10-7磁介质的极化.ppt

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1、§11-7磁介质的磁化一、物质磁性的概述磁介质(magneticmedium)是能够对磁场发生影响的物质。由原子分子构成的物质都属于磁介质。从电结构中解释磁性。原子中每个电子同时参与绕核轨道运动和自旋两种运动，对应轨道磁矩和自旋磁矩。整个原子的磁矩是它所包含的所有电子轨道磁矩和自旋磁矩的矢量和。分子磁矩不为零物质，其分子磁矩可看作由一个等效圆电流所提供，这个圆电流称为分子电流。分子运动磁矩取向混乱，矢量和为零，宏观无磁性。1撤除外磁场分子磁矩回到无序状态的磁性称为顺磁性，具有顺磁性的物质称为顺磁

2、质，如锰、铬、铂、氮和氧等都属于此类。一种具有强烈磁性的物质称为铁磁质，如铁、钴、镍和它们的合金，稀土钴合金，钕-铁-硼以及各种铁氧体等都属于此类。铁磁晶体原子间存在交换作用，使相邻原子磁矩自发彼此平行排列，抵御分子热运动破坏作用。分子磁矩为零时，电子在外磁场作用下所产生一种附加磁性。磁化强度方总与外磁场方向相反，为抗磁性。具有这种磁性的物质称为抗磁质，如汞、铜、铋、氢、氯、银、锌和铅等。2磁介质在一定温度和一定外磁场下，都将表现出一定的宏观磁性，这就是磁化(magnetization)。磁化强

3、度矢量表征宏观磁性,定义为单位体积内分子磁矩的矢量和式中是体积内的分子磁矩或分子感生磁矩的矢量和。如果磁介质中各处的磁化强度的大小和方向都一致就称均匀磁化。在国际单位制中,磁场强度和磁化强度的单位都是Am-1。3二、磁化的磁介质内的磁感应强度在磁介质内任意一点上总有成对个方向相反的分子电流通过，效果上互相抵消，但在磁介质边缘表面形成大的环形电流，称磁化电流。顺磁质磁化电流的方向与螺线管中的传导电流的方向相同，抗磁质相反。在磁化的磁介质内任意点B=B0+B，对于顺磁质B与B0方向相同，因

4、而B>B0；对于抗磁质，B与B0方向相反，因而B

5、质铁磁质（铁、钴、镍等）顺磁质抗磁质（铝、氧、锰等）（铜、铋、氢等）弱磁质6分子圆电流和磁矩无外磁场顺磁质的磁化有外磁场顺磁质内磁场2顺磁质和抗磁质的磁化7无外磁场时抗磁质分子磁矩为零抗磁质内磁场同向时反向时抗磁质的磁化83磁化强度分子磁矩的矢量和体积元单位:意义磁介质中单位体积内分子的合磁矩.9三、磁化强度与磁化电流的关系设磁介质内每个分子具有相同分子电流i,分子电流所包围的面积都是a，每个分子磁矩m=ia都平行排列，介质M=nm=nIa.取线元dl为轴a为底作一柱体，底面与dl夹角,柱体积

6、d=acosdl=adl,分子电流数目nd=nadl，贡献电流nid=niadl=Mdl介质磁化后M不再等于零，同时介质表面出现磁化电流I，二者是同一物理现象的不同表现。磁化强度与磁化电流的普遍关系。MndlLSBA10在磁化强度为M的介质表面取一矩形环路abcda，Mcos=Mt是磁化强度沿介质表面的切向分量，得到重要关系Mt=i或者Mn=i介质表面单位长度的磁化电流为i介质表面磁化电流密度只决定于磁化强度沿该表面的切向分量与法向分量无关，只存在于介质表面附近磁化

7、强度有切向分量的地方。bacdlMn表面11四、有磁介质存在时的安培环路定理j0为传导电流密度，S以L边界曲面。上式是有磁介质存在时的安培环路定理，安培环路定理的普遍形式。引入磁场强度H与在静电场中存在电介质时引入辅助量电感应强度D的情形是很相似。磁场强度矢量微分形式可写作12各向同性的顺磁质和抗磁质，存在M=mH，表示对于各向同性的顺磁质和抗磁质，磁化强度与磁场强度成正比。式中m称为磁介质的磁化率。B=0(1+m)H，r=1+m是磁介质的相对磁导率磁场强度和磁化强度的单位都是A

8、m-1。顺磁质m>0，r>1；抗磁质m<0，r<1；铁磁质，m和r都很大，都是H的非单值函数,。=0r称为磁介质的绝对磁导率真空中m=0,r=1,=0,于是B=0H13C分子磁矩（单位体积分子磁矩数）总结磁介质中的安培环路定理14传导电流分布电流++++++++++++ADBC15各向同性磁介质（磁化率）磁场强度磁介质中的安培环路定理16各向同性磁介质相对磁导率磁导率顺磁质（非常数）抗磁质铁磁质17r1r2界面五、边界条件(boundarycondition)在