胶子饱和13.ppt

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1、20111206本文的结构：一、色玻璃凝聚态介绍二、流体力学介绍三、将色玻璃凝聚态与流体力学结合四、理论分析与实验结果五、总结一、色玻璃凝聚态介绍1、色玻璃凝聚态描述的是核在碰撞前的一种状态。Colour:胶子是带色的，共有8种颜色。Glass:描述高能物理的场演化比自然标度时间要慢，并且是无序的。它就像玻璃，在长时间内是无序的，短时间内是有序的。Condensate:在核里面有高密度的无质量的胶子。这些胶子堆积在一起，直到相空间密度足够高，阻止更多的胶子来占据。随着能量的增加，迫使胶子占据更高动量态，所以耦合变得很弱

2、。胶子密度在时，是一个多粒子玻色凝聚态。2、CGＣ是广泛描述所有高能强子和核相互作用的一种方法。色玻璃凝聚态介绍CGC经典模型：MV模型量子演化效应：DGLAP方程，BFKL方程CGC是一种高密弱耦合非微扰状态，没有理论支持，只能应用模型计算PRD49,3352；PRD50,2225；PRD49,22333、大横动量的胶子会不断辐射小横动量的胶子，小横动量的胶子将会去填充剩余空间。色玻璃凝聚态介绍强子内随着x减小，胶子发生饱和，x是指胶子的动量分数饱和并有意味着胶子数目停止增长，它仅仅意味着大于某一尺度的胶子会停止增长

3、。胶子分布不变化的时的动量定义为饱和动量。4、胶子饱和现象在x很小时才发生饱和，即小x问题hep-ph/0202270对饱和与饱和度的理解化学中定义溶解度为：在一定温度下，某固态物质在100克溶剂里达到饱和状态时所溶解的质量在有限的核内，在一定的能量情况下，胶子数目达到饱和时的胶子横动量大小通过对比化学溶解度与胶子饱和，我们对饱和度作如下定义:5、两个碰撞核的饱和定义两个饱和度，为了保持对称性，加上绝对值注：文中Ptcanbeinterpretedastheintrinsictransversemomentumofth

4、eglueathighpartondensities.(PRD59.094002)Ktisthetransversemomentumatwhichwemeasurethecorrelationfunctions(i.e.thetransverseresolutionoftheexernalprobe.(PLB510:145-154,2001)为参与碰撞的胶子的横动量。为产生胶子的横动量6、末态带电粒子多重数分布AB微分散射截面NPA747（2005）609-629对横动量分区（1）、在这个区域内，两个核都在饱和区；、都

5、取A饱和：（2）、在这个区域内，核处于饱和区，而核处于不饱和区；取A取B（3）、核与核都不饱和。、B都取末态带电粒子多重数分布为：NPA747（2005）609-629这就是DM的最终公式，它是假设碰前的胶子分布就是末态带电多重数的分布。这个式子表明，末态带电粒子多重数分布与碰撞前两个核的状态关系非常大（即核是否饱和关系很大。）利用上式拟合实验数据，得到实验图为：可以看出DM模型在中心快度区描述相当好，但在大快度区与实验相差较大。出现这种情况的可能原因是：碰撞后胶子的会经历时空演化过程！Bjorkenmodel1、在足

6、够高的能量下，把粒子产额写成快度的函数的时候，中心区域有一个平台结构。要求：质心系中，时空演化的两个碰撞核看起来是一样的（即要求它们是对称的）。例如：两个碰撞核在碰后的很短时间内，是洛伦兹收缩的，并且以光速向相反的方向运动。二、流体力学介绍上述假设是要求高度对称的，那么两个核在碰撞前也应是高度对称的。这些对称性满足流体力学方程的对称性。对于大核的中心碰撞，在碰撞轴附近，流体的膨胀沿碰撞轴方向，并且是各向同性的。在中心位置，流体速度为零，但两边的流以z/t的速度沿纵向膨胀。在横向距离比较大时，应考虑横向流的效应。J.D.

7、Bjorken,Phys.Rev.D27,140(1983).在局域静止系中，流体膨胀时，能量密度变化关系为，其中温度变化关系为：这说明膨胀过程中，在局域静止系情况下，能量变化很慢，温度变化也非常慢。末态粒子的产额与流体力学演化的过程的细节关系不大，而与碰撞早期在中心区域沉积的能量关系较大。DM对动量分数的定义NPA747(2005)609-629DMarXiv:hep-ph/0602063PLB523(2001)79中也采用这个公式计算根据需要选择x的定义.三、将色玻璃凝聚态与流体力学结合1、对DM理论进得修正高能重

8、离子碰撞导论p294由DMPLB523(2001)79文章定义其中:PLB523(2001)79其中2、完整的DM模型ABDM采用的x我们采用的x采用以上公式，x用上述两种情况均会产生如右图的情况。基于以上的分析与偿试，我们考虑加上流体力学演化过程。3、cooper理论Cooper-Frye理论中假定局域静止系中动量分布是各向同性