里的线宽约为1.7兆卡淑姐庄大奎李素梅顾庆华)光学图象全息相减处理本文叙述了光学图象全息法相减的原理、实验可改写为二二。工2.1`,并给出。二+口少[!泞1+几口+介口士](2)方法了实验结果,:2设物光氏和参考光介在底片上合成全息图然后再与口同方向的第二个物光口和原来的,其强度为参考光左一同照射上述全息图通过该全息图的光I一+6:,=2+2+几`,+几口1)l几1!几1l氏}口宝(波为,二,二。,:“底片曝光显影后其振幅透过率,和曝光量E(介+口)一响介+口+口少l口I几+口T,2,+